ژول هنری پوانکار

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:40

هنری پینکاره

امضای هنری پوانکاره

ژول هنری پوانکار [ pwɛ̃kaˈʀe ] (متولد 29 آوریل 1854 در نانسی ، 17 ژوئیه 1912 در پاریس ) یک ریاضیدان مهم فرانسوی ، فیزیکدان نظری ، ستاره شناس نظری و فیلسوف بود . از سال 1880 تا زمان مرگش و پس از آن ، وی به عنوان یکی از مهمترین ریاضیدانان در نظر گرفته شد ، که در آن دیوید هیلبرت تنها در آلمان با او به رقابت پرداخت و همچنین به عنوان یک فیزیکدان و نظریه پرداز برجسته.

فهرست

خانواده و کودکی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

Poincaré فرزند لئون Poincaré (1828-1828) ، استاد پزشکی در دانشگاه نانسی [1] ، و همسرش Eugénie Launois (1830-1897) بود که از خانواده ای ثروتمند در Arrancy-sur-Crusne در آمد. مرز با لوکزامبورگآمد ، جایی که خانواده املاک بزرگی داشتند (امروز Château Reny) و Poincaré اغلب تعطیلات خود را به عنوان کودکی با بسیاری از بستگان گذراند. مرکز خانه در آنجا مادربزرگ Lanois بود که به خاطر بی نظیر بودن در بازیهای حسابی و بازی با کارت شهرت داشت. پدربزرگ پدری او ، ژاک-نیکولاس (1794-1865) ، از لورن آمده بود ، داروسازی در نانسی و یک خانه بزرگ و شهری هنوز هم در گوشه و کنار آنچه اکنون Rue de Guise (هوتل د مارتینی) وجود دارد ، جایی که هنری پوانکاره بزرگ شده است. پدربزرگ همچنین با گیاهشناسی سروکار داشت که او را به نوه های خود نزدیکتر کرد. Poincaré یک خواهر Aline داشت (1919-1946) ، که با او در طول زندگی نزدیک بود. او بعدا با فیلسوف امیل بوتروکس ازدواج کرد. خانواده Poincaré (با هجی های مختلف ، Poincaré تلفظ را پس از شکل نام Pontcarré [2] ترجیح دادند ) در لورن گسترده و تأثیرگذار بود ، پسر عموی بزرگتر Poincaré رئیس جمهور آینده فرانسه ، ریموند پوانکار ، رئیس جمهور آینده فرانسه بود و او پسر عموی فیزیکدان و بازرس کل بود. مدارس متوسطه Lucien Poincaré (1920-1862). هر دو پسر عموی Poincaré آنتونی Poincaré (1811-1929) بودند که از Ecole Polytechnique فارغ التحصیل شدند و مهندس عمران (بازرس پل ها در بار-دوک) بود. شیمیدان آلبین هالر ، پسر عموی و دوست نزدیک پوینکار ، از خانواده مادری آمد . خانواده Poincaré کاتولیک بودند.

زادگاه در نانسی ، هوتل د مارتینی

در سال 1859 با بیماری دیفتری خطرناک شد . وی پس از آن مدتی فلج شد و مدت طولانی تری در صحبت داشت. Poincaré برای اولین بار به صورت خصوصی پرورش یافت و از سال 1862 به مدرسه رفت. Poincaré یک دانش آموز عالی بود و حافظه عکاسی داشت. او فقط نیاز داشت که یک بار کتاب بخواند تا بتواند مطالب را دقیقاً به شماره صفحه بازتولید کند. در سال 1865 او به همراه والدین خود برای نمایشگاه جهانی 1867 به ووسژ ، کلن و فرانکفورت سفر کرد.به پاریس ، 1869 به لندن و Isle of Wight. در سن 14 سالگی ، معلمان متوجه استعداد ریاضی استثنایی او شدند. اما خود او هنوز نمی داند کدام راه را باید طی کند. او منافع گسترده ای داشت ، نه فقط در علوم طبیعی. او به عنوان یک دانش آموز مدرسه ، نمایش نامه ای را در مورد خدمتکار اورلئانس نوشته بود ، که وی به همراه خواهر و پسر عموی خود اجرا کرد ، وی همچنین پیانو را یاد گرفت (با کمی موفقیت) و یک رقصنده مشتاق بود.

در طول جنگ فرانکو و پروس ، پدرش آمبولانس را در نانسی سوار کرد ، جایی که هنری پوانکار به او کمک کرد. در زمان اشغال آلمان ، یک افسر ارشد در خانه آنها به یادگار گذاشته شد ، که پوانکار برای بهبود دانش خود در مورد آلمانی ، از آن استفاده می کرد ، که او نیز برای بهتر شناختن سیاسی از خود استفاده می کرد. جنگ رنج و تلخی زیادی را برای خانواده Poincaré ، به ویژه شاخه Arrancy به ارمغان آورد. مدت ها بود که مردم لورن از الحاق امپراتوری آلمان می ترسیدند. پل آپل آلزاتی یکی از پناهجویانی بود که به نانسی پناه بردکه با مدرسه Poincaré رفت و به یک دوست نزدیک تبدیل شد. در طول جنگ ، او خود را در لیسانس در نانسی برای تکمیل لیسانس هنر ، که او با نمرات خوب (در یک مقاله لاتین حتی با بسیار خوب) فارغ التحصیل شد ، در اوت سال 1871 آماده کرد. مقاله ای از پوانکاره در مورد احیاء ایالت ها ، موضوعی که بسیاری از مردم فرانسه را در آن زمان پس از شکست در جنگ 1871/71 به اشغال خود درآورد ، با استقبال خوبی روبرو شد.

او فقط به سختی لیسانس خود را در رشته علوم و ریاضیات در ماه نوامبر گذراند زیرا به اندازه کافی آماده نشده بود. سپس او شروع به آماده شدن برای امتحان ورودی (Concours général) دانشگاه های نخبه پاریس کرد ، که برای آن جدی شروع به آموختن ریاضیات کرد. او از کتابهای درسی تجزیه و تحلیل ژان دوهامل و هندسه از میشل چاسلز آموخت . در سال 1872 او وقتی که توانست یک مشکل ریاضی دشوار را از کنکور در پلی تکنیک اکلو حل کند ، خود را در کلاس مقدماتی جلب کرد . نتیجه امتحانات مربوط به Superieure معمولی olecoleخوب نبود (او پنجم شد ، دوستش Appell سوم بود) ، از طرف دیگر Ecole Polytechnique نیز از نظر کتبی و شفاهی بسیار خوب پیش رفت و مقام اول را بدست آورد. در روز امتحان کتبی وی ، نانسی تشویق می کرد ، زیرا از آن زمان به بعد مشخص بود که هیچ الحاق انجام نمی شود.

پوکنکاره از 20 آوریل 1881 با لوئیز پولین د’انندکی (1857-1934) ازدواج کرد که با او سه دختر و یک پسر داشت.

مطالعات و زمان به عنوان مهندس معدن [ ویرایش | ویرایش منبع ]

معدن زغال سنگ مانی-دانیگون در پس زمینه

Poincaré ریاضیات را از سال 1873 در دانشگاه نخبگان olecole polytechnique تحصیل کرد ، جایی که چارلز هرمیتیت ، ادموند لاگور ، پیر-اوشیان بنت و ژرژ هنری هالفن ، آمدیه مانهایم در هندسه توصیفی ، ژان رسال در مکانیک ، ادموند فریمی در شیمی و آلفرد در فیزیک کورنو جزء معلمان او بود. او همچنان به دستیابی به نمرات خوب (به جز در هندسه توصیفی [3] ، از آنجا که او به خوبی جلب نکرد) ادامه داد و در سال 1875 به عنوان بهترین رتبه دوم [4] فارغ التحصیل شد.. در حالی که هنوز دانشجو بود ، اولین مقاله علمی خود را درباره هندسه در سال 1874 منتشر کرد. وی تحصیلات خود را در اکول دی مین ادامه داد . این کارگردان ، یک خویشاوند دور ، اصرار داشت که هنگام تحصیل ریاضی را مطالعه نکند. اما Poincaré از Bonnet و Jean-Claude Bouquet پشتیبانی می کرد ، به طوری که در سال 1876 او همچنین امتحانات ریاضیات را در سوربن گذراند. او هنگام تحصیل در مدرسه معدن ، در سال 1876 از معادن و کارخانه های متالورژی در اتریش و مجارستان و در سال 1878 در سوئد و نروژ بازدید کرد. در امتحان 1878 او سوم شد و از مارس 1879 در ابتدا به عنوان مهندس معدن در وسول کار کردنه چندان دور از نانسی. این فعالیت خطرناک بود و پوانکاره با دقت کیفری دلایل تصادف معدنکاری در مگنی دانیگون ( معادن زغال سنگ Ronchamp ) را در اول سپتامبر 1879 بررسی کرد ، که در آن بیش از بیست معدنچی جان باختند. Poincaré در حالی که کار نجات هنوز ادامه داشت ، گودال را بررسی کرد. وی به این نتیجه رسید که یک کارگر به طور تصادفی با یک وانت به لامپ معدنچی آسیب رساند که بعداً باعث انفجار گاز مین شد. [5] [6]

استاد دانشگاه ریاضیات ، نجوم و فیزیک [ ویرایش | ویرایش منبع ]

زمان وی به عنوان یک مهندس معدن فعال کوتاه بود. او به طور رسمی عضو عضویت در سپاه و معدن بود ، در سال 1893 مهندس ارشد شد و حتی در سال 1910 بازرس کل شد ، که احتمالاً فقط یک عنوان افتخاری بود [7] . در دسامبر 1879 او مدرس ریاضیات در دانشگاه Caen (سپس دانشکده های علوم دکتری ) شد. وی در سال 1878 پایان نامه خود را [8] به سوربن در مورد موضوعی از تئوری معادلات دیفرانسیل با مشتقات جزئی بر اساس کار چارلز بوریوت ارسال کردو دسته گل ژان کلود ساخته شد. داورها لاگور ، بنت و داربوکس بودند و دکترا در سال 1879 صورت گرفت. این کار حاوی مطالب جدید زیادی بود که وی بعداً در مقاله ای بزرگ درباره نظریه کیفی معادلات دیفرانسیل 1881 و کارکردهای فوشیایی که توسط وی ذکر شد (به دلخوری فلیکس کلین) توابع خودکار را گسترش داده است.

فقط دو سال بعد ، در سال 1881 ، Poincaré به نام Maître de confererences برای فیزیک ریاضی در سوربن در پاریس منصوب شد . علاوه بر این ، او از 1883 تا 1897 معلم مدرس اكول پلی تکنیك بود. در مارس 1885 ، او استاد مکانیک در سوربون شد ، که همچنین شامل سخنرانی های آزمایشی بود ، که کمتر به آن علاقه مند بود زیرا در نمایش آزمایشات خیلی ماهر نبود. وی در سال 1886 جانشین گابریل لیپمن به عنوان استاد فیزیک ریاضی و احتمال شد (خود لیپمن به فیزیک تجربی روی آورد). او سالانه موضوع سخنرانی را تغییر می داد ، بیشتر با توجه به جهت تحقیق فعلی وی ، و بسیاری از سخنرانی ها توسط دانشجویانش ویرایش می شد. در میان دانش آموزانش رنه بائر ،امیل بورل ، لویی باچلیر ، Mihailo پترویچ ، Dimitrie Pompeiu و ژول Drach . در سال 1896 وی فلیکس تیسرند را به عنوان استاد نجوم ریاضی و مکانیک آسمانی جانشین کرد . وی این صندلی را تا زمان مرگش در سال 1912 نگه داشت.

وی علاوه بر استادی خود در سوربن ، از سال 1904 استاد نجوم عمومی در پلی تکنیک Ecole بود. وی از سال 1893 عضو و از 1899 رئیس Bureau des Longitudes در پاریس بود.

در سال 1887 به عنوان جانشین لاگور عضو آکادمی علوم داس شد. در 5 مارس 1908 ، وی به عنوان عضو فرانسوی Académie انتخاب شد . وی جایگاه برجسته ای در جامعه علمی فرانسه داشت و در سطح بین المللی به عنوان یکی از ریاضیدانان برجسته در دهه 1890 و در آغاز قرن بیستم مورد توجه قرار گرفت. در سال 1886 و 1900 رئیس جمهور سوسیته ماتماتیك فرانسه بود . وی دارای دکترای افتخاری متعددی بود و عضو بسیاری از آکادمی های خارجی بود. Poincaré دوست داشت به سفر ، به ویژه مکانهای دیدنی که هنوز بازدید نکرده بود ، بپردازد و در بسیاری از کنفرانس های بین المللی شرکت کرد. در سال 1897 این سخنرانی در اولین کنگره بین المللی ریاضیدانان شدبه زوریخ دعوت شد ، اما نتوانست شرکت کند (سخنرانی وی درمورد آمیختگی ریاضیات و فیزیک نظری بود) در سال 1900 وی مجری کنگره بین المللی ریاضیدانان در پاریس بود. صحبت های او در ریاضیات شهود و منطق بود. [9] همچنین در سال 1900 او مدال طلای انجمن نجوم سلطنتی در لندن را دریافت کرد . در سال 1904 در نمایشگاه جهانی در سنت لوئیس حضور یافت و در آنجا از فرصت و جورج ویلیام هیل استفاده کردکه کار در مکانیک آسمانی او را تحت تأثیر قرار داد. در سال 1908 به کنگره بین المللی ریاضیدانان در رم سفر کرد ، اما در آنجا با پروستات بیمار شد ، به طوری که گاستون داربوکس مجبور شد سخنرانی خود را درباره آینده ریاضیات ارائه دهد (با اصلاحات و بریدگی های تیز موجود در Science et Methode ) [10] . در نتیجه ، او فقط آب می نوشید و از ضیافت اجتناب می کرد. وی در سال 1905 برای دریافت جایزه بولیوی به بوداپست سفر کرد و مجدداً در سال 1910 برای تحسین دیوید هیلبرتکه امسال این جایزه را دریافت کرده است در آوریل 1909 او با بودجه کمیته جایزه Wolfskehl ، در گوتینگن به عنوان سخنرانی در مهمان سخنرانی کرد و در آنجا با فلیکس کلاین و هیلبرت دیدار کرد. وی برخی از سخنرانی ها را به زبان آلمانی و سخنرانی در مورد "مکانیک جدید" (تئوری نسبیت) به زبان فرانسه برگزار کرد. وی در سال 1911 در اولین کنگره سولوی در بروکسل بود ، جایی که برای اولین و تنها بار نیز آلبرت انیشتین را ملاقات کرد (البته موضوع کنگره ، نظریه کوانتومی بود).

وی خصوصاً ارتباط نزدیکی با گاستا میتاگ - لفلر داشت ، که از سال 1881 تا 1911 با او مکاتبات داشت. میتاگ-لفلر سردبیر Acta Mathematica بود (که در آن Poincaré تعداد زیادی منتشر کرد) ، با ریاضیدانان آلمانی و فرانسوی روابط خوبی داشت و همچنین در تبادل دانش بین دو کشور واسطه داشت. آنها برای اولین بار در سال 1882 ملاقات کردند که میتاگ-لفلر در ماه عسل در پاریس بود و همسران نیز خوب شدند. پوکرکار چندین بار در سوئد (1905) از میتاگ-لفلر دیدار کرد. میتاگ-لفلر از Poincaré در دریافت انتشار قیمت از سال 1889 حمایت کرد (به تصویر زیر مراجعه کنید) و بعداً تلاش کرد تا Poincaré جایزه نوبل را تأمین کند. در ابتدا ، با این حال ، آنها از نظریه پردازان چشم پوشی می کردند. [11]

Poincaré عمدتا به تنهایی کار می کرد و از دانشجویان تحقیقاتی نسبتاً کمی برخوردار بود ، که به آنها نیز تقاضای بالایی داشت. او می توانست در وسط مکالمه یا مهمانی ، غیور ذهن داشته باشد و به مشکلات ریاضی بپردازد و گفتگو با او می تواند بی نتیجه باشد. حتی به عنوان یک دانش آموز ، او اغلب فقط به طور خلاصه صحبت می کرد ، یادداشت های کمی را در سخنرانی ها انجام می داد و مانند مطالعه ادبیات ، ترجیح می داد که خود نتایج را بازسازی کند. بیشتر اوقات او قبل از نوشتن آن به یک مشکل در ذهن خود فکر می کرد (اغلب با داشتن چندین مشکل در عین حال او را اذیت می کرد) و تصحیح خسته کننده مقاله را دوست نداشت. اگر به عقیده وی ، او به یک راه حل مفهومی رسیده باشد ، او اغلب زحمت کشیدن جزئیات را ندارد ، اما بی صبرانه به مشکل بعدی رفت. او در تعارض و عموماً خوب معقول نبود ، اما همانطور که مکاتبات با فلیکس کلاین نشان می دهد ، می تواند دیدگاه خود را به طور مداوم نشان دهد ، که در آن می خواست دیدگاه خود را در مورد نامگذاری اشیاء ریاضی ادعا کند. او وطن پرست در مسائل سیاسی بود ، اما عضو هیچ حزب سیاسی نمی شد ، موضع مستقلی گرفت و در مقابل تحمل و در مقابل تعصب ایستاد ، به عنوان مثال در یک سخنرانی سه هفته قبل از مرگش به انجمن فرانسه برای آموزش اخلاقی که در آن صحبت کرد در برابر نفرت بین گروه های اجتماعی شروع شد او می تواند طعنه آمیز باشد اما در مورد مسائل علمی نیست. همانطور که مکاتبات با فلیکس کلین نشان می دهد ، که در آن او می خواست دیدگاه خود را از نامگذاری اشیاء ریاضی ادعا کند. او وطن پرست در مسائل سیاسی بود ، اما عضو هیچ حزب سیاسی نمی شد ، موضع مستقلی گرفت و در مقابل تحمل و در مقابل تعصب ایستاد ، به عنوان مثال در یک سخنرانی سه هفته قبل از مرگش به انجمن فرانسه برای آموزش اخلاقی که در آن صحبت کرد در برابر نفرت بین گروه های اجتماعی شروع شد او می تواند طعنه آمیز باشد ، اما در مورد مسائل علمی نیست. همانطور که مکاتبات با فلیکس کلین نشان می دهد ، که در آن او می خواست دیدگاه خود را از نامگذاری اشیاء ریاضی ادعا کند. او وطن پرست در مسائل سیاسی بود ، اما عضو هیچ حزب سیاسی نمی شد ، موضع مستقلی گرفت و در مقابل تحمل و در مقابل تعصب ایستاد ، به عنوان مثال در یک سخنرانی سه هفته قبل از مرگش به انجمن فرانسه برای آموزش اخلاقی که در آن صحبت کرد در برابر نفرت بین گروه های اجتماعی شروع شد او می تواند طعنه آمیز باشد اما در مورد مسائل علمی نیست. بنابراین در یک سخنرانی سه هفته قبل از مرگ وی به انجمن فرانسه برای آموزش اخلاق ، که در آن او از نفرت بین گروه های اجتماعی سخن گفت. او می تواند طعنه آمیز باشد ، اما در مورد مسائل علمی نیست. بنابراین در یک سخنرانی سه هفته قبل از مرگ وی به انجمن فرانسه برای آموزش اخلاق ، که در آن او از نفرت بین گروه های اجتماعی سخن گفت. او می تواند طعنه آمیز باشد ، اما در مورد مسائل علمی نیست.

فعالیت نشر وی شامل بیش از 30 کتاب و مقالات علمی بسیاری است. وی همچنین مقالات علمی محبوب را منتشر کرد که در چندین جلد جمع آوری شده است. با داربوکس و اپل ، پوانکاره عضو کمیسیون علمی آکادمیس دانش بود که شواهد موجود در ماجرای دریفوس را از منظر علمی (به ویژه تحلیل دست نوشته های آلفونس برتیلون ، که پوانکار آن را غیرعلمی ارزیابی می کرد) ارزیابی کرد. [12]

مرگ [ ویرایش | ویرایش منبع ]

مقبره خانوادگی Poincarés در پاریس

Poincaré پس از عمل جراحی پروستات ، که در ابتدا موفقیت آمیز ظاهر شد ، درگذشت. با این حال ، یک هفته بعد او بر اثر آمبولی درگذشت . قبر خانوادگی وی را می توان در Cimetière Montparnasse یافت .

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Henri_Poincar%C3%A9

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:36

پوانکاره[ ویرایش | ویرایش منبع ]

از سوی دیگر ، پوانکاره ، همیشه تئوری های جدید را به عنوان آفرینش لورنتس ارائه می داد و دلیلی نمی دید که حتی در این زمینه از انیشتین و مینکوفسکی نیز یاد شود. [103] در سال 1912 ، اندکی قبل از مرگ وی ، وی در مورد این سوال که آیا "مکانیک لورنتزی" پس از پیشرفت فیزیک کوانتومی به وجود خواهد آمد ادامه داد :

"در تمام نکاتی که مکانیک لورنتس از نیوتن منحرف می شود ، به درستی باقی می ماند. هنوز اعتقاد بر این است که یک جسم متحرک تحت هیچ شرایطی نمی تواند سرعت بیش از نور را فرض کند ، که جرم یک بدن یک مقدار تغییر ناپذیر نیست ، بلکه بستگی به سرعت آن و زاویه این سرعت دارد. شامل نیرویی است که روی بدن اعمال می شود ، علاوه بر این ، هیچ تلاشی قادر نخواهد بود تصمیم بگیرد که آیا جسمی که کاملاً گرفته شده باشد ، در حالت استراحت باشد یا در حال حرکت باشد ، خواه در رابطه با فضا مانند این باشد ، خود در آن باشد. رابطه با اتر. "

- پوانکاره (1913) ، ص 93

اگرچه پوانکاره بر نسبیت زمان در نوشتارهای فلسفی خود تأکید کرد ، اما در کارهای بدنی (1900b ، 1904 ، 1906 ، 1908b) وی همچنان به یک (کشف غیرممکن) اتر و مختصات یا پراکنده های تقسیم شده به محلی یا ظاهراً برای جابجایی ناظران اشاره می کرد. و واقعی / واقعی برای ناظران استراحت در اتر. [104] [105] بنابراین (با چند مورد استثناء [100] [106] [107] ) بیشتر مورخان تصور می كنند كه تئوری پوینكار با آنچه كه تا امروز به عنوان نسبیت خاص شناخته می شود مطابقت ندارد ، گرچه پذیرفته شده است كه وی روشها و محتوای اصلی این تئوری را پیش بینی کرده است. [59] [96] [108] [109] [110][111]

انیشتین [ ویرایش | ویرایش منبع ]

کار اینشتین در زمینه الکترودینامیک (1905) هیچ اشاره ای به آثار دیگر ندارد. بنابراین ، زندگینامه های انیشتین ابراهیم پیس و آلبرشت فولسینگ به نقل قول انیشتین زیر در رابطه با پذیرش ادبی خود مراجعه می کنند: [112] [113]

"به نظر من در ذات چیزهایی قرار دارد که موارد زیر را تا حدودی توسط نویسندگان دیگر روشن کرده است. با توجه به اینکه به سؤالات مورد نظر از دیدگاه جدیدی رسیدگی می شود ، معتقدم باید بتوانم از جستجوی بسیار پرتحرک ادبیات خودداری کنم ، به خصوص که امید است که این شکاف توسط نویسندگان دیگر پر شود ، همانطور که قبلاً در اولین کار من در مورد اصل نسبیت آقای پلانک و آقای کافمن به شکلی سپاسگزار اتفاق افتاده است. "

- انیشتین (1907) ، ص 373

انیشتین در نامه ای به استارک از سال 1907 نیز نوشت که به دلیل کار در دفتر ثبت اختراع ، به سختی فرصتی برای مطالعه ادبیات تخصصی مربوطه در کتابخانه ها داشت. با این حال ، این بدان معنا نیست که به طور کلی انیشتین از وضعیت علمی اطلاع پیدا نمی کرد ، بلکه او در زمینه های خاصی به خوبی آگاه بود. [113] [114] و بنابراین برخی از مورخان علوم سعی در فهرست کردن منابع مورد استفاده انیشتین دارند.

از نظر فلسفی ، انیشتین ادعا کرد که تحت تأثیر فیلسوفان تجربی دیوید هیوم و ارنست ماخ قرار گرفته است . انیشتین همچنین ممکن است از دانشهای مهم وین ، کوهن ، ابراهیم ، بوچر یا هاسنهرل در سالنامه های فیزیک آگاهی داشته باشد ، زیرا خود وی از سال 1901 به بعد چندین مقاله در این ژورنال منتشر کرد. به عنوان مثال ، پس از ابراهیم ، او از عبارات "معادلات ماکسول-هرتز" و "بر اساس رویکرد معمول" اصطلاحات جرم عرضی و طولی را به کار برد. سرانجام ، در 9 پوند ، او از "تئوری الکترودینامیک لورنتز" یاد می کند. [114] انیشتین همچنین مکمل های سالانه های فیزیک را منتشر کردتنها در سال 1905 ، بیست و یک بررسی کار عمدتا ترمودینامیکی. [115] یورگن رن ، مدیر MPIWG ، نوشت: [116]

"Annalen همچنین به عنوان منبع درآمد متوسط اضافی برای انیشتین ، که بیش از بیست گزارش برای Beiblätter خود نوشت - عمدتا در تئوری گرما" ، خدمت کرد و بدین ترتیب تسلط چشمگیر بر ادبیات معاصر نشان داد. این فعالیت در سال 1905 آغاز شد و احتمالاً ناشی از انتشارات قبلی وی در Annalen در این زمینه بود. با مراجعه به انتشارات وی بین سالهای 1900 و اوایل سال 1905 ، می توان نتیجه گرفت كه تخصص اینشتین ترمودینامیك بوده است. "

وی گفت : " این سالنامه ها همچنین منبع درآمد متوسط اضافی برای انیشتین بودند ، که بیش از بیست گزارش برای مکمل های خود نوشت - عمدتا در نظریه گرما - نشانگر تسلط چشمگیر بر ادبیات معاصر. این فعالیت در سال 1905 آغاز شد و احتمالاً ناشی از انتشارات سالنامه های قبلی وی در این زمینه است. با استناد به انتشارات وی بین سالهای 1900 تا اوایل سال 1905 ، می توان نتیجه گرفت كه تخصص انیشتین ترمودینامیك بوده است. "

یک منبع مهم کتاب درسی آگوست فوپل در مورد الکترودینامیک (1894) بود که شامل نظریه ماکسول در فرمول Heaviside و هرتز و یک نوع از مسئله "حرکت آهنربا و هادی" بود که در رابطه با اصل نسبیت برای انیشتین مهم بود. [95] [114] علاوه بر این ، انیشتین به عنوان یک امتحان ثبت اختراع کار می کرد ، جایی که احتمالاً با اختراعات مختلف برای هماهنگی ساعت بر اساس مبانی الکتریکی ارتباط داشت. [117] او همچنین از سال 1895 با کارهای لورنتس آشنا بود ، جایی که او زمان محلی ، انقباض طول و آزمایش میشلسون-مورلی را شرح می داد. [118]همانطور که در سال 1909 توضیح داد ، انیشتین اصل ثبات نور را از اتر لورنتز (یا معادلات "ماکسول-لورنتز") گرفت. در سال 1912 او آن را به شرح زیر خلاصه کرد:

"به طور کلی شناخته شده است که یک تئوری قوانین تحول در فضا و زمان نمی تواند تنها بر اساس اصل نسبیت باشد. همانطور که مشهور است ، این مربوط به نسبیت اصطلاحات "همزمان" و "شکل اجسام در حال حرکت" است. برای پر کردن این فاصله ، من اصل ثبات سرعت نور را که از تئوری HA لورنتز در مورد اتر نور ساکن وام گرفته شده است ، معرفی کردم که ، مانند اصل نسبیت ، شامل یک فرض جسمی است که فقط با تجرب مربوطه توجیه می شود (آزمایش های Fizeau ، Rowland و غیره) ""

- انیشتین (1912) ، ص 1061

انیشتین به این نتیجه رسید که زمان محلی یک نشانه زمان واقعی و برابر است و نه فقط یک ترفند ریاضی. و بر خلاف پوانکاره و لورنتز ، او تشخیص داد که دقیقاً برابری سیستم های مرجع و در نتیجه غیر قابل کشف اتر است که مفهوم اتر را بی معنی کرده است. [70]

سولووین ، هبیچت و انیشتین ، حدود.1903

همچنین مشخص است كه وی قبل از سال 1905 در كتاب " علم و فرضیه پوینكار" در آكادمی المپیا پوانکاره با موریس سولوین و كنراد هبیچت خواند كه "آنها را هفته ها اسیر و مجذوب خود می كرد". [119] [120] اینکه آیا انیشتین قبل از سال 1905 یکی از آثار دیگر پوکرکار را بخواند ، هنوز ناشناخته است. در نوشته های علمی خود با توجه بهدر سال 1905 انیشتین تنها در ارتباط با بی تحرکی انرژی (1906) و هندسه غیر اقلیدسی (1921) به Poincaré اشاره می کند ، اما نه به دستاوردهای وی در تدوین تحولات لورنتز ، ارتباط بین هماهنگ سازی ساعت با همزمانی یا اصل نسبیت. تا 1953 به مناسبت 50 سالگرد SRT نگذشته بود که وی برای اولین بار از پوانکاره یاد کرد - شاید به این دلیل که آبراهام پیس در سال 1950 کپی از کارهای پورمرکو Poincaré را به انیشتین داده بود . وی نوشت: [112]

"امیدوارم اطمینان حاصل شود که خدمات HA Lorentz و H. Poincaré نیز به همین مناسبت به درستی تشخیص داده می شوند."

و در سال 1955 به کارل سلیگ نوشت : [118]

"شکی نیست که تئوری ویژه نسبیت ، اگر به توسعه آن نگاه کنیم ، در سال 1905 برای کشف رسیده بود. لورنتس قبلاً فهمیده بود كه دگرگونی كه بعداً به نام وی انجام شد برای تحلیل معادلات ماكسول ضروری است و پوینكار این دانش را عمیق تر كرده است. در مورد من ، من فقط کارهای مهم لورنتس را از سال 1895 La theorie electromagnetique de Maxwell می دانستم و تلاش برای تئوری پدیده های الکتریکی و نوری اجسام در حال حرکتاما نه کارهای بعدی لورنتس و نه مطالعه بعدی پوانکاره. به این معنا ، کار من از سال 1905 مستقل بود. [...] آنچه تازه بود این بود که معنای تحول لورنتس فراتر از ارتباط با معادلات ماکسول بود و به طور کلی مربوط به ماهیت فضا و زمان بود. این بینش همچنین جدید بود که "تغییر ناپذیری لورنتس" یک شرط کلی برای هر نظریه فیزیکی است. این برای من از اهمیت ویژه ای برخوردار بود زیرا من قبلاً پی برده بودم که نظریه ماکسول نمایاننده ریزساختار تشعشعات نیست و بنابراین به طور کلی قابل تحمل نیست. "

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Geschichte_der_speziellen_Relativit%C3%A4tstheorie

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:35

نظریه های نسبی گرایی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

گرانش [ ویرایش | ویرایش منبع ]

اولین تلاش برای تدوین یک تئوری نسبیتی گرانش توسط پوینکاره (1905) انجام شد. تلاش او اصلاح قانون گرانش نیوتن به گونه ای بود که قانون نتیجه گیری فرم کواریانیت لورنتز را به خود بگیرد. او به خود متوجه شد که راه حلش مشخص نیست و راه حلهای مختلف ممکن است. با این حال ، وی توانست اعتراضی را كه پیر-سیمون لاپلاس در سال 1800 انجام داد ، رد كند ، براساس آن سرعت انتشار گرانش به دلیل كاهش وزن است.باید خیلی سریعتر از نور باشد. Poincaré ، از طرف دیگر ، نشان داد كه در یك تئوری كواریانت لورنتز ، انتشار با سرعت نور انجام می شود و مدارهای پایدار هنوز هم ممكن است. مدلهای مشابه پس از Poincaré توسط Minkowski (1907b) و Sommerfeld (1910) ارائه شدند. اما ابراهیم توانست در سال 1914 نشان دهد كه تقریباً همه مدلهای "مکانیكی" قدیمی تر مانند گرانش Le Sage بلکه تئوری های Poincaré و Minkowski متعلق به طبقه "تئوری های بردار" گرانش بودند. اینها اشتباه اساسی داشتند كه انرژی میدان گرانشی باید ارزش منفی را به عهده بگیرد و از تجاوز به صرفه جویی در انرژی نمی توان جلوگیری كرد. به عنوان یک آلترناتیو ، ابراهیم (1912) و گوستاو می پیشنهاد کردند(1914) "تئوری های مقیاس" مختلف را پیشنهاد می کند. در حالی که می هرگز نتوانسته است نظریه خود را کاملاً مداوم تدوین کند ، ابراهیم (که در تمام زندگی حریف تئوری نسبیت بود) بعدها نظریه ای را تدوین کرد که در آن سرعت نور دیگر حتی به صورت محلی ثابت نبود و به همین دلیل دیگر با اصول اساسی تئوری نسبیت سازگار نبود. .

علاوه بر این ، همه این نظریه ها شرط پیشنهادی انیشتین در سال 1907 را نقض کردند: یعنی هم ارزی جرم بی اثر و سنگین. انیشتین اکنون بر این باور بود که تدوین نظریه ای که هم کوواریانس لورنتز باشد غیرممکن است و هم اصل هم ارزی را برآورده می کند. اما گونار نوردستروم (1912 ، 1913) موفق شد یک تئوری گرانشی مقیاس را توسعه دهد که در آن هر دو شرایط برآورده شود. وی با وابستگی به پتانسیل گرانشی توانست به این مهم دست یابد. نظریه او نیز قابل توجه است زیرا در آن (مانند انیشتین و آدریانان دانیل فاکر)1914 نشان داد) برای اولین بار اثرات گرانشی را می توان با هندسه فاصله زمانی منحنی به طور کامل نشان داد. اگرچه نظریه نوردستروم به همین دلیل سازگار بود ، اما از دیدگاه انیشتین یک مشکل اساسی داشت: آن را با کواریانس عمومی که او از نظر وی بسیار مهم است برآورده نمی کند ، زیرا سیستم های مرجع ارجح در نظریه Nordström هنوز هم می تواند تعریف شود. در مقابل با این "تئوری های مقیاس" ، که مطابق با تئوری خاص نسبیت است ، انیشتین (1915-1911) بنابراین یک "تئوری تنسور" از گرانش را تهیه کرد ، که هم اصل برابری را برآورده می کند و هم شامل توصیف حرکات مختلف (از جمله شتابها) به طور کلی کوواریایی است. باید. معلوم شد چنین نظریه ای (که انیشتین آن را در سال 1915 خوانده استنظریه نسبیت عام نامیده می شود) محدودیت های نظریه نسبیت ویژه و پشت سر هم کواریانس لورنتز ، زیرا اصل ثبات نور فقط از نظر محلی معتبر است. تصمیم گیری بین تئوری های کوواریانت لورنتز و RT عمومی عمومی انیشتین فقط توضیح پدیده ای را ارائه می داد که در بیشتر آثار در مورد گرانش ذکر شده است ، اما در ابتدا قاطع تلقی نمی شد: یعنی پریلئونیون جیوه ، که فقط با نظریه انیشتین قابل توضیح است. می تواند باشد. علاوه بر این ، تنها ART (بر خلاف نظریه های کواریانس لورنتز) مقدار مناسبی برای منحرف کردن نور توسط خورشید فراهم می کند. [91] [92]

نظریه میدان کوانتومی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

نیاز به ترکیب SRT با مکانیک کوانتومی یکی از اصلی ترین انگیزه های توسعه نظریه میدان کوانتومی بود . پاسکال جردن و ولفگانگ پائولی در سال 1928 نشان دادند که تئوری کوانتومی را می توان با رویکرد نسبی ارائه داد. پل دیراک مشتق شده از معادله دیراک برای الکترون و وجود ضد ماده پیش بینی کرد. [93] بسیاری از زمینه های دیگر فیزیک ، مانند ترمودینامیک ، مکانیک آماری ، هیدرودینامیک ، شیمی کوانتومی و غیره نیز می توانند به صورت نسبی اصلاح شوند.

آزمایش [ ویرایش | ویرایش منبع ]

→ نوشتار اصلی : آزمون از نظریه نسبیت خاص

همانطور که در بالا توضیح داده شد ، آزمایش های زیر بویژه توسعه SRT را قبل از سال 1905 آماده کرده است: آزمایش Fizeau ، آزمایش میکلسون-مورلی ، آزمایش های Kaufmann-Bucherer-Neumann ، آزمایش Trouton-Noble ، آزمایش های Rayleigh و بریس ، به علاوه آزمایشاتی در مورد کمبود نور .

از دهه 1920 ، آزمایش میکلسون-مورلی بارها و بارها تکرار شد که آزمایش های مدرن با تشدید کننده های نوری انجام شد. در سال 1932 ، با آزمایش کندی تورندایک و تکرارهای مدرن آن ، استقلال سرعت نور از سرعت تمهیدات آزمایشی با توجه به یک سیستم مرجع ارجح نشان داده شد. سهم اتساع زمان در تأثیر نسبیتی داپلر از سال 1938 با آزمایش و تکرارهای ایو-استیلول و اتساع زمان ذرات متحرک از سال 1940 تأیید شد. آزمایشات بسیاری از رابطه نسبی انرژی- حرکت نیز انجام شدانجام شده این تأثیرات نسبیتی باید هنگام طراحی شتابدهنده ذرات در نظر گرفته شود. علاوه بر این ، بسیاری از آزمایشات مدرن عدم تغییر لورنتس برای بررسی تئوری های احتمالی گرانش کوانتومی انجام می شود .

انتقاد [ ویرایش | ویرایش منبع ]

برخی دانشمندان ، فیلسوفان و افراد متعهد مخالف (و رد) SRT بودند. برای اطلاعات بیشتر به مقاله → نقد نظریه نسبیت مراجعه کنید .

اولویت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

همچنین ببینید : نظریه اترها در لورنتز

در سال 1953 ، ادموند تایلور ویتاکر از نظریه نسبیت به عنوان خلق پوینکار و لورنتز در چاپ دوم از تاریخ شناخته شده خود در مورد تئوری های استر و برق سخن گفت و به سهم های اینشتین فقط اهمیت ثانوی داد. [94] اما ، این نظر اکثریت قریب به اتفاق کارشناسان نیست. مورخان علوم مانند جرالد هولتون ، [95] آرتور اول میلر ، [96] ابراهیم پیس ، [97] و جان استیچدستاوردهای پوینکاره را بشناسید ، اما تأکید می شود که انیشتین اولین کسی بود که به طور نسبی به طور کامل فضا و زمان را آموزش داد ، اتر (کلاسیک) را از فیزیک منع کرد و تنها پس از آن راه را برای یک تئوری اساساً جدید هموار کرد. سایر مورخان علم کمی فراتر رفته و تئوری Poincaré را نوعی "فیزیک نسبیت گرایی" (Katzir) [98] یا "تئوری نسبیت" (والتر) [99] می نامند - گرچه با SRT انیشتین یکسان نیست. از طرف دیگر ، این عقیده که پوینکاره (و لورنتس) ، و نه انیشتین ، بنیانگذاران اصلی SRT هستند که امروزه تدریس می شود ، فقط در خارج از جریان اصلی علمی (به عنوان مثال Logunov) نمایان می شود. [100]

لورنتز [ ویرایش | ویرایش منبع ]

هرچند که لورنتس همچنان به ایده اتیک پایبند بود ، اما در کار اصلی خود نظریه الکترونها (1909) با قدردانی کامل از "اصل نسبیت انیشتین" و اظهارات وی در مورد ساعتها ، مقیاسها و همزمان سازی صحبت کرد. دستاورد بزرگ انیشتین این بود که فرمول دست و پا گیر لورنتس را با یکدست کردن کامل سیستم های مختلف اینرسی (خصوصاً متغیر زمان) جایگزین فرمول بسیار شفاف تر و ساده تر کنیم. قابل توجه است که نه در اینجا و نه در نسخه جدید (1916) نام Poincaré ذکر شده در این زمینه نیست. [101]

از سوی دیگر ، لورنتس به خاطر کارهای خود از سال 1905/1906 در اثری که در سال 1914 نوشته شده بود ، به پوکنارا ادای احترام کرد اما تا سال 1921 منتشر نشده است. وی از این به عنوان اولین کسی که معادل رسمی وقت محلی با زمان "عادی" را تشخیص داد ، در حالی که خود او به عنوان یک ترفند ریاضیات به آن نگاه کرده بود. به همین دلیل است که وی نتوانست کاربرد صحیح تحول را مشخص کند - این کار ابتدا توسط پوینکاره و بعداً توسط انیشتین و مینکوفسکی انجام شد. Poincaré همچنین اهمیت اساسی اصل نسبیت را برای الکترودینامیک به رسمیت شناخت و اولین کسی بود که از اصطلاحات "فرضیه نسبیت" و "اصل نسبیت" استفاده کرد. سرانجام ، وی به یافته های اساسی پوینکار (که در بخش "تحول لورنتس" ارائه شده است) اشاره کرد. [102]

گذشته از این استثنا ، لورنتس در این زمینه تنها به ذکر انیشتین اشاره کرد. به عنوان مثال ، میکلسون (1928) اظهار داشت که لورنتس مبدأ تئوری نسبیت است. لورنتس پاسخ داد كه در زمان انیشتین SRT ، او فقط به تحول زمان خود به عنوان فرضیه كار اكتشافی نگاه می كرد. بنابراین ، نظریه نسبیت واقعاً کار انیشتین است - شکی نیست که انیشتین آن را کشف کرد ، حتی اگر کار پیشینیان وی در این زمینه اصلاً انجام نشده بود.

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Geschichte_der_speziellen_Relativit%C3%A4tstheorie

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:34

نسبیت همزمانی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

اولین مشتقات نسبیت همزمانی از طریق هماهنگ سازی با سیگنال های نوری توسط پوینکاره و انیشتین هم اکنون ساده شده اند. [69] دانیل فراست کاموست (1910) پیشنهاد کرد که فرستنده را در وسط بین دو ساعت در A و B قرار دهید ، که سیگنال را به هر دو ساعت می فرستد ، که به محض رسیدن سیگنال شروع می شوند. در سیستمی که A و B در آن استراحت دارند ، ساعتها همزمان شروع به کار می کنند. با این حال ، از نظر سیستمی که A و B با V حرکت می کند ، ابتدا ساعت B حرکت می کند و سپس ساعت A - بنابراین ساعت ها هماهنگ نمی شوند. انیشتین همچنین یک مدل را در سال 1917 با یک مدل متحرک طراحی کردگیرنده در وسط بین A و B. او همچنین سیگنال را از وسط شروع نکرد ، اما در عوض دو سیگنال از A به B را به گیرنده ارسال کرد. از منظر سیستمی که A و B در آن استراحت دارند ، سیگنالها بطور همزمان ارسال می شوند - در اینجا ، با این وجود گیرنده به سمت سیگنال از B می آید و از سیگنال از A فرار می کند ، بنابراین سیگنال ها در همان زمان نمی رسند. از دیدگاه سیستمی که گیرنده در آن استراحت می کند ، این ورود غیر همزمان تفسیر می شود به این معنی که سیگنال ها از ابتدا به طور همزمان از A و B ارسال نشده اند .

نظریه انتشار [ ویرایش | ویرایش منبع ]

به عنوان یک جایگزین برای نظریه نسبیت ، والتر ریتز (1908) و دیگران تئوری انتشار را براساس نظریه بدنی نیوتن توسعه دادند ، براساس آن سرعت نور در کلیه سیستمهای مرجع فقط نسبت به منبع انتشار (و نه به اتر) ثابت است و جایی که به جای تحول لورنتز ، گالیله است. انتقال استفاده می شود (یعنی در سیستم هایی که منبع با ± v حرکت می کند ، نور با سرعت c پخش نمی شود بلکه با c ± v). این نظریه ثبات نور را نقض می کند ، اما همچنان اصل نسبیت را ارضا می کند و می تواند آزمایش میشلسون-مورلی را توضیح دهد. حتی آلبرت انیشتین قبل از سال 1905 چنین فرضیه ای را مختصر مورد بررسی قرار داد ،[70] دلیل این امر هم این بود كه در نوشته های بعدی خود همواره از آزمایش میكلسون - مورلی به عنوان تأیید اصل نسبیت استفاده می كرد ، اما نه به عنوان تأیید ثبات نور. [71] با این حال ، یک تئوری انتشار نیاز به یک فرمول کامل در الکترودینامیک دارد ، که در برابر آن موفقیت بزرگ نظریه ماکسول صحبت می کرد. و سرانجام ، از زمان کشف اثر Sagnac و آزمایش های Willem de Sitter (1913)نظریه انتشارردشده است، زیرا با چنین نظریه ای مدارهای مشاهده شده در ستارگان باینری به نظر می رسد مغایر با قوانین کپلر هستند ، که البته مشاهده نشد. [72]آزمایش های اخیر با نور فرکانس بالا این نتیجه را تأیید می کنند و آزمایش های موجود در شتاب دهنده های ذره ای نتوانسته اند وابستگی منبعی به سرعت نور را نشان دهند. [73]

فیزیک فضایی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

زمان فضایی مینکوفسکی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

هرمان مینکوفسکی

رویکرد چهار بعدی Poincaré به طور قاطع توسط هرمان مینکوفسکی (1907 ، 1908) توسعه یافت. این هندسه تحولات لورنتس ، بر پایه مثال دستاوردهای ریاضی نظیر تئوری گروه ، تئوری ثابت و هندسه پروژکتیک بنا شده است ، که در قرن نوزدهم توسط ریاضیدانان مانند آرتور کیلی توسعه یافت . مینکوفسکی در یک سخنرانی از سال 1907 ، فضا را به عنوان "منیفولد غیر بعدی اقلیدسی چهار بعدی" معرفی کرد. وی با معرفی یک فرمالیسم چهار بعدی در فضای به اصطلاح مینکوفسکی در کل الکترودینامیک موفق شداصلاح شده ، که اجازه می دهد تفسیر بسیار واضح تر و منسجم تر از STR. وی اصطلاحات مهمی مانند زمان مناسب ، عدم تغییر لورنتز را معرفی کرد و از چهار بردار استفاده کرد ، که او آن را متفاوت خواند. با این حال ، تلاش او برای تنظیم یک قانون گرانش متغیر لورنتز به همان اندازه نامطلوب مدل Poincaré نبود. در سخنرانی معروف خود Raum und Zeit (1909) ، جایی که او پایان برداشت های قبلی از فضا و زمان را اعلام کرد ، نمودار مینکوفسکی را برای نشان دادن فضا-زمان تصور کرد .

خود مینکوفسکی در سال 1907 به عنوان پیشگامان خود در توسعه اصل نسبیت نامگذاری کرد: لورنتز ، انیشتین ، پوینکاره و پلانک. در مقابل ، در سخنرانی معروف خود ، فضا و زماناو فقط از ویگت ، لورنتز و انیشتین یاد کرد. او لورنتس را به دلیل مصنوعی بودن فرضیه انقباض خود مورد انتقاد قرار داد ، در حالی که او تفسیر هندسی خود را بسیار طبیعی تر می دید. او بیش از همه از انیشتین بخاطر نسبیت کامل زمان خود تمجید کرد ، اما از این واقعیت انتقاد کرد که هر دو لورنتز و اینشتین به طور کامل نسبیت فضا را در نظر نگرفته اند. ادعاهای مینکوفسکی در مورد اولویت در رابطه با تکمیل تئوری نسبیت در این زمینه توسط مورخان علم رد می شود. دلیل این امر این است که مینکوفسکی (مانند وین و ابراهیم) همچنان نماینده جهان بینی الکترومغناطیسی بوده و ظاهراً تفاوت بین نظریه الکترونی لورنتس و سینماتیک انیشتین را به طور کامل تشخیص نداده بود.[74] [75]

در حال حاضر ، با این حال ، انیشتین و لاوب یک فرمول چهار بعدی از تئوری نسبیت را بسیار زحمت کشیدند و مشتق غیر چهار بعدی از معادلات اساسی بدن در حال حرکت را منتشر کردند. با این وجود ، دقیقاً فرمالیسم مینکوفسکی که از سال 1909 به بعد برای گسترش و پذیرش SRT تعیین کننده بود. [76]

نمادهای برداری و سیستمهای بسته [ ویرایش | ویرایش منبع ]

این واقعیت که مفهوم مینکوفسکی به طور رسمی بطور قابل توجهی تصفیه شده و مدرنیزه شده بود ، به ویژه قابل توجه بود. [75] به عنوان مثال، آرنولد Sommerfeld (1910) با نماد بردار ظریف تر و برای شرایط اولین بار استفاده می شود مانند "چهار بردار" یا "شش بردار" جایگزین ماتریس مینکوفسکی است. وی همچنین مشتق مثلثاتی از علاوه بر سرعت را معرفی كرد كه به نظر وی بسیاری از عجیب بودن این مفهوم را از بین می برد. سایر کمکهای مهم توسط Laue انجام شده است. [77] [78]او عبارات مینکوفسکی را گسترش داد تا فرآیندهای غیر الکترومغناطیسی را در بر بگیرد و بدین ترتیب مفهوم هم ارزی انرژی جرم را عمیق تر کرد. لاو همچنین نشان داد كه نيروهای غیر الكتریكی مورد نياز است به طوري كه تمام نيروهای الكترون به درستی در معرض تحول لورنتز قرار داشته باشند ، و به این ترتیب كه الكترون پایدار بماند - یعنی ، وی نشان داد كه ولتاژ Poincaré نتیجه طبیعی SRT است ، به طوری که الکترون یک سیستم بسته را تشکیل می دهد.

تحول لورنتس بدون فرض نور [ ویرایش | ویرایش منبع ]

اکنون تلاش شده است بدون تحقق فرضیه ثابت بودن سرعت نور ، تحولات لورنتس حاصل شود. ولادیمیر سرگئیویچ ایگناتوفسکی (1910) z. ب) برای این منظور استفاده می شود الف) اصل نسبیت ، ب) ایزوتروپی و همگن بودن فضا ، ج) الزام متقابل. فیلیپ فرانک و هرمان روته (1910) اکنون نشان دادند که این اشتقاق ناقص است و بر پایه فرضیات دیگری بود که ایگناتوفسکی در لیست آنها قرار نداد. اشتقاق خود شما بر اساس این فرضیه استوار بود كه الف) تبدیل لورنتس باید یك گروه پارامتر ، خطی همگن را تشکیل دهد ، ب) اینكه هنگام تغییر سیستم مرجع ، سرعت نسبی فقط علامت است.تغییر ، ج) اینکه انقباض طول منحصرا به سرعت نسبی بستگی دارد. اما طبق گفته های پائولی و میلر ، هر دو ایگناتوفسکی و فرانک / روته قادر به شناسایی سرعت متغیر با سرعت نور در تحولات به دست آمده نیستند ، زیرا برای مثال ایگناتوفسکی برای بدست آوردن سرعت نور مجبور به استفاده از الکترودینامیک شد. بنابراین ، پولی بر این عقیده بود که هر دو فرضیه برای اشتقاق تحول در لورنتس لازم هستند. [79] [80] تلاش های مشابه برای بدست آوردن تحولات بدون استفاده از فرضیه نور توسط تعدادی از نویسندگان دیگر صورت گرفت. [81]

اصلاحات غیر اقلیدسی این تئوری [ ویرایش | ویرایش منبع ]

مینکوفسکی در سال 1907 دریافت که فرمالیسم فضایی ارتباط نزدیکی با هندسه غیر اقلیدسی دارد . با این حال ، او همچنان از یک مختصات زمانی تخیلی به عنوان بعد چهارم استفاده کرد. [82] به همین ترتیب ، از کارهای متولد شده (1909) در مورد شتاب اجساد سفت و سخت ، قیاس های آن با هندسه ریمانی آشکار شد ، [83] به موجب آن پارادوکس Ehrenfest سرنخ مهمی برای انیشتین در تئوری توسعه گرانش بود. ریاضیدانان و فیزیکدانان مختلف اکنون تلاش های منظمی بیشتری برای اصلاح کل SRT بر اساس هندسه غیر اقلیدسی ، یعنی. ح این مدلهای فضایی با یک کار می کردندواقعی زمان مختصات به عنوان بعد چهارم. دانش به دست آمده از این طریق فرمول ظریف و متنوعی از اصطلاحات مختلف این تئوری را ممکن ساخته است. با این وجود ، تا آنجا که به محتوای بدنی مربوط می شود ، این مدل ها فراتر از گفته های SRT نبودند. ولادیمیر واریچاک (1910 ، 1912) متوجه قیاس هندسه های بیشربولیک شد و سعی در تغییر ساختار SRT داشت. آلفرد راب (1911) اصطلاح سرعت را به عنوان یک عملکرد چربی برای توصیف سرعت سیستم معرفی کرد. ادوین بیدول ویلسون و گیلبرت نیوتون لوئیس(1912) از یک محاسبه بردار غیر اقلیدسی استفاده کرد. امیل بورل (1913) یک کشف مهم را انجام داد ، که اساس سینماتیک Premasion توماس را بر اساس یک هندسه ابرربولیک گذاشت . با این حال ، فرمالیسم فضایی اولیه مینکوفسکی هنوز ترجیح داده شد [82] و تا زمان توسعه نسبیت عام نبود که هندسه غیر اقلیدسی نقش مهمی در فیزیک بازی می کرد. و در بیشتر کارهای مدرن در مورد RT ، نمایندگی غیر اقلیدسی با مختصات زمان واقعی ارجح است.

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Geschichte_der_speziellen_Relativit%C3%A4tstheorie

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:34

اتساع زمان و پارادوکس دوقلو [ ویرایش | ویرایش منبع ]

انیشتین (1907a) نشان داد که اثر داپلر عرضی (که نتیجه ای از اتساع زمان است) امکان تأیید تجربی وجود اتساع زمان را نشان داد. در سال 1938 هربرت ا. ایوز (گرچه او حریف تلخ SRT بود) و GR استیلول در واقع موفق به نشان دادن این اثر و در نتیجه اتساع زمان به صورت آزمایشی (آزمایش ایو-استیلول ) شد. [84]

و لوئیس و تولمان (1909) تلاوت زمان اتساع زمان درخواست شده توسط انیشتین را با استفاده از دو ساعت سبک نشان دادند.A و B که با یک سرعت نسبی مشخص به سمت یکدیگر حرکت می کنند. ساعتها از دو آینه تشکیل شده اند که بین آنها یک سیگنال نوری به جلو و عقب فرستاده می شود. برای مشاهده گر استراحت در همان قاب بی حرکت به عنوان A ، مسیر سیگنال به سادگی فاصله بین آنها از طریق سرعت نور است. با این حال ، اگر به ساعت B نگاه کنید ، متوجه می شوید که زمان دویدن در آنجا طولانی تر است زیرا پرتوی نوری برای رسیدن به مقصد خود باید در شیب پخش شود - A سریعتر از B می رود. ، و A در حال حرکت است ، و از این رو B سریعترین ساعت در حال اجرا است. و در سخنرانی بین سالهای 1910 تا 1912 ، لورنتس همچنین در مورد متقابل اتساع زمان و در رابطه با آن ، پارادوكس ساعت آشكار صحبت كرد. لورنتس نشان می دهد که این جمله که هر کس ساعت دیگری را کندتر درک می کند ، یک تناقض نیست. این را باید در نظر داشت که برای اندازه گیری در یک سیستم فقط از یک ساعت استفاده می شود ، اما در ساعت دیگر دو ساعت مورد نیاز است - در این حالت باید به همبستگی همزمانی نیز توجه شود.

ماکس فون لاو

علاوه بر این ، پل لانژوین (1911) با جایگزین کردن ساعتها با مردم ، وضعیت مشابهی را با پارادوکس معروف دوقلو ایجاد کرد (اگرچه او به معنای واقعی کلمه از دوقلوها صحبت نمی کرد ، نمایندگی وی شامل تمام ویژگی های دیگر پارادوکس). لنگوین پارادوکس را با اشاره به عدم تقارن دو مشاهده کننده برطرف کرد ، که براساس آن ، بدن جهت خود را ناشی از شتاب تغییر می دهد. با این حال ، خود لانژوین این موضوع را نشانه "حرکت مطلق" در اتر دانست. اگرچه این توضیحات در اصل تا امروز حفظ شده است ، اما نتیجه گیری های آن در مورد اتر رد می شود. به عنوان مثال ، ماکس فون لاو برکنار شد(1913) نشان می دهد كه شتاب در رابطه با حركت اینرسی می تواند خودسرانه كوچك باشد. این امر باعث شد تا لاو نشان دهد كه از اهمیت بسیار مهم تری برخوردار است كه دوقلو مسافرتی در هنگام سفر در پرواز برگشت در دو سیستم اینرسی قرار دارد ، در حالی كه دوقلو باقیمانده در یكدیگر باقی مانده است. Laue همچنین اولین کسی بود که این موضوع را با نمودارهای مینکوفسکی نشان داد و تعیین کرد که چگونه خطوط جهانی ناظران متحرک بی حرکت زمان مناسب را بین دو رویداد به حداکثر می رسانند. [85]

شتاب [ ویرایش | ویرایش منبع ]

همچنین ببینید : شتاب (تئوری ویژه نسبیت)

انیشتین (1908) کوشید (فعلاً هنوز در متن SRT است) با استفاده از اصل نسبیت ، حرکات شتاب را نیز ضبط کند. وی فهمید که برای هر بخش شتاب فردی می تواند یک سیستم اینرسی ایجاد کند که بدنه شتاب در آن استراحت کند. نتیجه این است که در سیستم های مرجع شتاب تعریف شده از این روش ، سرعت نور دیگر ثابت نیست ، زیرا از اصل ثبات سرعت نور فقط می توان برای تعیین همزمانی در مسیرهای نوری کوچک استفاده کرد. اصل هم ارزی که توسط اینشتین در این زمینه ایجاد شده استبراساس آن ، جرم سنگین و بی اثر معادل است و فرآیندهای موجود در یک فریم مرجع شتاب معادل فرآیندهای یک میدان گرانشی همگن هستند ، با این حال ، فراتر از محدوده SRT بود و نظریه عمومی نسبیت را به دنیا آورد .

تقریباً همزمان با انیشتین ، مینکوفسکی (1908) همچنین درباره مورد خاص شتاب یکنواخت در چارچوب فرمالیسم فضایی وی بحث کرده و تشخیص داده است که خط جهانی حاصل از آن با یک ابرقبل مطابقت دارد. این کار توسط Born (1909) و Sommerfeld (1910b) ادامه یافت ، جایی که Born اصطلاح جنبش هایپربولیک را نامگذاری کرد . وی دریافت که از شتاب یکنواخت می تواند به عنوان تقریبی برای توصیف شتاب های مختلف در SRT استفاده شود. علاوه بر این ، هری باتمن و ابنزر کانینگهام (1910) توانستند نشان دهند كه معادلات ماكسول نه تنها در گروه لورنتز ، بلكه تحت یك گروه كلی تر از تحولات موج كروی (یاتحولات ساختاری ) ثابت مانده است ، و بنابراین اعتبار خود را حتی با یک سری حرکات شتاب حفظ کرد. سرانجام فریدریش کوتلر (1912) فرمولاسیون کلی کواریان از الکترودینامیک ارائه شد ، که توسط آن نیز در چارچوب نظریه عمومی نسبیت که بعداً توسعه یافته نیز معتبر است. در مورد توضیحات بیشتر توضیحات شتاب در زمینه SRT ، آ. به ذکر کار پل لانژوین در چرخش سیستمهای مرجع و مهمتر از همه ولفگانگ ریندلر . [86] [87]

اجسام سفت و سخت و انقباض طول [ ویرایش | ویرایش منبع ]

انیشتین (1907b) در مورد این سؤال كه آیا در اجسام سفت یا اصلاً سرعت اطلاعات می تواند بیشتر از سرعت نور باشد ، توضیح داد كه در این شرایط می توان اطلاعات را به گذشته ارسال كرد و علیت نقض می شود. با این حال ، از آنجا که این به طور جدی هر تجربه ای را نقض می کند ، سریعتر از سرعت نور نیز حذف می شود. وی افزود: باید پویایی از بدنه سفت و سخت در SRT ایجاد شود (که با آن انیشتین مانند پلانک و بوچر نیز از عبارت "نظریه نسبیت" استفاده کرده است). وقتی متولد (1909) سعی کرد SRT را برای حرکت سریعتر گسترش دهد ، او از مفهوم بدن سفت و سخت استفاده کرد. با این حال ، این مدل به بن بست مفهومی منجر شد ، زیرا پل Ehrenfest(1909) مقاله كوتاهی را منتشر كرد كه در آن نشان داد ، با استفاده از پارادوكس Ehrenfest كه به نام وی نامگذاری شده است ، می توان یك جسد سفت و سخت را در چهارچوب SRT در چرخش قرار نداد ، زیرا به دلیل انقباض لورنتس ، دور یك دیسک چرخان (به عنوان یك صلب در نظر گرفته می شود). ) در حالی که شعاع را نگه دارید کوتاه کنید. این تحقیقات شما بودید آ. توسط گوستاو هلگلوتز و فریتز نوتر ، که نظریه ای نسبی از الاستیسیته داشتند ، ادامه دادند ، اما مجبور بودند استفاده از "اجسام سفت و سخت" را به میزان قابل توجهی محدود کنند. سرانجام ماکس فون لاو (1911b) تشخیص داد که در SRT یک بدن دارای درجه نامحدودی از درجه آزادی استدارای اجسام "سفت و سخت" نیست. بنابراین در حالی که تعریف Born از اجسام سفت و ناسازگار ناسازگار بود ، برای توصیف حرکات سفت و سخت بدن کاملاً مفید بود . در هر صورت ، یک آزمایش فکر مشابه تبدیل به یک سرنخ مهم برای توسعه نظریه گرانش انیشتین شد ، زیرا وی تشخیص داد که هندسه در یک سیستم مرجع دوار غیر اقلیدسی است. توضیحات هندسه غیر اقلیدسی در یک قاب مرجع دوار ، که هنوز هم مورد توجه است ، توسط لنگوین (1935) آورده شده است ، اگرچه تغییرات و پسوندهای مختلفی از این راه حل تا به امروز به دلیل پیچیدگی روابط متقابل (و غالباً به دلیل ناآگاهی از راه حلهای موجود) منتشر شده است. [88]

در ارتباط با پارادوکس Ehrenfest ، ولادیمیر واریچاک (1911) در مورد این سوال که آیا انقباض طول "واقعی" است یا "آشکار" بحث کرد. با این حال ، این بیشتر به کلمات مربوط می شد ، زیرا همانطور که انیشتین در پاسخ خود به واریساک توضیح داد ، انقباض طول سینماتیک "آشکار" است به این دلیل که برای ناظری که در حال حرکت است وجود ندارد ، اما برای یک ناظر که حرکت نمی کند بسیار است. احتمالاً "واقعی" بوده و عواقب آنها قابل اندازه گیری است. [89]در مورد نتایج اندازه گیری ، همین فرضیه مربوط به انقباض لورنتز است: در اینجا ، انقباض فقط می تواند برای ناظر که حرکت نمی کند اندازه گیری شود ، اما برای کسی که در حال حرکت است نیست. تفاوت اساسی در تفسیر نهفته است - در حالی که طبق نظر انیشتین انقباض نتیجه اثرات سینماتیک مانند (اندازه گیری همزمان) نقاط انتهایی یک فاصله است ، لورنتس یک اثر مکانیکی پویا-مکانیکی است که توسط نیروهای منتقل شده در اتر ایجاد می شود. .

پذیرش نظریه [ ویرایش | ویرایش منبع ]

اختلاف تفسیری و فلسفی اساسی بین نظریه های لورنتز و انیشتین اکنون سرانجام متبلور شد. اصطلاح "نظریه لورنتس-انیشتین" دیگر مورد استفاده قرار نمی گرفت و به سختی کسی (به استثنای لورنتز ، پوکناره ، لانژوین و چند نفر دیگر) وجود اتر را به هر شکلی تصدیق می کرد. در اوایل سال 1909 ، پلانك تأثیرات اصل نسبیت - بخصوص با توجه به نسبیت زمان انیشتین - با تحولات ناشی از سیستم جهانی كپرنیك مقایسه كرد . [90]این واقعیت که مفهوم فضا-زمان مینکوفسکی به طور رسمی بطور قابل توجهی تصفیه شده و مدرنیزه شده بود نیز به ویژه قابل توجه بود ، که از سال 1911 به بعد به SRT کمک کرد تا به طور گسترده ای به پذیرش خود بپردازد ، خصوصاً در بین ریاضیدانان و فیزیکدانان نظری. [75] در آن سال ، لائو اولین تک نگاری را منتشر کرددر مورد SRT ، سامرفلد قبلاً SRT را مبنای مطمئنی برای فیزیك اعلام كرد ، و در سال 1912 وین لورنتز و انیشتین را به طور مشترک برای دریافت جایزه نوبل برای دستاوردهای خود در اجرای اصل نسبیت پیشنهاد كرد. در این زمان انیشتین در حال حاضر به طور جدی روی تئوری عمومی نسبیت کار می کرد ، به موجب آن او نشان داد که (SRT) برای توسعه نظریه ای از گرانش سازگار با مشاهدات کافی نیست. سرانجام ، در سال 1915 ، او برای بیان نظریه ها ، از اصطلاح "نظریه ویژه ی نسبیت" استفاده کرد.

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Geschichte_der_speziellen_Relativit%C3%A4tstheorie

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:33

نظریه ویژه نسبیت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

آلبرت انیشتین (عکس از سال 1921)

انیشتین 1905 [ ویرایش | ویرایش منبع ]

نظریه ویژه نسبیت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

آلبرت انیشتین در کار خود با عنوان "الکترودینامیک بدنهای متحرک" [58] (منتقل شده در 30 ژوئن ، منتشر شده در 26 سپتامبر 1905) با نظریه ویژه نسبیت ، یک رویکرد کاملاً جدید برای حل این مشکل. او نه تنها موفق شد بخش های مربوط به الکترودینامیک لورنتس را به دست آورد ، بلکه این تئوری حاوی "لغو اتر" و تغییر در اصول فضا و زمان نیز بود. این تنها بر فرض دو اصل بنا شده است ، یعنی اصل نسبیت و ثبات سرعت نوردر تمام سیستمهای مرجع یکنواخت در حال حرکت. برای درک قدم انیشتین ، باید اوضاع اولیه در اینجا دوباره خلاصه شود ، به ویژه با توجه به پیش نیازهای نظری و تجربی (از این رو باید توجه داشت که انیشتین طبق گفته خودش ، در واقع از نظریه 1895 لورنتز و "علم و فرضیه" (1902)) استفاده کرده است. فون پوینکار می دانست ، اما کارهای آنها از سال 1904 تا 1905 نیست):

الکترودینامیک ماکسول-لورنتز در سال 1895 ، که تا کنون موفق ترین نظریه بود. طبق این تئوری سرعت نور از همه جهات در استر و مستقل از سرعت منبع نور ثابت است.
عدم توانایی در پیدا کردن حالت مطلق حرکت به عنوان نتیجه نتیجه منفی کلیه آزمایشات اتر و همچنین این واقعیت که اثرات القایی الکترومغناطیسی فقط به حرکت نسبی بستگی دارد.
آزمایش فیزو .
وجود انحراف نور .

این عواقب زیر را برای سرعت نور و نظریه های مورد بحث در آن زمان به همراه دارد:

سرعت اندازه گیری شده نور به دلیل اضافه بودن از خلاء نور و سرعت یک سیستم مرجع ترجیحی تشکیل نمی شود. این مغایر با تئوری اتر استاتیک یا جزئی اتیون شده است.
سرعت اندازه گیری شده نور به دلیل وجود 1 و 3 ترکیبی از سرعت نور در خلاء و سرعت منبع نور نیست. این مغایر با تئوری انتشار است .
سرعت اندازه گیری شده نور به دلیل اضافه بودن 1 ، 3 و 4 از سرعت خلاء نور و سرعت یک محیط وارد شده در مجاورت یا در مجاورت ماده تشکیل نمی شود.
سرعت اندازه گیری شده نور در محیط متحرک مستقیماً از سرعت نور در محیط در حالت استراحت و سرعت متوسط تشکیل نمی شود بلکه به دلیل 3 از ضریب ورودی Fresnel پیروی می کند.

اگرچه همواره می توان به منظور صرفه جویی در نظریه خاص ، فرضیه های مختلف موقت را ارائه داد ، اما در علم چنین "توطئه" اثراتی که مانع از کشفهای خاص می شود ، بعید به نظر می رسد. اگر مانند اینشتین یکی با فرضیه های کمکی و خصوصیات غیرقابل کنترل اختلاف داشته باشد ، از لیست بالا (و تعداد زیادی آزمایش دیگر که تا به امروز انجام شده اند) پیروی می کند [W 1]) بلافاصله اعتبار اصل نسبیت و ثبات سرعت نور در کلیه سیستمهای اینرسی. Poincaré و Lorentz تا حدودی از اصول مشابه انیشتین استفاده می کردند ، آنها همچنین برابری کامل ریاضی سیستم های مرجع را آموزش دادند و تشخیص دادند که مختصات مکانی و زمانی مختلف مکانی در واقع اندازه گیری می شوند. اما آنها همچنان تأثیرات تحولات لورنتس را به تعامل پویا با اتر نسبت می دهند ، که بین زمان "واقعی" در سیستم اتر ثابت و زمان "ظاهری" در سیستمهای نسبتاً متحرک تمایز قایل شده و اتر را تا پایان در نوشتارهای خود ذکر کرده اند. به طور خاص ، این بدان معنی است که آنها می خواستند مکانیک نیوتن را اصلاح کنند ، اما اساساً آنها را تغییر ندهند. در نتیجه، این عدم تقارن اساسی در نظریه اتر لورنتس ، یعنی اصطلاحات متقابل منحصر به فرد مانند "اتر استراحت" و اصل نسبیت ، در درک این تئوری ، همسایگی وجود دارد که تنها با یک سیستم فرضیات کمکی مرتبط است. راه حل این مشکل ، یعنی ارزیابی مجدد اساسی فضا و زمان در بستر یک نظریه علمی ، به انیشتین واگذار شد. این دور شدن از اتر برای بسیاری از معاصرانش برای او آسانتر بود زیرا کار او به این معنی بود که او بود یعنی ارزیابی مجدد اساسی فضا و زمان در چارچوب یک نظریه علمی برای انیشتین محفوظ بود. این دور شدن از اتر برای بسیاری از معاصرانش برای او آسانتر بود زیرا کار او به این معنی بود که او بود یعنی ارزیابی مجدد اساسی فضا و زمان در چارچوب یک نظریه علمی برای انیشتین محفوظ بود. این دور شدن از اتر برای بسیاری از معاصرانش برای او آسانتر بود زیرا کار او به این معنی بود که او بودنظریه کوانتومی قبلاً تشخیص داده بود که می توان نور را ذره ای توصیف کرد. این ایده کلاسیک مبنی بر اینکه امواج الکترومغناطیسی به عنوان یک وسیله حامل به یک اتر احتیاج دارند ، دیگر برای آنشتین به همان اندازه که برای لورنتز بود ، اهمیتی نداشت. [59] [60]

فقط در چند صفحه ، انیشتین بر اساس روش بدیهی خود که دیگران فقط در سالهای کار پیچیده ای قبل از او انجام داده بودند ، توانست نتایج را به دست آورد. انیشتین توضیح داد که تضاد آشکار بین این دو اصل (که او تئوری خود را بر اساس فرضیه ها قرار داده است) می تواند با بررسی خواص فضا ، زمان و همزمان و برطرف شدن اتر مبهم حل شود. از هماهنگ سازی ساعتها با سیگنال های نوری و رابطه ی مربوط به همزمانی در 1-2 پوند ، او ناشی از صرفاً سینماتیکملاحظات بر اساس 3 پوند تحول لورنتس. از این تحول ، وی توانست نتیجه انقباض طول ، اتساع زمان و قضیه افزایشی سرعت نسبی در 4-5 پوند را به عنوان پیامدهای ثانویه این تئوری به دست آورد. در 6-10 پوند او اکنون نتایج تحقیقات سینماتیک خود را به الکترودینامیک منتقل کرد. او اثر داپلر نسبیت گرایانه و انحراف نسبی گرایی را از تحولات به دست آورد ، کواریانس Lorentz را از معادلات الکترومغناطیسی نشان داد و عبارات نسبیتی را برای فشار تابش محاسبه کرد . سرانجام ، او جرم طولی و عرضی الکترون ها را بدست آورد (اما دومی با یک مقدار اشتباه).

معادل جرم و انرژی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

اینشتین در کار خود در مورد الکترودینامیک (10 §) انرژی جنبشی یک الکترون را با این موارد مشخص کرده است:

$E _ {{\ mathrm {kin}}} = mc ^ {2} \ left ({\ frac 1 {{\ sqrt {1 - {\ frac {v ^ {2}} ^ c ^ {2}}} ^} } - 1 \ سمت راست)$ .

با این حال ، فعلاً باز مانده است که آیا این اتصال ، مانند مکانیک کلاسیک ، فقط برای اجسام در حال حرکت مهم است یا اینکه اجسام در حال استراحت نیز شامل می شوند. در کار خود " آیا عدم تحرک بدن به محتوای انرژی آن بستگی دارد؟ وی گفت: "از ماه سپتامبر (منتشر شده در نوامبر) انیشتین را با استفاده از پارادوكس تشعشع نشان داد ، همانطور كه قبلاً توسط پوینكار (1900) به صورت مشابهی فرموله شده بود اما نمی توان آن را برطرف كرد ، كه حتی اجسام در حال استراحت با انتقال انرژی مطابق $E / c ^ {2} \$ جرم خود را از دست می دهد و می تواند مطابق آنچه معادل واقعی جرم و انرژی است به دست آورد $E = mc ^ {2} \$ منجر می شود. [31] فرمول مشابه برای "جرم الکترومغناطیسی" در حال حاضر توسط تامسون، پوانکاره، Hasenöhrl، و غیره تاسیس شده است، همانطور که در بالا توضیح داده شد، اما آنها به طور کامل به معنی از فرمول را تشخیص دهد. از طرف دیگر انیشتین توانست ارتباط عمیق بین هم ارزی و اصل نسبیت را نشان دهد و علاوه بر این ، مشتق آن کاملاً مستقل از این سوال بود که آیا این توده منشاء الکترومغناطیسی است یا خیر.

پذیرش اولیه [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ارزیابی های اول [ ویرایش | ویرایش منبع ]

والتر کافمن (1905 ، 1906) احتمالاً اولین کسی بود که به کارهای اینشتین مراجعه کرد. او نظریه های لورنتز و انیشتین را با هم مقایسه کرد و اگرچه نشان داد که روش انیشتین ارجح است ، اما برابری مشاهده ای دو نظریه را پیدا کرد. به همین دلیل است که وی از اصل نسبیت به عنوان فرض "لورنتز-انیشتین" سخن گفت. همچنین ماکس پلانک - که نقش تعیین کننده ای در گسترش تئوری نسبیت و دانشجویانش داشت ، ماکس فون لاو و کرد فون موزنژیلمی توانست برای این تئوری پیروز شود - در نخستین اثر خود (1906a) در مورد SRT "تئوری لورنتز-انیشتین" صحبت کرد ، زیرا اصل نسبیت توسط لورنتس و در "نسخه کلی" حتی بیشتر توسط انیشتین ارائه شده است. (نام Poincarés تنها در چند اثر در تاریخ اولیه SRT یافت می شود.) پلانك همچنین اولین كسانی بود كه اصطلاح "تئوری نسبی" برگرفته از اصل نسبیت را برای اصطلاح "نظریه لورنتس-انیشتین" در یك اثر دیگر (1906b) استفاده كرد. برخلاف "تئوری کره" ابراهیم معرفی شده است. در بحثی که پس از کار انجام شد ، آلفرد بوچر قدم برداشتاین اصطلاح در "تئوری نسبیت" (انیشتین) از. بسیاری (از جمله انیشتین) فقط از عبارت "اصل نسبیت" برای روش جدید استفاده می کردند. همه این اصطلاحات طی چند سال آینده به طور متناوب توسط فیزیکدانان مختلف مورد استفاده قرار گرفت. و انیشتین در مقاله مهم بررسی در مورد اصل نسبیت (1908a) ، محتوای SRT را به عنوان "اتحادیه تئوری لورنتس با اصل نسبیت" توصیف کرد و نتیجه گیری اصلی مبنی بر اینکه زمان محلی لورنتس در واقعیت یک زمان واقعی و برابر است. [61]

آزمایش های کافمن-بوچر [ ویرایش | ویرایش منبع ]

راه اندازی آزمایشی Bucherer برای اندازه گیری بار ویژه e / m

کافمن (1905 ، 1906) اکنون نتایج آزمایش های جدید خود را اعلام کرد. به عقیده وی ، اینها بیانگر رد و بدیهی بودن اصل نسبیت و نظریه لورنتز - انیشتین است ، اما داده ها با نظریه ابراهیم بسیار سازگار هستند. برای چندین سال ، آزمایش های کافمن نمایانگر اعتراض سنگین به اصل نسبیت بود ، اما پلانک و آدولف Bestelmeyer (1906) اهمیت آزمایشات را زیر سوال برد. [62] سرانجام آلفرد بوچر آزمایش های جدیدی را در سال 1908 انجام دادچه کسی باید اندازه گیری Kaufmann را بررسی کند. با این حال ، این بار نتیجه گیری توسط بوچر به عنوان تأیید "نظریه لورنتز - انیشتین" و اصل نسبیت تعبیر شده است. با این حال ، شک و تردید در اینجا هم باز است آزمایش های بعدی نویمان (1914) و دیگران نیز به نفع نظریه نسبیت صحبت کردند ، به طوری که معمولاً فرد به این نتیجه می رسید که موضوع تصمیم گرفته شده است. با این حال ، تحقیقات بعدی نشان داد که آزمایشات کافمن-بوکرر-نویمان اساساً به اندازه کافی دقیق نبودند تا اجازه دهند تا بین نظریه های رقابتی تصمیمی گرفته شود. در چنین آزمایشاتی تا 1940 نهایتا فرمول لورنتز-انیشتین تأیید شد. [62] با این حال ، این مشکل فقط برای این نوع آزمایش وجود داشت. هنگام بررسی ساختار خوب خطوط هیدروژن ، تأیید بسیار دقیق تر فرمول لورنتز - انیشتین ، و در نتیجه رد این نظریه ابراهیم ، می تواند در اوایل سال 1917 تولید شود. [63]

توده و حرکت نسبی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ماکس پلانک

پلانك (1906a) خطایی را در تعریف انیشتین از جرم نسبی گرایی عرضی اصلاح كرد و نشان داد كه املای صحیح معادل آن با لورنتس (1899) است. او همچنین انگیزه نسبی گرایی را تعریف کرد . [64] به دنبال کار پلانک در مورد حرکت نسبیت گرایانه ، گیلبرت نیوتن لوئیس (1908) و ریچارد سی تولمان (1912) مفهوم توده نسبی را با تعریف توده به عنوان نسبت حرکت و سرعت به جای نسبت نیرو و شتاب تهیه کردند. ( تکانه زمانی یا تغییر سرعت) این تعریف قدیمی را برای جرم طولی و عرضی اضافی اضافی کرد. [65]

هم ارزی انرژی جرم [ ویرایش | ویرایش منبع ]

انیشتین (1906) ثابت کرد که بی تحرکی انرژی (معادل انرژی جرم) شرط لازم و کافی برای حفظ حرکت مرکز ثقل است . وی به Poincaré (1900b) اشاره کرد و اظهار داشت که محتوای آثار وی عمدتا با شخص خودش مطابقت دارد. [31] و کرد فون مسنژیل (1907) رویکرد هاسنهرل را برای محاسبه اشعه سیاه بدن در بدن توخالی ، با در نظر گرفتن نظریه انیشتین توسعه داد و پایه مهمی را برای ترمودینامیک نسبی گرایی بنیان نهاد.- او برای جرم تابش الکترومغناطیسی همان Hasenöhrl همان مقدار را دریافت کرد. براساس کار موسنژیل ، پلانك (1907) نیز توانست معادل انرژی جرم را از رویكرد پرتوی حفره استخراج كند و او نیز نیروهای پیوند دهنده ماده را در نظر گرفت. او اولویت کارهای انیشتین در سال 1905 را بر مبنای برابری تشخیص داد ، اما پلانك مشتق خود را عمومی تر دانست. [66]

آزمایش های Fizeau و Sagnac [ ویرایش | ویرایش منبع ]

همانطور که در بالا ذکر شد ، لورنتس (1895) قبلاً توانسته بود برای مقادیر مرتبه اول ضریب جذب Fresnel را توضیح دهد و بنابراین نتیجه آزمایش Fizeau از نظریه نور الکترومغناطیسی با استفاده از زمان محلی است. پس از اولین تلاش های Jakob Laub برای ایجاد "اپتیک اجسام در حال حرکت" ، این ماکسون فون لاو (1907) بود که با استفاده بسیار ساده از قضیه افزودن سرعت نسبی گرایی - برخلاف روش نسبتاً پیچیده لورنتز ، این اثر را برای اندازه همه سفارشات بدست آورد. . بنابراین این نتیجه نه تنها تأیید بلکه نمونه ای از کارآیی و سادگی SRT است. [25]

ماکس فون لاو (1911) در مورد آزمایش احتمالی بحث کرد که با یک آزمایش آزمایشی چرخان ، پرتوهای نوری در جهت مخالف ساطع می شوند و سپس به نقطه شروع باز می گردند. محاسبه وی از نظر سیستم غیرفعال چرخش نشان داد که باید تغییر در حاشیه های تداخل ایجاد کند ، زیرا طبق تئوری نسبیت سرعت نور مستقل از سرعت منبع است و بنابراین مسیرهای دو پرتوی با توجه به نقطه شروع حرکت متفاوت است. این بدان معناست که هیچ سیستم اینرسی وجود ندارد که در آن مسیر دو اشعه نوری به طول یکسان باشد. آزمایش از این نوع توسط Georges Sagnac (1913) انجام شد ، که در واقع تغییر مربوطه را پیدا کرد ( اثر Sagnac) در حالی که خود Sagnac اعتقاد داشت که وجود یک اتر نور خفته را اثبات کرده است ، محاسبه قبلی ماکس فون لاو نشان می دهد که این اثر نیز با SRT موافق است - زیرا در هر دو تئوری سرعت نور مستقل از حالت حرکت منبع است. از طرف دیگر ، یک ناظر در حال چرخش با راه اندازی آزمایشی ، زمان های مختلف پرواز را به شتاب در طول چرخش نسبت می دهد ، به موجب آن می توان اثر Sagnac را به عنوان همتای نوری به اثرات مکانیکی چرخشی ، مانند مثال مشاهده کرد. ب آونگ فوکو . توضیحات از منظر سیستم مرجع چرخشی توسط پل لانژوین انجام شده است(1937) ، با توجه به اینكه باید توجه داشت كه سرعت سیستم در سیستمهای مرجع شتاب دیگر ثابت نیست (به بخش شتاب مراجعه كنید ). [67]

بین سالهای 1909 و 1911 یک آزمایش مشابه توسط فرانتس هاررس انجام شد که می توان به عنوان ترکیبی از آزمایش های فیضو و ساگناک را مشاهده کرد. او سعی کرد ضریب ورودی در شیشه را اندازه گیری کند ، اما از یک تست تست چرخشی استفاده کرد ، که بسیار شبیه به موردی است که بعدها توسط Sagnac استفاده شده است. تغییرهای یافته شده توسط وی توسط هریس به درستی تعبیر نشده است ، اما لاو توانست نشان دهد كه نتیجه یافته شده توسط هریس مطابق با اثر Sagnac است. [68] سرانجام ، در آزمایش میکلسون گیل (1925 ، تغییر در آزمایش Sagnac) ، چرخش زمین می تواند مطابق با SRT و یک اتر سبک استراحت نشان داده شود.

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Geschichte_der_speziellen_Relativit%C3%A4tstheorie

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:32

اصل حرکت نسبی و هماهنگ سازی ساعت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

هنری پوانکاره

در نیمه دوم قرن نوزدهم ، یک ساختمان به شدت مشغول ساخت یک شبکه جهانی ساعت همزمان با سیگنال های الکتریکی بود ، که در نتیجه ظرافت سرعت نور قبلاً در نظر گرفته شده بود. آنری پوانکاره (1898) را به خود جلب عواقب گسترده برای فلسفه و فیزیک از این. او اشاره کرد که هماهنگ سازی با سیگنال های نور تاثیر بر تعریف همزمانی در مکان های مختلف به حال، و در نتیجه تعریف همزمانی خالص است، بر اساس کنوانسیون راحتی. وی تصریح کرد: فرض سرعت ثابت نور در همه جهات (به عنوان مثال برای اهداف نجومی) به عنوان یک فرضیهوی افزود: "به منظور ارائه قوانینی مانند قانون گرانش نیوتون به سادگی ممکن است فایده ای داشته باشد. [41] در آثار دیگر ، پوانکار (1895 ، 1900a) اظهار داشت که او به یک حرکت مطلق یا کشف یک جنبش در رابطه با اتر اعتقاد ندارد و این دیدگاه را "اصل حرکت نسبی" می نامد. [42] در همان سال (1900b) Poincaré تصدیق كرد كه می توان زمان محلی لورنتس را با داشتن دو مشاهده كننده ساعت خود را با سیگنال های نور همگام سازی كرد (Poincaré- انیشتین همگام سازی) اگر بر اساس اصل نسبیت ، فرض کنید که در حال استراحت هستید ، نتیجه می گیرید که نور در هر دو جهت با همان سرعت در حال مسافرت است. اما اگر در رابطه با اتر جابجا شوند ، اشتباه می كردند و ساعتها نمی توانند همزمان باشند ( نسبیت همزمانی ). Poincaré بدین ترتیب زمان محلی را به عنوان چیزی تعریف کرد که بتواند از لحاظ جسمی با ساعتها تفسیر شود و نمایش داده شود - در تقابل واضح با تفسیر صرفاً ریاضی لورنتز. [43]

آلفرد بوچر (1903) مانند پوینکار توضیح داد که فقط حرکات نسبی اجساد به یکدیگر ، اما نه به اتر قابل تعیین است. اما برخلاف پوانکاره ، این نتیجه را به دست آورد که مفهوم اتر سبک پس از آن باید به هیچ وجه رد شود. نظریه ای که بوکر در زیر ساخته است با این وجود به دلایل آزمایشی و همچنین به دلایل محتوا غیرقابل استفاده بود - و بوچر با توجه به نسبیت فضا و زمان با وجود رد مفهوم اتر نتیجه ای نگرفت. [44]

نظریه لورنتز در سال 1904 [ ویرایش | ویرایش منبع ]

تحت تأثیر خواسته پوینکاره مبنی بر این که یک حرکت مطلق غیر قابل کشف است ، لورنتس (1904b) سرانجام به تکمیل قضیه خود از ایالات مربوطه نزدیک شد. او همچون ابراهیم ، یک مفهوم نظری میدانی از الکترونها ایجاد کرد که بر خلاف ابراهیم ، سعی در انقباض الکترون ها و در نتیجه اصل نسبیت داشت. این امر به وی این امکان را داد تا با استفاده از پالس الکترومغناطیسی ، نتیجه منفی آزمایش Trouton Noble (1903) را توضیح دهد ، که در آن گشتاور ناشی از باد اتر پیش بینی می شود . به همین ترتیب ، نتایج منفی آزمایشات ریلی و بریس (1902 ، 1904) در مورد تجدید حیاتتوضیح داده شود قدم مهم دیگر این بود که وی اعتبار تحول لورنتس را به نیروهای غیر برقی (در صورت وجود) گسترش داد. با این حال ، لورنتس نتوانست کواریانس کامل لورنتس را از معادلات الکترومغناطیسی نشان دهد. [45]

تقریباً در همان زمان که لورنتس در حال تهیه نظریه خود بود ، وین (1904a) مانند سرل (1897) قبل از او ، تصریح کرد که به دلیل وابستگی به سرعت جرم ، بیش از سرعت نور بیش از سرعت نور به مقدار نامحدود انرژی نیاز دارد و بنابراین غیرممکن است. و پس از نسخه نهایی نظریه لورنتس ، او (1904b) همان چیزی را از انقباض طول نتیجه گرفت ، زیرا در سریعتر از نور ، طول بدن یک مقدار تخیلی فرض می کند. [46]

با این حال ، ابراهیم (1904) نقص اساسی در نظریه لورنتز نشان داد. از یک سو ، این نظریه به گونه ای ساخته شده است که اصل نسبیت برآورده می شود ، اما باید منشأ الکترومغناطیسی همه نیروها نیز نشان داده شود. ابراهیم نشان داد که هر دو فرض ناسازگار هستند ، زیرا در نظریه لورنتس الکترون های پیمان شده به انرژی اتصال غیر الکتریکی نیاز دارند که ثبات ماده را تضمین می کند. در نظریه الکترونی سفت و سخت ابراهیم ، چنین انرژی لازم نبود. [47] حال این سؤال پیش می آید که آیا جهان بینی الکترومغناطیسی (سازگار با نظریه ابراهیم) یا اصل نسبیت (سازگار با نظریه لورنتس) صحیح بوده است. [29] [48]

پوانکاره (1904) در حال حاضر با در نظر گرفتن نظریه جدید لورنتس ، آن را در سخنرانی در ماه سپتامبر در سنت لوئیس تعریف کرد.(با تلفیق اصل نسبیت گالیله با قضیه لورنتس از ایالات مربوطه) "اصل نسبیت" به عنوان الزامی که قوانین طبیعت باید برای همه ناظران یکسان باشد ، صرف نظر از اینکه آنها حرکت می کنند یا خیر و بنابراین وضعیت مطلق حرکت آنها ناشناخته است باید بماند وی روش همگام سازی ساعت خود را از طریق نور مشخص کرد و بدین ترتیب تفسیر فیزیکی وی از زمان محلی را توضیح داد و توضیح داد که ممکن است یک "روش جدید" یا "مکانیک جدید" بیاید ، که این امر مبتنی بر غیرممکن بودن بیش از سرعت نور است (همچنین برای ناظران که نسبت به اتر حرکت می کنند). با این حال ، او با انتقاد خاطرنشان كرد كه هم اصل نسبیت ، هم اكتیو و هم واکنش نیوتن ، قانون حمایت از توده هاو همچنین قانون حفظ انرژی به هیچ وجه قطعی نیست. [49]

در ماه نوامبر (1904) کوهن امکان تفسیر فیزیکی از نظریه لورنتس را (که او با خود مقایسه کرد) نشان داد. وی با اندازه گیری میله ها و ساعت ها به ارتباط نزدیک با اندازه گیری اشاره کرد. اگر اینها در اتر لورنتزی قرار بگیرند ، طول و زمان "واقعی" را نشان می دهند ، و اگر جابجا شوند ، مقادیر انقباضی یا گسسته شده را نشان می دهند. مانند پوانکاره ، کوهن اظهار نظر مهمی را در مورد زمان محلی ایجاد می کند که نور به عنوان یک موج کروی بر روی زمین پخش می شود ، یعنی هنگامی که نور در زمین به صورت ایزوتروپی پخش می شود. برخلاف لورنتز و پوانکاره ، کوهن دریافت که تمایز بین مختصات "واقعی" و "ظاهری" در نظریه لورنتس بسیار مصنوعی به نظر می رسد ، از آنجا که هیچ آزمایشی نمی تواند وضعیت واقعی حرکت را نشان دهد و همه مختصات برابر هستند. از سوی دیگر ، کوهن معتقد بود که همه اینها فقط برای زمینه نوری معتبر است ، در حالی که ساعتهای مکانیکی می توانند زمان "واقعی" را نشان دهند.[27]

مقاله لورنتس از سال 1904 توسط ریچارد گانس در شماره شماره 4 مکمل دو هفته ای در سالنامه های فیزیک (با ذکر تغییر و تحول لورنتس ) خلاصه شد ، [50] که آلبرت انیشتین و در همان زمان استفاده می شود برای خلاصه ای از مقاله های مهم بین المللی. قابل توجه است که اینشتین بعدا اظهار داشت که او کار لورنتس را از سال 1904 نمی داند ، اگرچه 14 روز بعد وی خود کل مجموعه خلاصه ها را در همان ژورنال منتشر کرد ، در شماره 5 ، با اختصار "AE" امضا کرد. هستند. [51]

پویایی الکترون پوینکار [ ویرایش | ویرایش منبع ]

در 5 ژوئن سال 1905 ، سرانجام پوینکار خلاصه ای از کار را ارائه داد که به طور رسمی شکاف های موجود در کارهای لورنتس را بست. اگرچه این سند حاوی نتایج بسیاری بود ، اما مشتقات مشاهدات وی را شامل نمی شد ، اما بخش های اساسی [52] که در حال حاضر در دو نامه وجود داشت که Poincaré در حدود می 1905 به لورنتس نوشت. [53] [54] وی درباره فرضیه عدم امکان کامل کشف یک حرکت مطلق ، که ظاهراً قانون طبیعت است ، صحبت کرد. او شخصیت گروهی را که از او به عنوان اولین تحول لورنتس نامیده می شد ، تشخیص داد ، او شکل متقارن مدرن و با استفاده از سرعت نسبیت گرایانهاو شرایط لورنتس را برای تراکم و سرعت بار تصحیح کرد و بدین ترتیب به کواریانس کامل لورنتس رسید. وی پس از لورنتس توضیح داد كه تحولات لورنتس (و بنابراین تغییر ناپذیری لورنتس) باید برای همه نیروهای طبیعت اعمال شود. اما ، بر خلاف لورنتس ، او همچنین با گرانش رفتار کرد و ادعای احتمال یک مدل گرانش-ثابت از لورنتز را مطرح کرد و از وجود امواج گرانشی نام برد.. به منظور رد انتقادات ابراهیم ، پینکاره یک فشار غیر الکتریکی ("ولتاژهای پوانکاره") وارد کرد ، که قرار است پایداری الکترون را تضمین کند و احتمالاً باعث توجیه پویا انقباض طول نیز می شود. با این وجود ، پوینکاره جهان بینی الکترومغناطیسی را به نفع اصل نسبیت رها کرد. [29] [55]

سرانجام ، Poincaré (ارسال شده در 23 ژوئیه ، چاپ در 14 دسامبر ، منتشر شده در ژانویه 1906) به طور مستقل از انیشتین کار خود را ، معروف به کار Palermo ، ارسال کرد ، که نسخه قابل توجهی گسترش یافته از اولین اثر Poincaré در سال 1905 بود. او از "فرضیه نسبیت" سخن گفت؛ او نشان داد که تحولات نتیجه ی اصل کمترین اثر است ، و او جزئیات بیشتری را نسبت به قبل از خاصیت گروهشان نشان داد ، جایی که او نام گروه لورنتس ("Le groupe de Lorentz") را ترسیم کرد. وی در مورد خواص تنش های پوینکاره به تفصیل پرداخت. در ارتباط با درک خود از گرانش (که ، با این حال ، ثابت شد که ناکافی است) Poincaré نشان داد که این ترکیب $x ^ {2} + y ^ {2} + z ^ {2} -c ^ {2} t ^ {2$ بی اعتبار است و عبارت ict (برخلاف Pal contrastgyi که با سرعت نور است) را به عنوان چهارمین مختصات یک فضای چهار بعدی معرفی کرد - او از نوعی بردار چهارگانه استفاده کرد . با این حال ، در سال 1907 پوانکاره خاطرنشان كرد كه تجدید نظر در فیزیك به یك زبان چهار بعدی امكان پذیر است ، اما بسیار دست و پا گیر و به همین دلیل كم كار است ، به همین دلیل او رویكردهای خود را در این زمینه دنبال نمی كرد - این تنها بعدا توسط مینكوفسكی انجام شد. و برخلاف انیشتین ، پوینکار همچنان به مفهوم اتر پایبند بود. [56] [57]

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Geschichte_der_speziellen_Relativit%C3%A4tstheorie

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:30

غیرقابل اطمینان بودن اتر [ ویرایش | ویرایش منبع ]

در مورد وضعیت حرکت اتر نسبت به ماده ، دو امکان در اصل در نظر گرفته شده بود که قبلاً قبل از کار ماکسول بحث شده بود:

ایده خفته یا فقط جزئی همراه با ضریب خاص با ضریب خاص اتر ، با حمایت فرسن (1816) و بعداً توسط هندریک آنتون لورنتز (1892a) ، [11] و
آن جورج گابریل استوکس (1845) و بعداً از هرتز (1890b) تصرف کاملی از اتر را از طریق ماده در نظر گرفتند. [12]

نظریه فرسن ترجیح داده شد زیرا نظریه وی می تواند نابرابری نور و بسیاری از پدیده های نوری را توضیح دهد و به دلیل اینکه ضریب ورودی او دقیقاً توسط هیپولیت فیضو (1851) با استفاده از آزمایش فیضو اندازه گیری شد . از طرف دیگر ، نظریه استوكس نتوانست پیروز شود زیرا هم با ناهماهنگی و هم با نتیجه آزمایش فیضو مخالف بود - فرضیه های كمكی كه در نتیجه معرفی شد اصلاً قانع كننده یا متناقض نبودند. [13]

مایکلسون AA

آلبرت آ. میشلسون (1881) سعی کرد به طور مستقیم حرکت نسبی زمین و اتر ("اتر باد") را اندازه گیری کند ، که طبق نظریه فرسلن باید اتفاق می افتاد. با این حال ، با آرایش تداخل سنج خود نتوانست نتیجه مورد نظر خود را تعیین کند و نتیجه را به عنوان مدرکی برای پایان نامه استوکس (حمل و نقل کامل اتر از طریق زمین) و در نتیجه خلاف نظریه فرسن تفسیر کرد. [14] با این وجود ، لورنتز (1886) ثابت كرد كه میكلسون در محاسبات ، محاسبه اشتباهی را انجام داده است ، از آنجا كه معلوم شد كه این آزمایش بیش از حد نادرست بوده است حتی می تواند نتیجه ی اندازه گیری مثبت را در محدوده دقت اندازه گیری ، كه خود میشلسون اعتراف كرد ، انجام دهد. . [15]از آنجایی که به نظر نمی رسید نظریه Fresnel پسندیده است ، میکلسون و ادوارد دبلیو مورلی (1886) آزمایشی را انجام دادند که در آن باید اندازه گیری های فیضو از ضریب ورودی Fresnel بررسی شود. در حقیقت ، تأیید موفقیت آمیز بود و برخلاف اظهارات وی از سال 1881 ، میشلسون این بار با اینكه اتر خفته فرسن را تأیید كرده بود ، عقیده داشت. [16] با این حال ، این نیاز به تکرار آزمایش میکلسون در سال 1881 ، و در کمال تعجب از میشلسون و مورلی این آزمایش مشهور اکنون میکلسون - مورلی بود.بار دیگر نتوانست نتیجه مثبت مورد انتظار را ارائه دهد. به نظر می رسد که مجدداً این آزمایش اتر استوکس را تأیید کرده است ، که در واقع قبلاً رد شده بود ، و در تضاد کاملی با آزمایش 1886 که برای اتر فرسنل صحبت می کرد ، ایستاد. [17]

Woldemar Voigt (1887) بر اساس یک مدل اتر اتر الاستیک ( یعنی مدل الکترومغناطیسی ماکسول) توسعه نیافت و در جریان تحقیقات درباره اثر داپلر ، یک تغییر مختصات بین سیستم مستقر در اتر و یک سیستم متحرک انجام شد. معادلات تحول وویت ترک معادله موج بدون تغییر، یکسان است به بعد بود تبدیل لورنتس جدا از یک عامل در مقیاس های مختلف است و می تواند آزمایش مایکلسون-مورلی را توضیح دهد. آنها این اصطلاح را بعداً با عنوان "عامل لورنتس" درآوردند $1 / {\ sqrt {1-v ^ {{2}} / c ^ {{2}}}}$ برای Y و Z مختصات و یک متغیر زمان جدید بعد به نام وقت محلی $t '= t-vx / c ^ {2$ . با این حال ، آنها متقارن نبودند و در نتیجه اصل نسبیت را نقض می کردند. [18] [19]

با این وجود ، توضیحات احتمالی دیگری پدیدار شد: Heaviside (1889) و جورج فردریک چارلز سارل (1897) دریافتند که میادین الکترواستاتیک در جهت حرکت منقبض شده اند (Heaviside بیضوی). [20] به دنبال کار Heaviside ، جورج فیتز جرالد (1889) این فرضیه موقت را مطرح کرد که بدن های مادی نیز در جهت حرکت منقبض می شوند و منجر به انقباض طول می شود.و می تواند آزمایش میکلسون - مورلی را توضیح دهد - برخلاف معادلات ویگت ، مختصات x در اینجا تغییر می یابد. فیتز جرالد این مسئله را با این واقعیت توجیه كرد كه نیروهای بین مولكولی احتمالاً منشأ برقی دارند. با این حال ، ایده او در ابتدا نادیده گرفته شد و تنها با انتشار مطلبی توسط الیور الج (1892) شناخته شد. [21] مستقل از فیتز جرالد ، لورنتز (1892b) نیز همین فرضیه را پیشنهاد کرد ("فرضیه انقباض فیتز جرالد - لورنتز"). به دلایل قابل قبول ، مانند فیتز جرالد ، او به قیاس به انقباض میدان های الکترواستاتیک اشاره می کرد ، اگرچه خود اعتراف کرد که این دلیل قانع کننده ای نبود. [22] [23]

نظریه 1895 توسط لورنتس [ ویرایش | ویرایش منبع ]

هندریک آنتون لورنتز

هندریک آنتون لورنتس پایه و اساس (ماکسول) الکترودینامیک لورنتزی را در سال 1892 [24] و بالاتر از همه در سال 1895نظریه اتر یا الکترون ، به این ترتیب که او مانند سایر افراد قبل از او ، وجود الکترونها را علاوه بر اتر فرض کرده است. او فرض کرد که استر کاملاً در حال استراحت بوده و توسط الکترونها همراه نیست. از این نتیجه مهم نتیجه گرفت که سرعت نور کاملاً مستقل از سرعت منبع نور است و در نتیجه تحت هر شرایطی نسبت به سیستم مختصات که در آن استر قرار دارد ثابت است. به جای اینکه اظهاراتی درباره ماهیت مکانیکی اتر و فرآیندهای الکترومغناطیسی انجام دهد ، برعکس ، سعی کرد بسیاری از فرآیندهای مکانیکی را به سمت الکترومغناطیسی ردیابی کند. به عنوان بخشی از نظریه خود ، لورنتس (مانند هاویزید) انقباض میدان های الکترواستاتیک را محاسبه کرد و به طور مستقل از ویگت رهبری کرد ، زمان محلی به عنوان یک متغیر کمکی ریاضی. بنابراین او پیش فرض قبلی را داشتمعادلات شناخته شده تبدیل لورنتس ، که در توضیح تمامی آزمایشهای رانش منفی اتر برای مقادیر مرتبه اول v / c انجام شده است. او (1895) از اصطلاح "قضیه حالتهای مربوطه" استفاده کرد ، من. ح کواریانس Lorentz از معادلات الکترومغناطیسی با سرعت نسبتاً کم. از این نتیجه می آید که شکل معادلات الکترومغناطیسی یک سیستم "واقعی" - که در اتر استراحت می کند - به شکل یک سیستم "ساختگی" مطابقت دارد - در اتر حرکت می کند. با این حال ، لورنتس تشخیص داد که نظریه وی نقض اصل اکتيو و ريکتيو است ، از آنجا که استر تاثیری در این ماده داشت ، اما ماده نمی تواند روی استر واکنش نشان دهد. [25]

جوزف لارور (1897 ، 1900) الگوی بسیار مشابهی را با لورنتس طراحی کرد ، اما او یک قدم جلوتر رفت و تحول لورنتس را به صورت یک جبر معادل جبری ، همانطور که تا به امروز استفاده می شود ، آورد. وی دید که نه تنها انقباض طول را می توان از آن استنباط کرد بلکه نوعی اتساع زمانی را نیز محاسبه کرد که براساس آن ، چرخش الکترونهای در حال حرکت در اتر کندتر از الکترونهای استراحت است. [26]Larmor فقط توانست نشان دهد که این تغییر برای مقادیر مرتبه دوم معتبر است ، اما برای همه سفارشات نیست. لورنتس (1899) همچنین تحول خود را برای مقادیر مرتبه دوم (با یک فاکتور نامعین) با این حال ، گسترش داد و مانند لارمور قبل ، نوعی اتساع زمان را ذکر کرد. مشخص نیست که لورنتز و لارور تا چه اندازه بر یکدیگر تأثیر داشته اند. یعنی ، مشخص نیست که آیا لارمر (1897) زمان محلی را از لورنتس گرفت یا خلاف آن ، آیا لورنتس (1899) تحولات کامل را از لارمور به عهده گرفت. اگرچه هر دو آثار دیگری را استناد می كنند و با نامه در تماس بودند ، اما در مورد تحول لورنتز بحثی صورت نگرفت. [19]

با این حال ، مدل های جایگزین دیگری نیز برای نظریه های لورنتز و لارور وجود داشت. امیل کوهن (1900) الكترودینامیكی را طراحی كرد كه در آن یكی از اولین کسانی بود كه وجود اتر را (حداقل به فرم قبلی خود) رد كرد و در عوض ، مانند ارنست ماك ، از ستاره های ثابت به عنوان بدن مرجع استفاده كرد. از این طریق او می تواند آزمایش میشلسون-مورلی را توضیح دهد ، زیرا زمین در مقایسه با ستارگان ثابت استراحت می کند ، اما طبق تئوری وی ، سرعت نور در رسانه می تواند همزمان از جهات مختلف بیش از حد فراتر رود. به دلیل این و اختلافات دیگر ، این تئوری (همچنین توسط خود کوهن) بعداً رد شد. علاوه بر این ، وی همچنین در مورد نظریه لورنتز بحث کرده و از اصطلاح "تحول لورنتس" استفاده کرده است. [27]

جرم الکترومغناطیسی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

→ نوشتار اصلی : توده های الکترومغناطیسی

جوزف جان تامسون (1881) در طول توسعه بیشتر خود از الكترودینامیك ماكسول تشخیص داد كه میدانهای الکترواستاتیك طوری رفتار می كنند كه گویی علاوه بر مکانیكی ، "توده الكترومغناطیسی" را به بدن اضافه می كنند. در آن زمان این به عنوان نتیجه خود القایی جریانهای همرفت در اتر تعبیر شد . وی همچنین دریافت که این جرم با اجسام در حال حرکت افزایش می یابد (با عاملی که در تمام سرعت های مثبت یکسان است). [28] [10] برجسته ترین جورج فیتز جرالد ، الیور هویزید و جورج فردریک چارلز سارل برخی از خطاها را اصلاح کرد و کار تامسون را ادامه داد - جایی که فرمول جرم الکترومغناطیسی فرمول است (در نماد مدرن) $m = (4/3) E / c ^ {2$ آشکار شد Heaviside (1888) همچنین دریافت که افزایش جرم الکترومغناطیسی در بدن در حال حرکت به هیچ وجه ثابت نیست ، بلکه با سرعت بیشتر افزایش می یابد. سرل (1897) از این مسئله نتیجه گرفت كه این امر باعث می شود كه سرعت نور بیش از حد نباشد ، زیرا به یك مقدار نامحدود انرژی نیاز است. این ارتباط همچنین توسط لورنتس در سال 1899 در نظریه وی ادغام شد. وی خاطرنشان کرد: اینها به دلیل دگرگونی لورنتس نه تنها با سرعت متفاوت است بلکه با جهت نیز متفاوت است و باعث شده است که مکس ابراهیم بعنوان جرم طولی و عرضی ترمه یک شناخته شود - فقط با جرم عرضی دیرتر از جرم نسبی گرا مشخص شده است. مدت مطابقت دارد [29]

ویلهلم وین (1900) (و قبل از او لارمور و امیل وایچرت ) براساس نظریه لورنتز نظر داشتند كه - بر خلاف "جهان بینی مکانیكی" هرتز - همه نیروهای طبیعت را می توان از طریق الکترومغناطیسی ("جهان بینی الکترومغناطیسی") توضیح داد. [30] بر این اساس ، او فرض کرد که کل جرم منشأ الکترومغناطیسی است. یعنی فرمولی که برای وین اعمال می شود $m = (4/3) E / c ^ {2$ - که تامسون (در آن Heaviside و Searle از آن استفاده کردند) - برای کل جرم ماده. وی همچنین خاطرنشان کرد: اگر بتوان آن را به انرژی الکترومغناطیسی ردیابی کرد ، گرانش نیز باید متناسب با انرژی الکترومغناطیسی باشد. و در همان ژورنال ، هنری پوانکار (1900b) تکانه الکترومغناطیسی را از استرسهای ذکر شده مکسولین و نظریه لورنتس استخراج کرد و در ارتباط با اصل واکنش ، نتیجه گرفت که انرژی الکترومغناطیسی از یک توده "ساختگی" از $m = E / c ^ {2$ یا. $E = mc ^ {2$ مطابقت - Poincaré این اصطلاحات را به عنوان داستانهای ریاضی تلقی کرد. با این حال ، او با یک تناقض پرتودرمان روبرو شد که تنها بعداً توسط انیشتین به طور رضایت بخش برطرف شد. [31]

والتر کافمن (1903-1901) اولین کسی بود که وابستگی سرعت جرم الکترومغناطیسی را تأیید کرد. پرتوی کاتدی از الکترون ها از فلزات به وجود آمدند تا روابط بین بار ، سرعت و جرم مشخص شود. از آنجا که قبلاً مشخص شده بود که شارژ یک الکترون مستقل از سرعت آن است ، نتیجه کاهش نسبت بار به جرم برای سرعتهای نزدیک به سرعت نور ، که توسط کاومان به صورت تجربی نشان داده شده است ، تنها می تواند به افزایش جرم الکترونهای مورد بررسی نسبت داده شود. کافمن معتقد بود که اندازه گیری های وی ثابت کرده است که کل جرم ماده دارای منشأ الکترومغناطیسی است. [32]

ماکس آبراهام (1902-1903) ، که مانند وین حامی محکم جهان بینی الکترومغناطیسی بود ، توضیحی ارائه داد و تئوری آغاز شده توسط لورنتس را ادامه داد. او اولین کسی بود که مفهوم نظری الکترون را در زمینه میدان ارائه داد. اما در مقابل با لورنتس ، وی الکترون را به عنوان ساختار سفت و سخت و كروی تعریف كرد و انقباض آن را نپذیرفت ، به همین دلیل شرایط جرم وی با موارد استفاده شده توسط لورنتز متفاوت بود (ابراهیم اولین کسی بود كه اصطلاحات جرم طولی و عرضی را ترك كرد). علاوه بر این ، وی Poincaré را به دنبال عبارت "نبض الکترومغناطیسی" معرفی کرد که متناسب با آن است $E / c ^ 2$ است. اما برخلاف پوینکاره و لورنتز ، او این موضوع را به عنوان یک موجودیت بدنی واقعی درک می کرد. نظریه ابراهیم طی چند سال آینده به اصلی ترین رقیب تئوری لورنتز تبدیل شد. آزمایش های کافمن ، با این حال ، بیش از حد مبهم بود تا اجازه تصمیم گیری بین نظریه ها را بگیرند. [33]

سرانجام ، فریدریش هازنهرل (1904) انرژی را با التزام در فیلمنامه ای ترکیب کرد که به قول خودش بسیار شبیه به ابراهیم بود. Hasenöhrl فرض کرد که بخشی از جرم یک بدن ("توده ظاهری") را می توان به عنوان تابش در بدن توخالی درک کرد. عدم تحرک این پرتوی با توجه به فرمول متناسب با انرژی آن است $m = (8/3) E / c ^ {2$ . وی متوجه ارتباط نزدیک کار مکانیکی ، دما و جرم ظاهری از آنجا که تابش و در نتیجه بی تحرک اضافی با هر گرمایش بوجود می آید. با این حال ، Hasenöhrl این رابطه انرژی ظاهری و جرم را در بدنهای تابشی محدود کرد. برای Hasenöhrl ، این بدان معنی است که بدن دارای درجه حرارت بالاتر از 0 کلوین باشد. با این حال ، او (1905) خلاصه نامه ای را که ابراهیم برای او نوشت ، منتشر کرد که در آن ابراهیم نتیجه را مورد انتقاد قرار داد و به عنوان یک ارزش اصلاح شده برای توده ظاهری $m = (4/3) E / c ^ {2$ بیان شده ، یعنی همان مقدار برای جرم الکترومغناطیسی که قبلاً شناخته شده است. Hasenöhrl محاسبات خود را بررسی کرد و نتیجه ابراهیم را تأیید کرد. [34]

فضای مطلق و زمان مطلق [ ویرایش | ویرایش منبع ]

تعریف نیوتن از فضای مطلق و زمان مطلق اکنون توسط برخی نویسندگان مورد تردید قرار گرفته است. [35] [36] به عنوان مثال ، به جای هر مقدار مطلق ، کارل گوتفرید نویمن (1870) "بدن آلفا" را معرفی کرد که گویا نمایانگر یک مرجع سفت و سخت و ثابت است که می تواند جنبش اینرسی را به آن مرتبط کند. ارنست ماخ (1883) استدلال کرد که اصطلاحاتی مانند فضای مطلق و زمان بی معنی هستند و تنها اشاره به حرکت نسبی معنی دار است. او همچنین گفت که حتی حرکت سریع با سرعت مانند چرخش را می توان با مراجعه به "توده های دوردست" بدون نیاز به یک فضای مطلق ، از نظر نسبی تغییر داد. استدلال نویمان توسط هاینریش استرینتز بود(1883) ادامه داشت. اگر اندازه گیری های ژیروسکوپ هیچ چرخشی را نشان ندهد ، می توان به گفته استرینتز از یک حرکت اینرسی در رابطه با "بدن بنیادی" یا " سیستم مختصات اساسی " سخن گفت. از این گذشته ، لودویگ لانژ (1885) اولین کسی بود که اصطلاح سیستم اینرسی را بر اساس خطوط مشابه فکری به منظور حذف مقادیر مطلق از سینماتیک معرفی کرد. وی این را تعریف می کند " سیستمی از طبیعت که با استناد به این ، مسیرهای توصیف شده مداوم که در یک نقطه از سه نقطه پیش بینی شده در همان زمان از همان نقطه در فضا و بلافاصله به سمت دیگری رها می شوند (اما که نباید در یک خط مستقیم قرار گیرند) همه مستقیم هستند." بعلاوه ، پوینکار (1902) کتاب علمی فلسفی و محبوب "Wissenschaft und Hypothese" را منتشر کرد ، که تو. آ. موجود: موارد فلسفی در مورد نسبیت فضا ، زمان و هم زمان. اصطلاحات "اصل حرکت نسبی" و " اصل نسبیت "؛ این عقیده که اتر هرگز قابل کشف نیست ، د. ح اعتبار اصل نسبیت؛ عدم وجود احتمالی اتر - بلکه استدلالی برای اتر؛ توضیحات مفصل از هندسه غیر اقلیدسی .

همچنین به عنوان بعد چهارم گمانه زنی هایی درباره زمان وجود داشته است. [37] [38] به عنوان مثال ، ژان d'Alembert این کار را در دایره المعارف اوایل 1754 انجام داد ، مانند برخی از نویسندگان در قرن 19 مانند HG Wells در رمان خود به نام ماشین زمان (1895). و Menyhért Palágyi (1901) یک مدل فلسفی ایجاد کرد که طبق آن مکان و زمان صرفاً اصطلاحات زبانی برای یک "شکل فضا-زمان" است که در واقع یکنواخت است. [39] برای "تئوری فضا-زمان" خود را به او زمان با استفاده از به عنوان بعد چهارم، که او در حال حاضر دارای شکل آن ( من نشان دهندهواحد خیالی ). با این حال ، در فلسفه Palágyi هیچ ارتباطی با زمان محلی Lorentz وجود ندارد ، زیرا با او بعد زمان وابسته به سرعت نور نیست. وی همچنین هرگونه ارتباط با ساخت و سازهای موجود در فضاهای n بعدی و هندسه غیر اقلیدسی را رد کرد. نکته قابل توجه این که ، بعداً (1915) پالگیگی ساختارهای فضا-زمان مینکوفسکی و انیشتین را نیز رد کرد - به همین دلیل است که انتقاد پالگیگی به عنوان بی اساس تلقی می شود و داوری می شود كه تئوری وی ارتباطی چندانی با نظریه نسبیت ندارد. [40]

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Geschichte_der_speziellen_Relativit%C3%A4tstheorie

1-تاریخ نظریه نسبیت خاص

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:28

تاریخ نظریه نسبیت خاص را توصیف توسعه طرح تجربی و مفهومی و یافته در فیزیک نظری است که به درک جدیدی از فضا و زمان است. پس از یک سری کار مقدماتی نظری و تجربی توسط نویسندگان مختلف در قرن نوزدهم ، این تحول در سالهای حدود 1900 به ویژه توسط هندریک آنتون لورنتس و هنری پوانکاره آغاز شد و در سال 1905 در تدوین نظریه ویژه نسبیت توسط آلبرت انیشتین به اوج رسید . در نتیجه ، این تئوری بویژه توسط هرمان مینکوفسکی گسترش یافت .

فهرست

بررسی اجمالی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

اسحاق نیوتن اصول، در سال 1687 منتشر شده است، فرض فضای مطلق و مطلق زمان . در همان زمان، گالیله، اصل از نسبیت در نظریه خود معتبر است ، با توجه به آن همه مشاهده که یکنواخت حرکت نسبت به یکدیگر می توانید حالت مطلق خود را از حرکت مشخص نیست. بنابراین چشم اندازهای آنها برابر و با تحول گالیله برابر است . هیچ قاب مرجع ممتازی وجود ندارد. در اواخر قرن 19 ، فیزیکدانان مختلف تأکید کردند که به طور دقیق ، این منجر به تکثیر "فضاهای مطلق" شد - مثلاً لودویگ لانژکه معرفی عملیاتی توجیه مدت اینرسی سیستم در 1885 . ارنست ماخ مطلق بودن فضا و زمان را از نظر پدیدارشناختی و تجربی به اندازه کافی پایه گذاری نمی کرد. [1]

همتای "فضای مطلق" مکانیک اتر در الکترودینامیک بود . این مفهوم مبتنی بر این فرض است که تا آغاز قرن بیستم مورد سؤال قرار نگرفت ، امواج برای انتشار نیاز به یک رسانه دارند. در قیاس با صدا ، که به انتشار هوا نیاز دارد ، "اتر" برای نور فرض شد ، که به عنوان ماده نیز ارائه شد. جیمز کلرک ماکسول این نیاز را به گونه ای تدوین کرد که همه پدیده های نوری و الکتریکی در یک رسانه پخش می شوند. تحت این فرضیات ، سرعت نور توسط معادلات ماکسول ارائه شده استمقدار داده شده فقط نسبت به اتر است. در نتیجه فرضیه آن زمان گسترده که استر در حال استراحت بوده و در کنار زمین حمل نمی شود ، می توان وضعیت حرکت زمین را نسبت به استر تعیین کرد و از آن به عنوان یک سیستم مرجع عالی استفاده کرد. با این حال ، تمام تلاشها برای تعیین حرکت نسبی زمین به سمت وی ناکام ماند. [2]

از سال 1892 این منجر به توسعه الكترودینامیك ماكسول-لورنتزی توسط هندریك آنتون لورنتس شد كه براساس اتر کاملاً ثابت قرار داشت. غیر قابل کشف بودن آن با این فرض توضیح داده شد که اجسام در حال حرکت در اتر کوتاه می شوند ( انقباض طول ) ، و فرآیندهای بدن در حال حرکت در اتر کند می شوند ( اتساع زمان ). اساس این امر این بود که تحول گالیله با تحول لورنتز جایگزین شد . در کار بعدی خود از سال 1904 ، لورنتس تنها توانست تا حدودی اصل نسبیت را عملی کند. [3] Henri Poincareدر سال 1904 به رسمیت شناخته شد که عدم امکان بیش از سرعت نور برای همه ناظران ویژگی اصلی "مکانیک جدید" (یعنی نظریه لورنتس) است. وی در سال 1905 موفق به تعمیم بدنی كامل و رسمیت دقیق ریاضی از الكترودینامیك لورنتس شد و بدین وسیله وی اصل نسبیت را به عنوان یك قانونی معتبر جهانی از طبیعت شامل الكترودینامیك و گرانش - اما او همچنان به وجود اتر و تمایز بین "واقعی" و "آشكار" پایبند بود. طول و زمان های ثابت.

آلبرت انیشتین سرانجام در سال 1905 با تئوری خاص نسبیت (SRT) با تغییر مفاهیم فضا و زمان و با از بین بردن استر ، دوباره تفسیر کامل از الکترودینامیک لورنتزی موفق شد. [4] انیشتین این نتایج را منحصراً از اصل نسبیت و اصل ثبات سرعت نور به دست آورد ، که او تئوری خود را بر اساس فرضیات بنا کرد. با حذف مفهوم اتر ، دیگر دلیلی برای تمایز بین مختصات "واقعی" و "آشکار" وجود نداشت ، همانطور که در مورد پوینکاره و لورنتز نیز وجود داشت. همه اینها راه را برای تئوری های میدانی نسبی و رشد نسبیت عام به وجود آورد(ART) رایگان. به گفته اینشتین ، تحقیقات در مورد SRT توسط هرمان مینکوفسکی ، از جمله دیگر ، که در سال 1907 پایه رسمی برای مفهوم امروز از فضای چهار بعدی - زمان - توسعه داد ، ادامه یافت .

اتر و الکترودینامیک بدنهای متحرک [ ویرایش | ویرایش منبع ]

مدل های اتر و معادلات ماکسول [ ویرایش | ویرایش منبع ]

در قرن نوزدهم ، عمدتاً از طریق کار توماس یانگ (1804) و آگوستین ژان فرسن (1816) ، به این نتیجه رسیدند که نور به عنوان یک موج عرضی در یک رسانه (" اتر سبک ") پخش می شود که بسیاری آن را الاستیک می دانند. جامد فهمیده شد با این حال ، هنوز تمایز بین پدیده های نوری از یک طرف و پدیده های الکترودینامیکی از سوی دیگر انجام شده است. این بدان معناست که برای هر یک از این پدیده ها باید انواع اتر جداگانه ای ساخته شود. با این وجود ، تلاش برای متحد کردن این گونه های استر و ارائه توضیحات مکانیکی کاملاً معتبر از استر انجام نشد. [5]

جیمز کلرک ماکسول

پس از کار مقدماتی توسط فیزیکدانانی چون مایکل فارادی ، لرد کلوین و دیگران ، جیمز کلرک ماکسول (1864) معادلات اساسی برق و مغناطیس را ایجاد کرد ، به اصطلاح معادلات ماکسول . وی مدلی را طراحی کرد که در آن می توان پدیده های نوری و الکترودینامیک را به یک اتر واحد الکترومغناطیسی ردیابی کرد و نور را به عنوان یک موج الکترومغناطیسی تعریف کرد که به طور مداوم با سرعت نور در رابطه با اتر پخش می شود. [6]به عنوان یک نتیجه مهم دیگر این تئوری ، ماکسول (1873) وجود "تنش" های الکترواستاتیک و مغناطیسی را که می توانند بر بدن ها فشار بیاورند بدست آورد - پیامد مستقیم این فشار تابشی است که توسط نور اعمال می شود . آدولفو بارتولی (1876) وجود همان فشار را از ملاحظات ترمودینامیکی استنباط کرد. [7]

پس از آنکه هاینریش هرتس (1887) وجود امواج الکترومغناطیسی را نشان داد ، سرانجام نظریه ماکسول به طور گسترده پذیرفت. الیور هویزید (1889) و هرتز (1890 الف ، ب) نسخه های مدرن معادلات ماکسول را معرفی کردند ، که اساس مهمی برای توسعه بیشتر الکترودینامیک (معادلات "ماکسول-هرتز" و "هویزید - هرتز") تشکیل داد. در پایان ، این فرم ارائه شده توسط Heaviside بود که به طور کلی پذیرفته شد. با این حال ، در اوایل سال 1900 ، نظریه هرتس به طور تجربی رد شد و مجبور به کنار کشیدن شد. [8] [9]خود هرتز یکی از آخرین حامیان "جهان بینی مکانیکی" بود که بر طبق آن ، کلیه فرآیندهای الکترومغناطیسی باید در اثر برخورد مکانیکی و اثرات تماسی در اتر ردیابی شوند. [10]

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Geschichte_der_speziellen_Relativit%C3%A4tstheorie

ادامه تاریخچه تحولات لورنتس

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:25

انیشتین (1905) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

در 30 ژوئن سال 1905 (منتشر شده در سپتامبر 1905) [A 36] انیشتین در چارچوب نظریه ویژه نسبیت تفسیری و مشتق از تحول بنیادی جدید ارائه داد ، که بر اساس دو فرضیه ، یعنی اصل نسبیت و اصل ثابت بودن سرعت نور است. در حالی که Poincaré تنها زمان محلی Lorentz را از سال 1895 با هماهنگ سازی نوری بدست آورده بود ، انیشتین توانست با استفاده از یک روش همگام سازی مشابه ، کل تحول را به دست آورد ، و از این طریق نشان می دهد که ملاحظات عملیاتی با توجه به فضا و زمان کافی بوده و نیازی به اتر نبود (خواه انیشتین تحت تأثیر روش همگام سازی Poincaré شناخته شده نیست). [23]در مقابل با لورنتز ، که وقت محلی را فقط به عنوان یک ترفند ریاضی می دید ، انیشتین نشان داد که مختصات "مؤثر" تحول لورنتس در حقیقت مختصات سیستمهای اینرسی با حقوق برابر هستند. به نوعی ، پوینکار اینگونه را به تصویر کشید ، اما دومی همچنان به تمایز میان زمان "واقعی" و "ظاهری" ادامه می داد. [26] [27] به طور رسمی ، نسخه تحول انیشتین با نسخه Poincaré یکسان بود ، اگرچه انیشتین سرعت نور را برابر با 1 قرار نداد. انیشتین همچنین نشان داد که تحولات گروهی را تشکیل می دهند: [26] [27]

$x ^ {{\ Prime}} = \ gamma (x-vt) ، \ quad y ^ {{\ Prime}} = y، \ quad z ^ {{\ Prime}} = z، \ quad t ^ {{\ نخست} = \ گاما \ سمت چپ (tx {\ frac {v} {c ^ {{2}}}} \ سمت راست)$

از این دگرگونی ها ، انیشتین قادر به تأثیراتی از قبیل اتساع زمان ، انقباض طول ، اثر داپلر ، تغییر نور یا اضافه شدن نسبی گرایانه سرعت به عنوان نتیجه این درک جدید از فضا و زمان بود بدون اینکه نیازی به پیش فرض در مورد ساختار ماده یا یک اتر قابل توجه باشد. . [26] [27]

مینکوفسکی (1907-1908) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

کار در مورد اصل نسبیت توسط لورنتس ، انیشتین ، پلانک ، همراه با رویکرد چهار بعدی Poincaré ، توسط هرمان مینکوفسکی در سالهای 1907 تا 1908 ، عمدتاً با درج ادله نظری گروهی ادامه یافت. [A 37] [A 38] [A 18] دستاورد اصلی وی اصلاح چهار بعدی الکترودینامیک بود. [28] به عنوان مثال ، او نوشت $x ، y ، z ، آن$ به شکل $x _ {{1}} ، x _ {{2}} ، x _ {{3}} ، x _ {{4}$ ، و اگر $\ psi$ زاویه چرخش در مورد z -axis است ، پس از آن تحولات لورنتس شکل می گیرند: [A 38]

$x '_ {{1}} = x _ {{1} \ ، \ quad x' _ {{2}} = x _ {{2}} ، \ quad x '_ {{3}} = x _ {{3 } \ cos i \ psi + x _ {{4}} \ sin i \ psi، \ quad x '_ {{4}} = - x _ {{3}} \ sin i \ psi + x _ {{4}} \ cos من ، psi ،$

که در آن $\ cos i \ psi = {1} / {\ sqrt {1-v ^ {{2}}}}$ و $c = 1$ . وی همچنین گرافیکی از تحولات لورنتس را با استفاده از نمودارهای مینکوفسکی معرفی کرد : [A 18]

نمودار اصلی فضا-زمان توسط مینکوفسکی از سال 1908.

ایگناتوفسکی (1910) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

در حالی که مشتقات قبلی تحولات لورنتس بر اساس اپتیک ، الکترودینامیک یا عدم تغییر سرعت نور از ابتدا بود ، ولادیمیر سرژویویتس ایگناتوفسکی (1910) نشان داد که می توان تحول زیر را بین دو سیستم اینرسی حاصل از اصل نسبیت (و استدلال های گروهی-نظری مرتبط) بدست آورد. : [A 39] [A 40] [A 41]

$x ^ {{\ Prime}} = p (x-vt) ، \ quad y ^ {{\ Prime}} = y، \ quad z ^ {{\ Prime}} = z، \ quad t ^ {{\ Prime } = p (t-nvx)$

جایی $p = 1 / {\ sqrt {1-nv ^ {{2}}}}$ . متغیر $ن$ می تواند به عنوان یک ثابت فضا-زمان مشاهده شود ، که مقدار آن از آزمایش یا یک قانون فیزیکی شناخته شده مشخص می شود. برای این منظور ، ایگناتوفسکی از بیضوی Heaviside بیلیون ذکر شده در بالا استفاده کرد ، که باعث انقباض میدانهای الکترواستاتیک می شود $x / \ گاما$ نماینده در جهت حرکت است. اگرچه این با تحول ایگناتوفسکی سازگار است $n = 1 / c ^ {{2}}$ از چه چیزی تنظیم شده است $p = \ گاما$ و بدین ترتیب تحول لورنتس دنبال می شود. $n = 0$ منجر به عدم تغییر طول و در نتیجه تحول گالیله می شود. روش ایگناتوفسکی توسط فیلیپ فرانک و هرمان روته (1911 ، 1912) [A 42] [A 43] بهبود و گسترش یافت ، و بسیاری از نویسندگان پیروی از روشهای مشابه را دنبال کردند. [29]

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Geschichte_der_Lorentz-Transformation

ادامه تاریخچه تحولات لورنتس

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:23

لارور (1897 ، 1900) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

لارور در آن زمان می دانست که آزمایش میکلسون - مورلی به اندازه کافی دقیق بود تا بتواند اثرات مربوط به حرکات قدر را تشخیص دهد \ displaystyle v ^ {2} / c ^ {2} \،} $v ^ {2} / c ^ {2} \ ،$ و بنابراین او به دنبال تحولی بود که برای این کمیت ها نیز معتبر باشد. اگر چه او به دنبال یک طرح بسیار شبیه به لورنتس، او فراتر از کار خود را از سال 1895 رفت و معادلات به طوری که او برای اولین بار به راه اندازی این دگرگونی کامل لورنتس در بود 1897 [A 26] و کمی واضح تر در سال 1900 [27] : [ 15] [16]

$x ^ {{\ Prime}} = \ gamma x ^ {{*}}، \ quad y ^ {{\ Prime}} = y، \ quad z ^ {{\ Prime}} = z، \ quad t ^ { \ Prime}} = {\ frac {t} {\ gamma}} - \ gamma x ^ {{*}} {\ frac {v} {c ^ {{2}}}}$

وی نشان داد كه معادلات ماكسول تحت این تحول 2 مرحله ای متغیر بودند (با این حال او فقط اثبات مقادیر مرتبه دوم را انجام داد ، نه برای همه سفارشات). لارور همچنین خاطرنشان کرد: اگر یک سازه الکتریکی از مولکول ها فرض شود ، انقباض طول نتیجه پیامد تحول است. او همچنین اولین کسی بود که به عنوان نتیجه معادلات به نوعی اتساع زمان توجه کرد ، زیرا فرآیندهای دوره ای اجسام در حال حرکت در رابطه انجام می شوند\ صفحه نمایش 1 / \ گاما $1 / \ گاما$ کندتر از اجسام ثابت.

لارور در دو مقاله چاپ شده در سال 1904 به لورنتس ادای احترام كرد و در آن از عبارت "تحول لورنتس" برای تحول (برای بیشتر از مرتبه اول) مختصات و تنظیمات میدانی استفاده كرد:

"پ. 583: [..] تحول لورنتس برای گذر از میدان فعالیت یک سیستم الکترودینامیکی مواد ثابت به آن در حال حرکت با سرعت یکنواخت ترجمه از طریق استر. [ا 28]
ص. 585: [..] تحولات لورنتس به ما نشان داده است كه چقدر فوراً آشكار نیست [..] [A 28]
ص. 622: [..] دگرگونی برای اولین بار توسط لورنتس ایجاد شده است: یعنی هر نقطه از فضا این است كه منشأ خود را از كجا اندازه گیری كند ، "زمان محلی" آن در اصطلاحات لورنتس و سپس مقادیر بردارهای برقی و مغناطیسی باشد. [..] در تمام نقاط استر بین مولکولهای موجود در سیستم در حالت استراحت ، همان اندازه بردارهاست [..] در نقاط مربوطه در سیستم همرفت در همان زمان محلی. [A 29] "

لورنتس (1899 ، 1904) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

لورنتس، بیش از حد، مشتق شده دگرگونی کامل در 1899 [30] با گسترش قضیه از کشورهای مربوطه. با این حال ، او از فاکتور نامعین استفاده کرد $\ اپسیلون$ به عنوان تابعی از $v$ . مانند لارمر ، لورنتس متوجه نوعی اتساع زمانی شد ، زیرا او تشخیص داد که ارتعاشات یک الکترون نوسان که نسبت به اتر حرکت می کند ، کندتر عمل می کند. از طریق آزمایش های باد منفی دیگر ( آزمایش Trouton Noble ، آزمایش های Rayleigh و Brace ) لورنتس مجبور شد نظریه خود را به گونه ای تدوین کند که باد را در همه مقادیر بزرگی تأثیر بگذارد. $v / c$ غیر قابل کشف باشید برای این منظور ، او تحولات لورنتس را به همان شکل Larmor نوشت ، با یک فاکتور نامشخص در ابتدا $ل$ : [17]

$x ^ {{\ Prime}} = \ gamma lx ^ {{*}}، \ quad y ^ {{\ Prime}} = ly، \ quad z ^ {{\ Prime}} = lz، \ quad t ^ {\ Prime}} = {\ frac {l {{\ gamma}} t- \ gamma lx ^ {{*}} {\ frac {v} {c ^ {{2}}}}$

در این زمینه او معادلات صحیح برای وابستگی به سرعت جرم الکترومغناطیسی را در اوایل سال 1899 بدست آورد و در سال 1904 به این نتیجه رسید که این تغییر و تحول باید برای همه نیروهای طبیعت ، نه فقط برقی ها اعمال شود ، و بنابراین انقباض طول نتیجه ای از تحول است.

لورنتس همچنین اظهار داشت كه در $v = 0$ همچنین $l = 1$ باید باشد ، و بعداً نشان داد که این تنها در صورت است $l = 1$ به طور کلی داده می شود - از این نتیجه گیری او نتیجه گرفت که انقباض لورنتس فقط در جهت حرکت ممکن است رخ دهد. [18] با این او تحول واقعی لورنتس را تدوین کرد ، اما کواریانس معادلات دگرگونی چگالی بار و سرعت حاصل نشد. [18] بنابراین او در سال 1912 در مورد کار خود از سال 1904 نوشت: [A 17]

وی گفت: "شما توجه خواهید كرد كه در این مقاله به معادلات تحول نظریه نسبیت انیشتین نرسیده ام. [...] ناخوشایند بودن برخی ملاحظات دیگر در این کار به این واقعیت مربوط می شود. "

در بهار سال 1905 ریچارد گانس خلاصه ای از مقاله 1904 توسط لورنتس را در شماره 4 دو هفته نامه Beiblätter zu den Annalen der Physik منتشر کرده بود ، [19] که آلبرت انیشتین نیز در همان زمان خلاصه ای از مقالات مهم بین المللی را در تخصص خود منتشر کرد. مورد استفاده برای ترمودینامیک و مکانیک آماری. قابل توجه است که انیشتین ادعا می کند که کار لورنتس را از سال 1904 نشناخته است ، اگرچه 14 روز بعد وی خود کل مجموعه خلاصه ها را در همان ژورنال منتشر کرد ، در شماره 5 ، با اختصار "AE" امضا کرد. هستند. [20]زندگینامه انیشتین ، ابراهیم پیس پس از بررسی دقیق اسناد ، به زندگی نامه خود انیشتین [21] آمد و به این نتیجه رسید که انیشتین هنوز هنگام تهیه مقاله خود در سال 1905 با تحول لورنتس آشنا نبوده است.

Poincaré (1900 ، 1905) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

نه لورنتز و نه لارور تفسیر روشنی از منشأ زمان محلی ارائه ندادند. در سال 1900 [A 31] [A 32] ، اما Poincaré زمان محلی را به عنوان نتیجه هماهنگی انجام شده با سیگنال های نور تفسیر کرد . وی فرض کرد که دو ناظر A و B در حال حرکت در اتر ، ساعتهای خود را با سیگنال های نوری همگام سازی می کنند. از آنجایی که آنها معتقدند که در حالت استراحت هستند ، از همه جهات سرعت ثابت نور را فرض می کنند ، به طوری که تنها کاری که اکنون باید انجام دهند این است که زمان پرواز چراغ را در نظر گرفته و از سیگنال های آنها عبور کرده و همگام بودن ساعت ها را بررسی کنید. از طرف دیگر ، از دید ناظری که در اتر استراحت می کند ، یک ساعت به سمت سیگنال می رود و دیگری از آن فرار می کند. بنابراین ساعت ها هماهنگ نیستند (نسبیت همزمانی ) ، اما مقدار کمی از مرتبه اول را در نشان دهیدv \ نمایشگر v / c} $v / c$ ، فقط به وقت محلی $t ^ {{\ Prime}} = t-vx / c ^ {2$ بر. از آنجا که ناظران در حال حرکت هیچ وسیله ای برای تصمیم گیری در مورد حرکت ندارند یا خیر ، متوجه خطا نمی شوند. برخلاف لورنتز ، پوینکار زمان محلی و همچنین انقباض طول را به عنوان یک اثر فیزیکی واقعی درک می کرد. [22] توضیحات مشابه بعداً توسط امیل کوهن (1904) [A 33] و ماكس ابراهیم (1905) [A 34] ارائه شد . [23]

در 5 ژوئن سال 1905 (منتشر شده در 9 ژوئن) [A 14] Poincaré معادلات (که معادل آن با لارمور و لورنتز است) را ساده کرد و شکل متقارن مدرن خود را به آنها داد ، که در آن ، بر خلاف لارور و لورنتز ، از گالیله استفاده کرد. تحول مستقیماً در تحول جدید ادغام می شود. بدیهی است كه پوینكار از كارهای لارمور آگاه نبود ، زیرا او فقط به لورنتز مراجعه می كرد و به همین دلیل اولین کسی بود كه از اصطلاح "تحول لورنتس" استفاده كرد (به موجب آن عبارت "تحول لورنتس" توسط امیل كوه در سال 1900 برای معادلات 1895 توسط لورنتز استفاده شد. بود): [24] [25]

$x ^ {{\ Prime}} = \ gamma l (x-vt) ، \ quad y ^ {{\ Prime}} = ly، \ quad z ^ {{\ Prime}} = lz، \ quad t ^ {{ \ Prime}} = \ گاما l \ چپ (t-vx \ راست)$

و بالعکس:

$x = \ gamma l (x ^ {{\ Prime}} + vt ^ {{\ Prime}}) ، \ quad y = ly ^ {{\ Prime}} ، \ quad z = lz ^ {{\ Prime}} ، \ quad t = \ گاما ل \ چپ (t ^ {{\ نخست}} + vx ^ {{\ نخست}} \ راست)$

او سرعت نور را برابر با 1 قرار داد و مانند لورنتز این را نشان داد $l = 1$ باید تنظیم شود Poincaré توانست این مسئله را عموماً از این واقعیت استخراج کند که کلیت تحولات فقط در این شرایط ، یک گروه متقارن را تشکیل می دهند ، که برای اعتبار اصل نسبیت لازم است. وی همچنین نشان داد كه كاربرد تحولات لورنتس اصل نسبیت را كاملاً برآورده نمی كند. Poincaré ، از طرف دیگر ، علاوه بر نشان دادن خاصیت گروهی از تحول ، می توانست کواریانس لورنتز را از معادلات ماکسول-لورنتس به طور کامل نشان دهد. [22]

نسخه قابل توجهی گسترده از این سند از ژوئیه 1905 (منتشر شده در ژانویه 1906) [A 35] حاوی دانش این ترکیب است $x ^ {2} + y ^ {2} + z ^ {2} -c ^ {2} t ^ {2$ ثابت است؛ او بیان را حمل کرد $ct {\ sqrt {-1}}$ به عنوان چهارمین مختصات یک فضای چهار بعدی . او قبلاً از چهار بردار قبل از مینکوفسکی استفاده می کرد. وی نشان داد که تحولات نتیجه ی اصل کمترین اثر است . و او جزئیات بیشتری را نسبت به ویژگی های گروهی خود نشان داد ، جایی که نام گروه لورنتز را ("Le groupe de Lorentz") نامید. مانند لورنتز ، پوینکاره به تمایز بین مختصات "واقعی" در اتر و مختصات "آشکار" برای حرکت ناظران ادامه می دهد. [22] [24] [25]

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Geschichte_der_Lorentz-Transformation

تاریخچه تحولات لورنتس

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:22

Voigt (1887) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

به عنوان بخشی از یک تحقیق نظری در مورد اثر داپلر امواج عرضی در یک محیط انتقال الاستیک غیر قابل فشرده ، که به عنوان الگویی برای اتر نوری خدمت می کرد ، ویگت (1887) تحول زیر را [A 13] ایجاد کرد ، که معادله موج را بدون تغییر و در نماد مدرن شکل داد:

$x ^ {{\ Prime}} = x-vt، \ quad y ^ {{\ Prime}} = {\ frac {y} {\ gamma}}، \ quad z ^ {{\ Prime}} = {\ frac {z} {\ gamma}} ، \ quad t ^ {{\ Prime}} = tx {\ frac {v} {c ^ {{2}}}}$

در صورتی که طرف های راست این معادلات با یک عامل مقیاس $\ گاما$ ضرب می شوند ، فرمول های نتیجه تبدیل لورنتز. دلیل این امر این است که ، همانطور که در بالا توضیح داده شد ، معادلات الکترومغناطیسی نه تنها ثابت لورنتز نیستند بلکه متغیرهای متغیر و حتی تغییر شکل مقیاس هستند . [5] برای مثال ، تحول لورنتس با فاكتور مقیاس فوق می تواند باشد $l = {\ sqrt {\ lambda}}$ فراهم شود: [A 14] [A 15]

$x ^ {{\ Prime}} = \ gamma l \ left (x-vt \ Right) ، \ quad y ^ {{\ Prime}} = ly، \ quad z ^ {{\ Prime}} = lz، \ quad t ^ {{\ Prime}} = \ gamma l \ left (tx {\ frac {v} {c ^ {{2}}} right \ درست)$ .

با $l = 1 / \ گاما$ یکی تحول Voigt را بدست می آورد ، و با $l = 1$ تحول لورنتس. همانطور که بعداً پینکاره و انیشتین نشان دادند ، تحولات فقط در جریان است $l = 1$ متقارن و تشکیل یک گروه ، که پیش نیاز سازگاری با اصل نسبیت است . بنابراین تحول ویگت متقارن نیست و اصل نسبیت را نقض می کند. از طرف دیگر تحولات لورنتس برای کلیه قوانین طبیعی خارج از الکترودینامیک نیز معتبر است. [5] [6] با برخی از راه حل های مشکل ، مانند محاسبه پدیده های تابش در فضای خالی ، هر دو تحول منجر به نتیجه نهایی یکسان می شوند. [7]

با توجه به اثر داپلر ، کارهای ویگت از سال 1887 توسط امیل کوهل در سال 1903 ارجاع شده است . [A 16] با توجه به تحولات لورنتس ، لورنتس [7] در سال 1909 [A 15] [8] و 1912 ، [A 17] [9] اظهار داشت که تحول ویگت "معادل" با تحول با فاکتور مقیاس فوق است.\ displaystyle l $ل$ در کار خود در سال 1904 ، و اگر او این معادلات را می دانست می توانست از آنها در نظریه الکترونی خود استفاده کند. هرمان مینکوفسکی [10] از دستاوردهای ویگت در سال 1908 در فضا و زمان [18] و در یک گفتگو ستایش کرد : [A 19]

" مینکوفسکی : از لحاظ تاریخی ، ممکن است اضافه کنم که تحولات که نقش اصلی را در اصل نسبیت بازی می کنند ، برای اولین بار توسط وایگت در سال 1887 به صورت ریاضی با آنها برخورد می شوند. با کمک آنها ویگت با توجه به اصل داپلر نتیجه گیری کرد.
ویگت : آقای مینکوفسکی یک کار قدیمی من را به خاطر می آورد. اینها برنامه هایی از اصل داپلر است که در قسمت های خاصی اتفاق می افتد ، اما نه بر اساس الکترومغناطیسی بلکه بر اساس نظریه الاستیک نور انجام می شود. اما در آن زمان برخی از همان نتیجه گیری پدید آمد که بعداً از نظریه الکترومغناطیسی بدست آمد. "

هویزید ، تامسون ، سرل (1888 ، 1889 ، 1896) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

در سال 1888 الیور هویزید [20] خواص بارهای متحرک را مطابق الکترودینامیک ماکسول مطالعه کرد. او از جمله موارد دیگر محاسبه می کند که ناهمسانگردی در یک میدان الکتریکی با بارهای متحرک باید مطابق فرمول زیر رخ دهد: [11]

${\ mathrm {E}} = \ left ({\ frac {q {\ mathrm {r}}} ^ r ^ {{2}}} right \ Right) \ left (1 - {\ frac {v ^ {{ 2}} \ sin ^ {{2}} \ theta} {c ^ {{2}}}} \ درست) ^ {{- 3/2}}$ .

با تکیه بر این ، جوزف جان تامسون (1889) [A 21] روشی را برای ساده کردن محاسبات مربوط به جابجایی با استفاده از تحول ریاضی زیر کشف کرد:

$x ^ {{\ Prime} = \ گاما x$ .

این اجازه می دهد تا معادلات موج الکترومغناطیسی ناهمگن به معادله پواسون تبدیل شوند . [12] در نهایت اشاره جورج فردریک چارلز سرل (1896)، [22] که بیان Heavisides برای حرکت در اتهامات منجر به تغییر شکل میدان الکتریکی، که او آن را «هویساید بیضی" با نسبت محور $1 / \ گاما: 1: 1 \!$ تعیین شده [12]

لورنتس (1892 ، 1895) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

لورنتس در سال 1892 [23] ویژگیهای اساسی یک مدل را توسعه داد ، بعداً به نام تئوری اترر لورنتس ، که در آن اتر کاملاً در حال استراحت است ، به موجب آن سرعت نور در تمام جهات یکسان است. برای محاسبه اپتیک اجسام در حال حرکت ، لورنتس متغیرهای کمکی زیر را برای تبدیل سیستم اتر به سیستمی که نسبت به آن حرکت می کند ، معرفی کرد: [13]

$x ^ {{\ Prime}} = \ gamma x ^ {{*}}، \ quad y ^ {{\ Prime}} = y، \ quad z ^ {{\ Prime}} = z، \ quad t ^ { {\ Prime}} = t- \ gamma ^ {{2}} x ^ {{*}} {\ frac {v} {c ^ {{2}}}}$

کجا $x ^ {{\ ast}}$ تحول گالیله $x-vt$ است. در حالی که اکنون $تی$ زمان "واقعی" برای استراحت سیستم در اتر زمان است $T '$ یک متغیر کمکی ریاضی که برای محاسبات سیستمهای در حال حرکت در اتر استفاده می شود. قبلاً "زمان محلی" مشابهی توسط Voigt به کار رفته بود ، اما بعداً لورنتز اظهار داشت که در این زمان هیچ آگاهی از کار خود ندارد. همچنین مشخص نیست که آیا وی با کارهای تامسون آشنا بوده است یا خیر. [13]

در سال 1895 [24] او بیشتر الکتروودینامیک لورنتس را بسیار منظم تر توسعه داد و یک مفهوم اساسی را برای مقادیر به "قضیه ایالات مربوطه" اضافه کرد.v \ نمایشگر v / c} $v / c$ بود. از این مسئله نتیجه می گیرد که یک ناظر در حال حرکت در اتر تقریباً همان مشاهدات را در زمینه "ساختگی" (الکترومغناطیسی) خود انجام می دهد زیرا یک ناظر استراحت در اتر تقریباً همان مشاهدات را در زمینه "واقعی" خود انجام می دهد. این بدان معناست که تا زمانی که سرعت نسبتاً کم نسبت به اتر باشد ، معادلات ماکسول برای همه ناظران شکل یکسانی دارند. برای الکترواستاتیک بدنهای متحرک او از دگرگونی ها استفاده کرد ، که ابعاد بدن را به شرح زیر تغییر می داد: [14]

$x ^ {{\ Prime}} = \ gamma x ^ {{*}}، \ quad y ^ {{\ Prime}} = y، \ quad z ^ {{\ Prime}} = z، \ quad t ^ { \ نخست}} = t$

به عنوان یک فرضیه های اضافی و مستقل، لورنتس (1892b، 1895) اظهار داشت (بدون اثبات به عنوان او اعتراف کرد) که بین مولکولی نیروهای و در نتیجه نیز اجسام مادی در یک روش مشابه تغییر شکل، و منجر به توضیح آزمایش مایکلسون-مورلی، انقباض طول آ. [A 25] همین فرضیه قبلاً در سال 1889 توسط جورج فیتز جرالد مطرح شده بود ، که ملاحظات آن بر اساس کار هاویسید بود. اما در حالی که برای لورنتس انقباض طول یک اثر فیزیکی واقعی بود ، برای او زمان محلی در ابتدا فقط به معنای توافق یا یک روش محاسبه مفید بود. برای نوری اجسام در حال حرکت ، او از دگرگونی ها استفاده می کند:

$x ^ {{\ Prime}} = x ^ {{*}} ، \ quad y ^ {{\ Prime}} = y، \ quad z ^ {{\ Prime}} = z، \ quad t ^ {{\ Prime}} = tx ^ {{*}} {\ frac {v} {c ^ {{2}}}}$

با کمک وقت محلی ، لورنتس قادر به توضیح میزان انحراف نور ، اثر داپلر و وابستگی سرعت نور در مایعات در حال حرکت اندازه گیری شده در آزمایش Fizeau بود . مهم این است که لورنتس و بعداً نیز لارور همواره تحولات را در دو مرحله انجام دادند. ابتدا تحول گالیله و سپس به طور جداگانه گسترش سیستم الکترونیکی "ساختگی" با کمک تحول لورنتس انجام می شود. معادلات فقط شکل متقارن خود را از طریق Poincaré بدست آوردند.

تاریخچه تحولات لورنتس

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:21

تبدیل لورنتس ، مانند گالیله تحول، لینک مختصات $x ، y ، z ، t$ وقایع در یک سیستم اینرسی خاص با مختصات' $x '، y'، z '، t'$ از یک رویداد مشابه در یک سیستم اینرسی دیگر ، که در جهت x مثبت با سرعت v نسبت به سیستم اول منتقل می شود. اما بر خلاف تحول گالیله ، علاوه بر اصل نسبیت ، ثبات سرعت نور را در کلیه سیستمهای اینرسی شامل می کند و بنابراین پایه تئوری ریاضی را برای نظریه خاص نسبیت تشکیل می دهد .

اولین فرمول های این تحول توسط ولدمار وایگت (1887) و هندریک لورنتز (1892 ، 1895) منتشر شد که به موجب آن این نویسندگان سیستم بدون رنگ را استراحت در اتر می دانستند و سیستم نقاشی "متحرک" با زمین مشخص می شد. این تحول توسط جوزف لارور (1897 ، 1900) و لورنتس (1899 ، 1904) به پایان رسید و توسط هنری پوانکاره (1905) که نام این تحول را ایجاد کرد شکل جدیدی از آن به وجود آورد. آلبرت انیشتین (1905) سرانجام توانست معادلات را از چند فرض اساسی استخراج كند و ارتباط بین تحول و تغییرات اساسی در مفاهیم فضا و زمان را نشان داد.

در این مقاله ، با استفاده از تحولات لورنتس ، اصطلاحات تاریخی جایگزین اصطلاحات مدرن شده است

$x ^ {{\ Prime}} = \ gamma (x-vt) ، \ quad y ^ {{\ Prime}} = y، \ quad z ^ {{\ Prime}} = z، \ quad t ^ {{\ نخست} = \ گاما \ سمت چپ (tx {\ frac {v} {c ^ {{2}}}} \ سمت راست)$ ،

و فاکتور لورنتز :

$\ gamma = {\ frac 1 {\ sqrt {1 - {\ frac {v ^ {2}} {c ^ {2}}}}}}}$ ،

V است که سرعت نسبی بین بدن و ج است سرعت نور .

فهرست

هندسه کروی در قرن نوزدهم [ ویرایش | ویرایش منبع ]

→ نوشتار اصلی : انتقال موج توپ

یكی از خصوصیات تعیین كننده تبدیل لورنتس ساختار گروهی آن است كه باعث می شود تغییر ناپذیر باشد $x ^ {{2}} + y ^ {{2}} + z ^ {{2}} - c ^ {{2}} t ^ {{2}}$ در تمام سیستمهای اینرسی برآورده می شود. به عنوان مثال ، به این معنی است که یک موج کروی در یک سیستم اینرسیال نیز یک موج کروی در سایر سیستمهای اینرسی است که معمولاً برای استخراج تحولات لورنتز نیز استفاده می شود. [1] با این حال ، مدتها قبل از آزمایش ها و تئوری های فیزیکی ضروری بود که تحولات لورنتز را تحول بخشید ، گروه های دگرگونی مانند تحول کنفورماسیونی از طریق شعاع های متقابل در هندسه Möbius یا تغییر مسیر از طریق جهت های متقابل در هندسه لاگور ، در ریاضیات خالص معرفی شدند. بحث شده است که حوزه ها به حوزه های دیگر تبدیل می شوند. [2]این موارد را می توان موارد خاص هندسه کروی دروغ دانست . [3] رابطه این تحولات با تحولات فیزیکی لورنتز تنها پس از سال 1905 کشف شد

چندین مطالعه 1847-1850 نشان داد که جوزف لیویل ، [1] شک $\ lambda \ left (\ delta x ^ {{2}} + \ delta y ^ {{2}} + \ delta z ^ {{2}} \ Right)$ ثابت از زیر گروه كنفورماسیونی یا تبدیل توسط شعاع متقابل است ، كه كره ها را به كره ها ترسیم می كند. این اثبات توسط سوفوس لی (1871) در زمینه هندسه کروی Lieschen به همه ابعاد گسترش یافت. $\ lambda \ سمت چپ (\ delta x _ {{1}} ^ {{2}} + \ نقطه + \ delta x _ {{n}} ^ {{2}} \ درست)$ . [2] هری Bateman و ابنزر کانینگهام نشان داد در سال 1909 است که نه تنها بالا رابطه درجه دوم، اما الکترودینامیک ماکسول است نیز تحت گروه conformal از هموردا تحولات موج کروی برای هر\ $\ لامبدا$ . [A 3] [A 4] با این حال ، این کواریانس فقط به زیر مناطق مانند الکترودینامیک محدود می شود ، در حالی که کلیت قوانین طبیعی در سیستم های اینرسی تنها تحت حمایت گروه Lorentz است . [A 5]

دگرگونی مرتبط توسط آلبرت ریباوچور (1870) [A 6] و به ویژه ادموند لاگور (1880-1880) [A 7] [A 8] - تحول از طریق جهت های متقابل (همچنین "وارونگی لاگور" یا "لاگوایر- دگرگونی ») ، كه كره ها را به كره ها و سیاره ها به هواپیما ترسیم می كند. لاگور فرمول های مربوطه را به صراحت در سال 1882 نوشت ، و گاستون داربوکس (1887) آنها را برای مختصات دوباره تنظیم کرد. $x ، y ، z ، R$ (با شعاع R ): [A 9]

${\ fill {تراز شده} x '& = x، \ quad & z' & = {\ frac {1 + k ^ {{2}}}-1-k ^ {{2}}}} z - {\ frac 2kR}-1-k ^ {{2}}} \، \\ y '& = y، & R' & = {\ frac {2kz} {1-k ^ {{2}}} {- {\ frac { 1 + k ^ {{2}}} {1-k ^ {{2}}}} R، \ end {تراز شده}}$

رابطه زیر را ایجاد می کند:

$x ^ {{\ Prime 2} + y ^ {{\ Prime 2}} + z ^ {{\ Prime 2}} - R ^ {{\ Prime 2} = x ^ {{2}} + y ^ {2}} + z ^ {{2}} - R ^ {{2}}$ .

برخی از نویسندگان اشاره کردند که قیاس گسترده با تحولات لورنتس (به وارونگی لاگور و تحول لورنتس مراجعه کنید ) [A 10] [A 11] - تنظیم شده است

$R = t$ $c = 1$ و $v = 2k / \ سمت چپ (1 + k ^ {{2}} \ سمت راست)$ به شرح زیر

${\ frac {1-k ^ {{2}}} {1 + k ^ {{2}}}} = {\ sqrt {1-v ^ {{2}}}} = {\ frac {1} { \ gamma}} ، \ quad {\ frac {2k}-1-k ^ {{2}}}} = v \ گاما ،$

که در تحول فوق با یک قیاس بسیار بزرگ با یک تحول لورنتس استفاده می شود $z$ به عنوان جهت حرکت ، به جز این که نشانه آن است ' $T '$ برگردانده شده از $t-vz$ به $vz-t$ :

$x '= x، \ quad y' = y، \ quad z '= \ گاما (z-vt)، \ quad t' = \ گاما (vz-t).$

در حقیقت ، ایزومورفیسم گروهی این دو گروه توسط الی کارتان ، هانری پوانکار (1912) و دیگران نشان داده شد (به گروه لگور به عنوان ایزومورفیک به گروه لورنتز مراجعه کنید ). [A 12] [4]

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Geschichte_der_Lorentz-Transformation

مدال لورنتس

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:18

(ارسال شده از مدال لورنتز )

پرش به ناوبری پرش به جستجو

لورنتس مدال یا لورنتس مدال جایزه اعطا شده توسط است سلطنتی هلند آکادمی علوم . این مدال در سال 1925 به مناسبت پنجاهمین سالگرد اعطای مدرک دکترا به هندریک آنتون لورنتز ایجاد شد . برنده اول ماکس پلانک آلمانی بود .

مدال لورنتس هر چهار سال به دلیل مشارکتهای مهم در فیزیک نظری اهدا می شود . تقریباً نیمی از (از بین 21 نفر) 10 نفر بعداً برنده یك جایزه نوبل فیزیك یا شیمی شدند. ماکس پلانك قبلاً جایزه نوبل فیزیك را در سال 1918 دریافت كرده بود .

برندگان جوایز [ ویرایش | ویرایش منبع ]

1927: ماکس پلانک (جایزه نوبل فیزیک 1918)
1931: ولفگانگ پائولی (جایزه نوبل فیزیک 1945)
1935: پیتر دبی ( جایزه نوبل شیمی 1936)
1939: آرنولد سامرفلد
1947: هندریک آنتونی کرامرز
1953: فریتز لندن
1958: لارس اونساگر (جایزه نوبل شیمی 1968)
1962: رودولف پیرلز
1966: فریمن دایسون
1970: جورج یوجین اولنبک
1974: جان اچ ون ولوک (جایزه نوبل فیزیک 1977)
1978: Nicolaas Bloembergen (1981 جایزه نوبل فیزیک)
1982: آناتول آبرگام
1986: Gerardus 't Hooft (جایزه نوبل فیزیک 1999)
1990: پیر ژیل دو ژنز (جایزه نوبل فیزیک 1991)
1994: الکساندر مارکوویچ پلیاکوو
1998: کارل E. ویمن و اریک A. کرنل (هر دو جایزه نوبل سال 2001 در فیزیک)
2002: فرانک ویلچه (جایزه نوبل فیزیک 2004)
2006: لئو کادانوف
2010: ادوارد ویتن
2014: مایکل بری
2018: خوان مارتین مالداچنا

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Lorentzmedaille

هندریک آنتون لورنتز

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 23:13

هندریک آنتون لورنتز ، توسط منسو کامرلینگ اونس نقاشی شده است

قبر هندریک آنتون لورنتس و همسرش آلتا در قبرستان کلورلاان در هارلم.

هندریک آنتون لورنتز (زاده 18 18 ژوئیه 1853 در آرنم ، 18 4 فوریه 1928 در هارلم ) یک فیزیکدان نظری هلندی بود . لورنتس با تحقیقات خود در مورد الکترودینامیک اجسام در حال حرکت ، مبانی و نظریه های پیشرو را که تئوری نسبیت ویژه آلبرت انیشتین بر اساس آن بنا شده است ، پایه گذاری کرد . اصطلاحاتی مانند نیروی لورنتز و تحول لورنتس به نام وی نامگذاری شده است.

با توجه به شباهت نام، که آن را به نامگذاری آن است که اغلب با فیزیکدان دانمارکی اشتباه می آید لودویگ لورنتس ، پس از آنها، به عنوان مثال، کالیبراسیون لورنز و تئوری لورنز-میه شد نام برد. جذابیت لرنز پس از هواشناس آمریکایی به نام ادوارد لورنز N. .

فهرست

زندگی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

هندریک آنتون لورنتز در 18 ژوئیه سال 1853 به عنوان فرزند گریت فردریک لورنتز و گرترویدا وان جینكل در آرنم متولد شد. پس از مرگ مادر ، پدرش در سال 1862 با لوبرا هوپس ازدواج کرد. هندریک آنتون لورنتس در سال 1870 به دانشگاه لایدن رفت ، تحصیلات خود را در سال 1871 در ریاضیات و فیزیک به اتمام رساند و به زادگاه خود بازگشت. در آنجا او در دبیرستانی که در آن شرکت کرده بود ، کلاسهای آموزش شغلی را پیدا کرد. در این مدت وی پایان نامه دکترا را در مورد پراش و انکسار نور انجام داد و دکترای خود را در سال 1875 در سن 22 سالگی دریافت کرد . وی سال 1878 را به عنوان استاد فیزیک نظری اشغال کردصندلی به خصوص برای او در دانشگاه لیدن راه اندازی شد ، که وی در طول زندگی وفادار ماند. در 1899/1900 او رئیس دانشگاه بود .

لورنتز و فیزیکدان گوتینگن امیل وایچرت سالها با هم دوست بودند. لورنتس در چندین نامه توسعه اصل نسبیت با وایچرت را توضیح داد و بنابراین سهم مهمی در تاریخ نظریه انیشتین داشت. مکاتبات بین لورنتز و وایچرت توسط ویلفرد شرودر در Arch. Hist. Ex. منتشر شد. علمی منتشر شده در سال 1984. [1]

لورنتس در سال 1881 با الته کاترینا کایزر ازدواج کرد که پدر او یوهان ویلهلم کایزر (1913-1918) استاد آکادمی هنرهای زیبا و مدیر Rijksmuseum در آمستردام بود . آنها دو دختر و یک پسر داشتند. دختر بزرگتر وی Geertruida Luberta Lorentz نیز در رشته فیزیک تحصیل کرد و با Wander Johannes de Haas ازدواج کرد .

خدمات [ ویرایش | ویرایش منبع ]

هندریک لورنتس ANTOON نظر گرفته شده است یکی از چهرههای پیشرو در فیزیک نظری از زمان خود، که نظریه الکترومغناطیسی نور و توسعه نظریه الکترون از ماده و همچنین فرموله سازگار تئوری از برق ، مغناطیس و نور .

او در ابتدای کار علمی خود به گسترش نظریه ماکسول در مورد انرژی و نور علاقه داشت. او قبلاً مفاهیم جدیدی را در رساله دکتری خود معرفی کرده و کارهای بعدی وی در این زمینه باعث تحول در درک ماهیت ماده شده است. در سال 1878 او یک مطالعه در مورد رابطه بین سرعت نور و چگالی و ترکیب رسانه ای که از آن عبور می کند منتشر کرد.

یکی از محورهای کار لورنتس حرکت ذرات با بار الکتریکی بود. وی مفهوم الکترون را به عنوان حامل بار الکتریکی فرض کرد و به این ترتیب توانست هنگام عبور از بدنهای شفاف ، رفتار نور را توضیح دهد.

برای توضیح اثر زیمان ، لورنتس و فیزیکدان هلندی پیتر زیمان به اشتراک گذاشته جایزه نوبل در فیزیک در سال 1902 در به رسمیت شناختن "شایستگی فوق العاده ای که آنها را از طریق مطالعات خود را از نفوذ مغناطیس در پدیده تابش به دست آورده" [2] و ایشان "کار پیشگامانه در مورد ارتباط پدیده های نوری و الکترومغناطیسی". [3] لورنتس در سخنرانی نوبل با روحیه عقاید اثیری خود استدلال کرد ، به همین دلیل در آغاز اظهار می دارد:

"من در مورد ماده قابل ملاحظه می گویم ، اما همه چیز بیشتر در مورد اتر و الکترون".

- ترجمه رایگان Engl. متن اصلی سخنرانی نوبل خود [4]

در سال 1903 لورنتس به عنوان یک عضو مربوطه از پذیرفته شد Académie علوم پردازنده در پاریس (از نوامبر 1910 associé étranger ) [5] و در سال 1905 در رویال آکادمی علوم پروس . در سال 1906 او عضو آکادمی علوم در گوتینگن و آکادمی ملی علوم شد . در سال 1908 او سخنرانی کامل در کنگره بین المللی ریاضیدانان در رم ( Le partage de l'énergie entre la matière pondérable et l'éther ). در سال 1910 وی به عنوان عضو مربوطه و در سال 1925 به افتخاری آكادمی علوم روسیه تبدیل شد . [6]وی در سال 1912 به آکادمی هنر و علوم آمریکا و در سال 1920 عضو افتخاری ( همکار افتخاری ) از انجمن سلطنتی ادینبورگ انتخاب شد [7] .

لورنتس در سال 1919 به عنوان رئیس کمیته که بخشی از برنامه ریزی منصوب شد سد دریابند خلیج زایدرزی به طور کلی باید محاسبه اثر آن بر جزر و مد در امتداد ساحل دریای شمال و آب در منطقه است. به طور خاص ، مشخص نیست که چه مقدار از رنگهای دودی در دریای واددن با تخمین هایی از 15 سانتی متر تا 4 متر افزایش یافته است. اقدامات لازم بود زیرا آخرین سیل فاجعه بار در سال 1916 اتفاق افتاد. لورنتس در ابتدای تحقیق خود قبلاً بازنشسته شده بود (فقط هفته ای یکبار در روزهای دوشنبه او را به لیدن سوار می کرد تا در مورد فیزیک نظری سخنرانی کند) و در ابتدا از کار پیچیده دور شد. با این وجود برخلاف انتظارات ، وی موفق شد مسئله را آنقدر ساده كند كه جو تیزسه(1893 - 1884) به عنوان یک کامپیوتر انسانی (رایانه ها هنوز در دسترس نبود) می توانست محاسبات را انجام دهد. لورنتس در ابتدا محاسبات عددی را امتحان كرده بود ، اما پس از چند اشتباه تسلیم شد و Thijsse را به انجام این كار واگذار كرد. برای همین هم ، محاسبه عددی در حد عملی بود که در آن زمان امکان پذیر بود. لورنتس زندگی نکرد تا شاهد اتمام حوضه نهایی (1933) باشد. یکی از موانع موجود در Zuiderzee نام او را تحمل می کند. [8] لورنتس از سال 1918 تا 1926 درگیر این پروژه شد و محاسبات نظری انجام شده توسط ده ها سال تمرین پس از ساخت دایک ها تأیید شد.

لورنتس در سال 1926 در كمیسیون بین المللی همکاری های فكری ، عضو اتحادیه ملل بود ، رئیس آن به عنوان جانشین هنری برگسون . [9]

یک دهانه ماه به نام هندریک آنتون لورنتس نامگذاری شده است .

تئوری نسبیت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

از لورنتز تا انیشتین [ ویرایش | ویرایش منبع ]

→ نوشتار اصلی : نظریه لورنتس اترها

به عنوان بخشی از نظریه الکترونیکی خود ، لورنتس مفهوم اتر کاملاً استراحت را توسعه داد که از ماده تحت تأثیر قرار نگرفت. در این مدل سرعت نور مستقل از سرعت منبع نور بود ، زیرا این تنها در رابطه با استر ثابت بود. دومی ، با این حال ، باید منجر به حرکت ماده نسبت به اتر شود که به سمت نور یا به دور از نور ("باد اتر") حرکت می کند. با این حال ، این اثر را نمی توان به صورت آزمایشی ثابت کرد (به عنوان مثال آزمایش میشلسون-مورلی ). بنابراین ، در سال 1892 لورنتس این فرض را مطرح كرد كه ماده متحرك در اتر كاهش می یابد (همان فرضیه ای كه توسط جورج فرانسیس فیتز جرالد در سال 1889 پیشنهاد شده است ). فرضیه انقباض FitzGerald-Lorentz (انقباض لورنتس)با این حال) به خودی خود برای توضیح همه آزمایشهای باد منفی دیگر کافی نبود ، بنابراین لورنتس در چندین اثر (1892 ، 1895 ، 1899 ، 1904) تحولات لورنتس را توسعه داد که به موجب آن نه تنها طول ، بلکه مختصات زمانی موقعیت حرکت ماده در اتر وابسته شد ("زمان محلی"). برای لورنتس این در ابتدا متغیر کمکی صرف و بدون محتوای بدنی بود ، اما در سال 1900 هنری پوانکار توانست نشان دهد که زمان محلی دقیقاً اتفاق می افتد وقتی ناظران در اتر حرکت می کنند و ساعتهای خود را با سیگنال های نور هماهنگ می کنند. همچنین Poincaré بود که ریاضیات تئوری لورنتس را در سال 1905 تکمیل کرد.

الکترودینامیک لورنتس در حال حاضر تا بر مبنای آن تشکیل آلبرت انیشتین قادر به ایجاد شد نظریه نسبیت خاص . انیشتین (که فقط کار لورنتس را تا سال 1895 می دانست) عدم تقارن اصلی را در نظریه لورنتس حذف کرد: از یک طرف ، یک سیستم مرجع "مطلق" یا ترجیح داده شده با استر در حالت استراحت وجود داشت ، از طرف دیگر ، تمام آزمایش ها برای صحت اصل نسبیت صحبت می کردند.که در نظریه اتر لورنتس فقط می تواند با فرضیه های کمکی جبران شود. انیشتین اکنون تشخیص داد که فقط باید دانش بنیادی لورنتس ، یعنی استقلال سرعت نور از منبع را با اصل نسبیت تلفیق کرد تا بتواند یک الکترودینامیک مداوم از اجسام در حال حرکت بسازد. انیشتین در سال 1912 نوشت: [10]

"به طور کلی شناخته شده است که یک تئوری قوانین تحول در فضا و زمان نمی تواند تنها بر اساس اصل نسبیت باشد. همانطور که مشهور است ، این مربوط به نسبیت اصطلاحات "همزمان" و "شکل اجسام در حال حرکت" است. به منظور پر کردن این شکاف ، من اصل ثبات سرعت نور را که از تئوری HA لورنتز در مورد اتر نور ساکن وام گرفته شده است ، معرفی کردم ، که مانند اصل نسبیت ، شامل یک فرض جسمی است که فقط با تجرب مربوطه توجیه می شود (آزمایش های Fizeau ، Rowland و غیره) ""

دیگر جایی برای "استراحت" اتر وجود نداشت. آنچه ضروری بود این بود که درک این که هیچ زمان "واقعی" بر خلاف "زمان محلی" وجود ندارد ، اما اینکه هر زمان در سیستمهای مختلف اینرسی می توان زمان مطلق تلقی کرد. یعنی اگرچه تئوری اتر لورنتزی و نظریه نسبیت خاص تحولات لورنتس را به صورت مشترک دارند و بنابراین نمی توان به صورت آزمایشی تفکیک کرد ، اما مفهوم روشن و شفاف نظریه انیشتین در سالهای اول پس از سال 1905 در مقایسه با نظریه ای که با فرضیه های کمکی در هم پاشیده شده بود ، بود. توسط لورنتز و پوینکار. صرف نظر از این ، دستاوردهای اساسی لورنتس برای تهیه تئوری نسبیت همچنان مورد قدردانی قرار خواهد گرفت ، که در

موقعیت در نظریه ویژه نسبیت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

پس از انیشتین و پوانکاره ، لورنتس در سال 1906 (منتشر شده در سال 1909) نظریه خود را به مرحله ای رساند که از نظر کلی از نظر تجربی با تئوری نسبیت معادل شد. لورنتز اعتراف کرد که اصل نسبیت انیشتین دستاورد بزرگی است که با استفاده از آن می توان بسیاری از نتایج این تئوری را به راحتی به دست آورد ، در حالی که لورنتس فقط از طریق کسرهای دست و پا گیر از نظریه الکترومغناطیسی می توانست همان نتایج را کسب کند. با این وجود ، لورنتس به ایده اتر مطلق و همزمانی مطلق پایبند بود و ادعا كرد كه فرض ثبات نور احتمالاً می تواند محدودیت بسیار بزرگی برای تحقیق باشد.[11] او در انتشارات خود با هر دو دیدگاه برابر رفتار کرد و درک عمیقی از سینماتیک نظریه نسبیت نشان داد. [12] او قوام تقارن اثرات نسبی گرایی را در سخنرانی ها بین سالهای 1910 و 1912 نشان داد (منتشر شده در سال 1929): [13]

"رفتار قوانین و ساعتها ، کوتاه شدن یا کند شدن آنها هنگام حرکت ترجمه باعث ایجاد پارادوکس عجیب در مشاهده سطحی می شود ، اما می توان در بررسی دقیق تر آن را رد کرد."

به عنوان مثال ، دو ناظر که نسبت به یکدیگر منتقل شده اند ، می توانند ادعا کنند که مقیاس دیگری کوتاهتر است. ارزیابی طول میله بر اساس این واقعیت است که انتهای میله ها به طور همزمان اندازه گیری می شوند. اگر در نظر گرفته شود که ارزیابی همزمانی در هر سیستم متفاوت است ، و اگر کسی دقیقاً به این نکته توجه کند که اندازه گیری نقاط انتهایی در سیستم مربوطه انجام می شود ، به گفته لورنتز ، این تناقض صدق نمی کند. همین مسئله در مورد اتساع زمان نیز صدق می کند : اگر همه ادعا کنند که ساعت دیگر کندتر می رود ، این ممکن است زیرا دو ساعت همگام و ثابت همیشه برای اندازه گیری رقت یک ساعت متحرک استفاده می شوندساعت مورد نیاز است با این حال ، به دلیل همبستگی همزمان ، ساعتها را نمی توان همزمان از نظر سیستم دیگر در نظر گرفت. بنابراین ، هر دو پارادوکس به راحتی و به تعبیر تئوری نسبیت حل می شوند و در سخنرانی های بعدی (که در سال 1913 منتشر شد ، در سال 1914) ، لورنتس نیز مانند پل لانژوین (1911) و ماکس فون لائو (1913) قبل از او ، توانستند به اصطلاح پارادوکس ساعت (پارادوکس دوقلو ) را حل کنند. . [11] او نشان داد كه ساعتی كه از محل مبدأ خود دور شود و سپس برگردد ، در مقایسه با ساعتی كه در آنجا مانده است كند می شود ، به این ترتیب نمای ساعت در حال حرکت نیز می تواند با كمك اثر داپلر نمایان شود.

موقعیت در نظریه عمومی نسبیت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

علاوه بر این ، لورنتس یکی از معدود افرادی بود که از انیشتین در کار خود در تدوین نظریه عمومی نسبیت حمایت کرد . در سال 1915 ، لورنتس اثری را منتشر کرد که در آن تلاش کرد "تئوری طراحی" انیشتین را با اصل همیلتون ترکیب کند. و پس از اینکه انیشتین سرانجام تئوری عمومی نسبیت را به اتمام رساند ، لورنتس به وی تبریک گفت و تعدادی از مقالات (1917-1916) را منتشر کرد ، که شامل سهم مهمی در توسعه بیشتر این نظریه است. لورنتز نخستین کسی بود که می خواست نظریه عمومی نسبیت را به روشی هندسی عاری از مختصات تدوین کند ، که وی نتوانست کاملاً موفق شود. [14] [15]

علی رغم همه چیز ، لورنتس به ایده خود در مورد اتر خفته ای پایبند بود و در نامه ای به انشتین گفت که چنین اتر کاملاً با تئوری عمومی نسبیت سازگار است. انیشتین در پاسخ خود توضیح داد که زمینه گرانشی نظریه عمومی نسبیت را می توان اتر نامید ، اما این یک اتر مادی از فیزیک کلاسیک نبود که دارای یک حالت حرکت باشد. انیشتین این کار را در برخی از مقالات نیمه مشهور ، مانند: ب) سخنرانی در سال 1920 به افتخار لورنتس در لیدن. از آنجا که انیشتین اصطلاح "اتر" را فقط به عنوان نام دیگری برای زمینه گرانشی نظریه عمومی نسبیت استفاده می کرد ، این اصطلاح نتوانست در فیزیک مدرن پذیرش کسب کند. [16]

لورنتز و انیشتین [ ویرایش | ویرایش منبع ]

لورنتس و انیشتین که توسط پل احرنفست مقابل خانه اش در لیدن عکس گرفته شده است

لورنتز و انیشتین از ابتدا به گرامی یکدیگر ، که نه تنها از اثر منتشر شده بلکه از مکاتبات فشرده آنها نیز دیده می شود. لورنتس به موفقیتهای بزرگ اینشتین ادای احترام کرد و در سال 1912 وی را به عنوان جانشین صندلی خود در دانشگاه لیدن پیشنهاد کرد . در مقابل ، انیشتین لورنتس را به عنوان چهره ای تقریباً پدرانه می دید. او درباره لورنتس نوشت:

" 1909 : من مثل هیچ کس این مرد را تحسین نمی کنم ، می خواهم بگویم که من او را دوست دارم. [17]
1928 : اهمیت عظیم کار او در این واقعیت نهفته است که اساس تئوری اتمها و نظریه ویژه و عمومی نسبیت را تشکیل می دهد. نظریه ویژه ، نمایش دقیق تری از ایده های یافت شده در تحقیقات 1895 لورنتس بود. [18]
1954 : اینكه او این قدم را به سمت نظریه ویژه نسبیت برنمى داشت ، صرفاً این بود كه از نظر روانى برای او غیرممكن بود كه از واقعیت اتر به عنوان یك چیز مادى (حامل میدان الکترومغناطیسی) چشم پوشی كند. هر کس که این بار شاهد بوده است ، آن را خواهد فهمید. [19] "

و لورنتس شكی نكرد كه انیشتین بنیانگذار تئوری نسبیت است:

" 1914 (نامه به انیشتین): من به یک نظریه عمومی تر احساس کردم که بعداً سعی کردم [1904] را توسعه دهم و شما (و به میزان کمتر پوینکار) فرموله کردید. [20]
1928 : من تحول زمان خود را فقط به عنوان یک فرضیه کار اکتشافی مشاهده کردم. بنابراین تئوری نسبیت تنها کار انیشتین است. و شکی نیست که او آن را پیدا می کرد ، حتی اگر کار همه پیشینیان وی در تئوری این حوزه اصلاً انجام نشده بود. به این معنا ، کار او مستقل از تئوری های قبلی است. [21] "

کار می کند [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ویکی‌نبشته: هندریک آنتون لورنتز - منابع و متون کامل

ویکی‌نبشته: هندریک لورنتز - منابع و متون کامل (انگلیسی)

بخش عمده ای از آثار لورنتس در مجموعه مقالات آکادمی هنر و علوم سلطنتی هلند ، آمستردام در دسترس است .

کتاب های لورنتز:

مجموعه مقالات ، 9 جلد. نیژوف ، لاهه 1934-1939
آثار منتخب ، Nieuwerkerk / Ijssel: انتشارات پالم ، چندین جلد (جلد 5 از 1987)
رساله هایی درباره فیزیک نظری ، جلد 1 ، لایپزیگ: Teubner ، 1907
آن جی کوکس (ویرایش): مکاتبات علمی HA Lorentz ، دوره 1. Springer Verlag، 2008
سخنرانی در زمینه فیزیک نظری در دانشگاه لیدن . انجمن نشر دانشگاهی ، لایپزیگ:
- دوره 1: نظریه تابش ، 1927 (ویراستار AD Fokker )
- دوره 2: مشکلات جنبشی ، 1928
- دوره 3: تئوری ها و مدل های اتر ، 1929
- دوره 4: تئوری نسبیت برای ترجمه های یکنواخت (1910-1910) ، 1929 (ویرایش شده توسط AD Fokker ، Hermann Stücklen)
- دوره 5: نظریه ماکسول (1900-1902) ، 1931 (ویراستار هندریک برمکامپ)
- نسخه انگلیسی: سخنرانی در مورد فیزیک نظری . Macmillan، دوره 1، 1927 (نظریه های اتر و مدل های اتر ، تئوری جنبشی) ، جلد 1 - بایگانی اینترنت
کتاب درسی فیزیک برای استفاده در سخنرانی های دانشگاهی ، دوره 1،2. بارت ، لایپزیگ 1906/07 (مترجم جورج سیبرت بعد از چاپ 4) ، دوره 1 - بایگانی اینترنت ، دوره 2 - بایگانی اینترنت
کتاب درسی حساب دیفرانسیل و انتگرال به همراه مقدمه ای برای سایر قسمت های ریاضیات ، با توجه ویژه به نیازهای دانشجویان علوم . Teubner ، لایپزیگ 1915 (بعداً توسط جورج جوز ، ویرایش تئودور کالوزا به عنوان ریاضیات بالاتر برای پزشک ویرایش شد . بارت ، لایپزیگ) ، archive.org
Over de نظریه terugkaatsing en Breking van het licht: Academisch proefschrift . آرنهایم 1875 (پایان نامه لورنتس در لیدن) ، archive.org
تلاش برای تئوری پدیده های الکتریکی و نوری در اجسام در حال حرکت . EJ برل ، لیدن 1895.، چاپ مجدد Teubner 1906 ،archive.org
حرکات قابل مشاهده و نامرئی: سخنرانی هایی که به دعوت هیئت مدیره لیدن بخش Maatschappij tot nut van't Algemeen در فوریه و مارس 1901 برگزار شد . Vieweg 1902
نتایج و مشکلات نظریه الکترونی: سخنرانی در 20 دسامبر 1904 در انجمن الکتروتکنیک در برلین . Springer Verlag، 1906
اصل نسبیت. سه سخنرانی در بنیاد تایلر در هارلم (1913) . BG Teubner ، لایپزیگ / برلین 1914.(ویراستارویلم هندریک کیسوم)
تئوری الکترون ها و کاربردهای آن در پدیده های گرمای سبک و تابشی . BG Teubner ، Leipzig & Berlin 1916.
اتو بلومنتال ، آرنولد سامرفلد (ویرایشگر): انیشتین ، مینکوفسکی ، لورنتس اصل نسبیت . Teubner ، چاپ 5 ، 1923 و نسخه های جدید ، Wissenschaftliche Buchgesellschaft ، Darmstadt ، چاپ نهم ، 1990 ، در آن توسط Lorentz:
- تلاش دخالت میکلسون . در: تلاش برای تئوری پدیده های الکتریکی و نوری در اجسام در حال حرکت . برل ، لیدن 1895 ، بندهای 89-92
- پدیده های الکترومغناطیسی در سیستمی که با هر سرعتی که توسط نور قابل دستیابی نباشد ، حرکت می کند . ترجمه آلمانی از: پدیده های الکترومغناطیسی در سیستمی که با هر سرعت کوچکتر از نور حرکت می کند . در: روند. آکاد علمی ، جلد 6 ، آمستردام 1904 ، صفحه 809
- اصل نسبیت و کاربرد آن در برخی پدیده های خاص جسمی . در: سؤالات قدیمی و جدید از فیزیک ، سخنرانی در گوتینگن 24. - 29. اکتبر 1910 (تهیه شده توسط مکس متولد ) ، Physikalische Zeitschrift ، جلد 11 ، 1910
مشکلات فیزیک مدرن؛ دوره ای از سخنرانی های ارائه شده در موسسه فناوری کالیفرنیا . جین و کمپانی ، بوستون 1927 (چاپ: هری باتمن )
نظریه نسبیت انیشتین . یک جمله مختصر . برنتانو ، نیویورک 1920 ، archive.org
کارل پرزیبام (ویرایش): شرودینگر ، پلانک ، انیشتین ، لورنتس: Briefe zur Wellenmechanik . اسپرینگر ، وین 1963

برخی مقاله ها و کتابها:

La Théorie electromagnétique de Maxwell و برنامه پسر از aux corps corps استفاده می کنند . در: Archives néerlandaises des علوم دقیق و طبیعت . 25 ، 1892 ، صص 363-552.
نظریه ساده شده پدیده های برقی و نوری در سیستم های متحرک ، مجموعه مقالات آکادمی علوم و علوم سلطنتی هلند ، 1899؛ 1: صص 427-442
ملاحظات مربوط به گرانش ، مجموعه مقالات آکادمی هنرها و علوم سلطنتی هلند ، 25 آوریل 1900؛ 2: 559-574
پدیده های الکترومغناطیسی در سیستمی که با هر سرعت کوچکتر از نور حرکت می کند ، مجموعه مقالات آکادمی علوم و علوم سلطنتی هلند ، 1904؛ 6: 809-831
حرکت نسبی زمین و استر . در: رساله هایی درباره فیزیک نظری . BG Teubner ، لایپزیگ 1892/1907 ، صفحه 443-447.
درباره توده ظاهری یونها . در: Physikalische Zeitschrift . 2 ، شماره 5 ، 1900 ، صص 78-80.
توسعه بیشتر نظریه ماکسول. نظریه الکترون . در: دائرyclالمعارف علوم ریاضی . 5 ، شماره 2 ، 1904 ، صص 145-288.
Deux Moioires de Henri Poincaré sur la Physique Mathematique . در: Acta Mathematica . 38 ، صص 293-308. doi : 10.1007 / BF02392073 .
- چاپ شده در Poincaré ، Oeuvres tome XI ، صفحات 247-261.
کنفرانس آزمایش میشلسون-مورلی . در: مجله اخترفیزیکی . 68 ، 1928 ، صص 345-351.

در سال 1907 لورنتس مقالات کریستین داپلر را برای کلاسیک اوستوالد در لایپزیگ منتشر کرد.

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Hendrik_Antoon_Lorentz

فضای مینکوفسکی

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 20:46

فضای مینکوفسکی ، به نام بعد از هرمان مینکوفسکی ، یک فضای چهار بعدی است که در آن است نظریه نسبیت می تواند به زیبایی فرموله شده است. در حدود سال 1907 ، مینکوفسکی تشخیص داد که کار هندورک آنتون لورنتز (1904) و آلبرت انیشتین (1905) در نظریه نسبیت را می توان در یک فضای غیر اقلیدسی درک کرد . وی فرض کرد که فضا و زمان در یک زنجیره چهار بعدی فضا-زمان به یکدیگر متصل هستند. این همچنین به عنوان دنیای مینکوفسکی شناخته می شود .

سه مختصات آن عبارتند از فضای اقلیدسی . همچنین مختصات چهارم برای زمان وجود دارد. بنابراین فضای مینکوفسکی دارای چهار بعد است. با این وجود ، فضای مینکوفسکی به دلیل ساختار متفاوت مختصات فضا و زمان تفاوت زیادی با فضای اقلیدسی دارد.

در ریاضیات نیز فضاهای مینکوفسکی از هر بعد در نظر گرفته می شود .

فهرست

تعریف واقعی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

فضای مینکوفسکی یک فضای بردار واقعی چهار بعدی است که بر اساس آن محصول معمولی با بیان معمول ارائه نمی شود بلکه توسط یک فرم دوتایی غیر انحطاطی با شاخص 1 ارائه می شود. بنابراین این قطعی مثبت نیست . چهار بردار Minkowski (به اصطلاح "حوادث") به عناصر چهار جزء اختصاص داده می شود $\ mathbf x$ یا. $\ mathbf y$ بیش از حد و معمولاً ادامه دارد

$\ mathbf {x \ cdot y}: = - x_0 y_0 + x_1 y_1 + x_2 y_2 + x_3 y_3،$

مختصات کجاست $x_0 = ct$ همچنین تعریف شده واقعی است: به کمک سرعت نور می رود $ج$ از زمان هماهنگ $تی$ ظهور.

به جای امضای انتخاب شده در اینجا ${(- ، + ، + ، +)} ،$ که امروزه بیشتر در نسبیت عام مورد استفاده قرار می گیرد (این کنوانسیون در کتاب تأثیرگذار 1973 توسط چارلز میسنر ، کیپ تورن و جان آریشیبالد ویلر است ) ، اغلب به امضای معکوس بدنی معادل جسمی تبدیل می شود ، به خصوص در ادبیات جدید. $(+ ، - ، - ، -)}$ انتخاب شد دومی نیز در فیزیک ذرات مورد استفاده قرار می گیرد [1] و به عنوان مثال در مجموعه معروف کتابهای درسی توسط لانداو و لیفشیتز مورد استفاده قرار می گیرد . $(+ ، - ، - ، -)}$ از این رو به زبان انگلیسی به عنوان کنوانسیون فیزیک ذرات نیز خوانده می شود (که به آن کنوانسیون ساحل غربی نیز معروف است) ، و ${(- ، + ، + ، +)} ،$ کنوانسیون نظریه نسبیت [2] (همچنین کنوانسیون سواحل شرقی). گاهی اوقات به جای یک مختصات صفر به عنوان یک چهارم ثبت می شود.

روش دیگر، محصول داخلی از دو عنصر از فضای مینکوفسکی می تواند به عنوان استفاده می شود عمل تانسور متریک $\ eta _ {\ mu \ nu$ فهمیدن:

${\ mathbf {x \ cdot y}}: = \ eta _ {{\ mu \ nu}} x ^ {\ mu} y ^ {\ nu} \ ،،$

با تمایز مؤلفه های بردار ضد برابری و کوواریانت (شاخص های بالا و پایین ، به عنوان مثال $x ^ {0} = + ct \ ،$ ولی، $x_ {0} = \ eta _ {{0 \ nu}} \، x ^ {\ nu} = - ct \،$ $\ eta _ {{\ mu \ nu}} = {{\ rm {diag}}} (- 1 ، + 1، + 1، + 1) \،$ )

تعریف با زمان خیالی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

در برخی از کتابهای درسی قدیمی [3] از نماد معادل استفاده شده است که با استفاده از یک محور زمانی تخیلی ، از امضای مخلوط محصول داخلی جلوگیری می شود. با تنظیم $\ displaystyle x_ {0} = \ mathrm {i} ct، x_ {1} = x، x_ {2} = y، x_ {3} = z$ آیا می توانند $x_ {من$ می توان با معیارهای مثبت و اقلیدسی مثبت استفاده کرد و هنوز امضای صحیح مینکوفسکی را دریافت می کنید

$\ displaystyle x_ {0} ^ {2} + x_ {1} ^ {2} + x_ {2} ^ {2} + x_ {3} ^ {2} = - c ^ {2} t ^ {2} + x ^ {2} + y ^ {2} + z ^ {2} \.}$

مشخصه این کنوانسیون این است که هیچ تفاوتی بین اجزای تقارن و کواریانیت قائل نمی شود. تغییر از امضای مینکوفسکی به امضای اقلیدسی متریک ، چرخش Wick گفته می شود . این کنوانسیون در کتابهای درسی مدرن مورد استفاده قرار نمی گیرد و استفاده از آن دلسرد می شود. [4]

تحولات لورنتس [ ویرایش | ویرایش منبع ]

→ نوشتار اصلی : تبدیل لورنتس

تبدیلات لورنتس بازی مشابه نقش به چرخش در اطراف مبدا مختصات در فضای اقلیدسی: این کسانی که homogeneous- است خطی تحولات که جسم $\ eta _ {\ mu \ nu$ و بنابراین محصول درونی فضایی مینکوفسکی را بدون تغییر ، که اهمیت فضای مینکوفسکی را در نظریه ویژه نسبیت توجیه می کند ، کنار بگذارید . این فرمالیسم همچنین برای کلی سازی در نظریه عمومی نسبیت مناسب است . برخلاف گروه های دوار ، تحولات لورنتس نیز ساختار علی و عاملی سیستم ها را در نتیجه دارند.

ساختار علت (بردارهای شبیه به فضا ، زمان مانند و سبک) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

عناصر از فضای مینکوفسکی می توان با توجه به نشانه از $y ^ {2$ را می توان به سه کلاس تقسیم کرد:

بردارهای مینکوفسکی مانند زمان (این مربوط به " جفت حوادث" است که می تواند علی الخصوص تحت تأثیر " اجسام عظیم " باشد [5] ) ،
فضا مانند بردار مینکوفسکی (علی غیر جفت رویداد influenceable)
- به عنوان یک مورد مرزی - بردارهای مینکوفسکی مانند سبک (علی رغم اینکه فقط جفت رویدادهایی هستند که می توانند تحت تأثیر سیگنالهای نوری قرار گیرند).

ثابت بودن این تقسیم در تمام تحولات لورنتس از تغییر ناحیه مخروط نوری ناشی می شود . فضای داخلی شبیه زمان مخروط نور ساختار علی را توصیف می کند : علل احتمالی یک رویداد در "گذشته" (ناحیه عقب مخروط نوری در داخل) قرار دارد ، تأثیرات احتمالی در "آینده" (ناحیه رو به جلو مخروط نوری در داخل). همچنین فضای بیرونی مخروط نوری مانند فضا وجود دارد ، که به علت مشاهده شده در مرکز "وابسته" نیست ، زیرا این امر نیاز به انتقال اطلاعات با سرعت بیشتری نسبت به سرعت نور دارد .

فضاهای مینکوفسکی در ریاضیات [ ویرایش | ویرایش منبع ]

در ریاضیات ، به ویژه در هندسه دیفرانسیل ، فضاهای مینکوفسکی را نیز در نظر می گیریم $\ mathbb {R} ^ {{1 ، n}$ از هر بعد اینها هستند $(n + 1)$ فضاهای برداری باریک با شکل دوقطبی متقارن $ب$ امضا $(1 ، ن)$ . در یک پایه مناسب $ب$ مانند

$b (x، y) = - x_ {0} y_ {0} + x_ {1} y_ {1} + \ ldots + x_ {n} y_ {n}$ ،

نشان می دهد ، این فرم به شکل Lorentz گفته می شود .

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Minkowski-Raum

ادامه نمودار مینکوفسکی

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 20:39

انقباض طول [ ویرایش | ویرایش منبع ]

طول انقباض: هر دو ناظر استانداردهای دیگران را در کوتاه شدن اندازه می گیرند.

→ نوشتار اصلی : انقباض لورنتس

به اصطلاح انقباض طول به این معنی است که یک مقیاس طول از طول استراحت معین ، که نسبت به یک مشاهده گر حرکت می کند ، با مقیاس وی کوتاه می شود ، اندازه گیری می شود و به این ترتیب همچنین فضای موجود در این سیستم در خود مشاهده گر مشاهده می شود دوباره بر روی ct -axis حرکت می کند . خطوط جهانی دو نقطه پایانی مقیاس نسبت به آن حرکت می کند در امتداد محور ct and و به موازات آن از طریق A و B. برای مشاهده گر ، مقیاس در زمان t = 0 فقط از O به A. امتداد می یابد برای یکی در امتداد ct -اکسایس با ناظر دوم ، که مقیاس در حالت استراحت است ، وی در حال حاضر داردt ′ = 0 طول استراحت OB. بنابراین به نظر می رسد که ناظر اول کوتاه شود زیرا OA < OB .

ناظر در حال حرکت به این موضوع اعتراض می کند که مشاهده گر اول نقاط شروع و پایان را در O و A ثبت می کند و بنابراین به طور هم زمان نیست ، به طوری که به دلیل حرکت موقت خود یک طول اشتباه را تعیین کرد. با استفاده از همان استدلال ، ناظر دوم یک انقباض طول از OD تا OC را برای طول خط کش تعیین می کند که نقاط انتهایی آن در امتداد محور ct و به موازات آن از طریق C و D حرکت می کند. وضعیت ظاهراً پارادوکسیک که معیارهای یکدیگر به طور خلاصه اندازه گیری می شود ، به نوبه خود بر اساس نسبیت همزمان بودن است ، همانطور که نمودار مینکوفسکی نشان می دهد.

در همه این ملاحظات فرض بر این بود که ناظران سرعت شناخته شده انتشار نور را هنگام بیان اظهارات خود در نظر می گیرند . این بدان معناست که آنها آنچه را که مستقیماً می بینند بیان نمی کنند ، بلکه آنچه بر اساس زمان انتشار سیگنال و فاصله مکانی که آنها با وقایع دیده شده واقعی می دانند واقعی هستند.

اصل ثبات سرعت نور [ ویرایش | ویرایش منبع ]

سرعت ذره نوری که از A عبور می کند ، توسط هر دو مشاهده کننده یکسان است.

مهمتر از دو فرضیه تئوری ویژه نسبیت ، اصل ثبات سرعت نور است . می گوید سرعت نور در خلاء بدون در نظر گرفتن سرعت گیرنده نور یا گیرنده نور مقدار c را در هر سیستم بی حرکت دارد . همه ناظران که سرعت نور را اندازه گیری می کنند ، صرف نظر از وضعیت حرکت خود ، به همان نتیجه می رسند. این گفته در ابتدا متناقض به نظر می رسد ، اما از لحاظ گرافیکی مستقیماً از نمودار مینکوفسکی گرفته شده است. همچنین نتیجه آزمایش میشلسون - مورلی ، که باعث حیرت قبل از کشف نظریه نسبیت شد ، توضیح می دهد .

برای خطوط جهان از دو ذره نوری که مبدا را در جهات مختلف عبور می دهند ، x = ct و x = - ct ، یعنی هر نقطه در مسیر مطابق با بخش هایی با همان مقدار در محور x و ct است. از قاعده خواندن مختصات در یک سیستم مختصات مورب ، نتیجه می گیرد که این خطوط جهان دو قطعه کننده محورهای x و ct هستند . از نمودار مینکوفسکی می توان دریافت که آنها همچنین همانند کننده های x ′ - و ct هستند-Axis هستند. این بدان معناست که هر دو مشاهده کننده مقدار C یکسان برای مقدار مطلق سرعت این دو ذره نور تعیین می کنند .

نمودار مینکوفسکی برای سه سیستم مختصات. ما نسبت به سیستم غیرمجاز v = = 0.4 c و v ′ ′ = 0.8 c داریم .

در اصل ، سیستم های مختصات اضافی می توانند به هر سرعت به این نمودار مینکوفسکی اضافه شوند. در تمام این سیستم های مختصات ، خطوط جهانی ذرات نور ، جدا کننده های محورهای مختصات را تشکیل می دهند. هرچه سرعت نسبی به سرعت نور نزدیک شود ، محورهای مختصات حداقل یکی از سیستمهای درگیر چسبیده به بیس نیز بیشتر می شود. محورهای مسیری همیشه مسطح تر از این جدا کننده ها هستند و محورهای زمان همیشه شیب دار تر هستند. مقیاس های موجود در مسیر و محورهای مربوطه همیشه یکسان است ، اما به طور کلی با سایر سیستم های مختصات متفاوت است.

سرعت نور و علیت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

گذشته و آینده در رابطه با منشا مختصات. طبقه بندی دقیق مربوط به وقایع در منطقه خاکستری امکان پذیر نیست.

تمام خطوط مستقیم از سرچشمه تندتر از دو خط جهان ذرات نور مطابق با اشیاء هستند که کندتر از سرعت نور حرکت می کنند . از آنجا که خطوط جهانی ذرات نور برای همه ناظران یکسان است ، این بیانیه صرف نظر از ناظر اعمال می شود. از مبدأ ، هر نقطه فوق و بین خطوط جهانی دو ذره نوری با کمتر از سرعت نور قابل دستیابی است ، به طوری که هر رویداد مربوطه می تواند یک رابطه علت و معلولی با مبدا داشته باشد. این منطقه آینده مطلق نامیده می شود زیرا هر رویدادی بدون در نظر گرفتن ناظر ، دیرتر از واقعه ای که منشأ آن را مشخص می کند ، اتفاق می افتد ، که می توان به راحتی گرافیکی خود را متقاعد کرد.

به طور مشابه ، ناحیه زیر مبدا و بین خطوط جهانی دو ذره نور گذشته مطلق با توجه به منشاء است. هر رویدادی در آنجا می تواند علت تأثیر باشد و به وضوح در گذشته باشد.

رابطه بین دو نقطه رویداد ، که از این طریق می تواند رابطه علت و معلولی داشته باشد ، مانند زمان نیز نامیده می شود ، زیرا آنها برای همه ناظران فاصله زمانی محدود دارند. در مقابل ، مسیر اتصال همیشه محور زمانی یک سیستم مختصات ممکن را نشان می دهد ، که ناظران آن دو رویداد در یک مکان برگزار می شوند. اگر دو سرعت با سرعت نور به هم متصل شوند ، به آنها شباهت با نور گفته می شود .

دو نقطه رویداد ، که به هیچ وجه نمی توانند رابطه علت و معلولی داشته باشند ، زیرا آنها فقط می توانند با سرعت بیشتری نسبت به سرعت نور به یکدیگر متصل شوند ، هیچ رابطه زمانی کلی تعریف شده ای با یکدیگر ندارند ، بلکه یکی یا دیگری زودتر یا هر دو با توجه به مشاهده گر یکسان هستند. از طرف دیگر ، آنها نمی توانند برای هر ناظر (کاملاً در جای دیگر) در یک مکان (در زمان های مختلف) برگزار شوند ، بنابراین آنها یک رابطه مکانی با یکدیگر دارند.

در اصل ، یک بعد مکانی اضافی می تواند به نمودار مینکوفسکی اضافه شود ، به طوری که یک نمایندگی سه بعدی ایجاد می شود. در این حالت مناطقی از گذشته و آینده به مخروط تبدیل می شوند که نکات مربوط به مبدا را لمس می کند. آنها به عنوان مخروط نور شناخته می شوند .

سرعت نور به عنوان مرز [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ارسال پیام با سرعتی بیشتر از سرعت نور از O از A به B به گذشته شخص خود. هر دو مشاهده کننده ترتیب زمانی از جفت های رویداد O و A و همچنین A و B را متفاوت ارزیابی می کنند.

به طور مشابه ، تمام خطوط مستقیم از طریق مبدأ مسطح تر از دو خط جهان ذرات نور با اشیاء یا سیگنال هایی که سریعتر از نور حرکت می کنند مطابقت دارند و با استدلال فوق دوباره از ناظر مستقل می شوند. این بدان معناست که هیچ ارتباطی بین تمام حوادث خارج از مخروط نوری و آن که در سرچشمه با سرعت نور است ، نمی توان برقرار کرد. رابطه بین دو نقطه از این رویداد نیز مانند فضای نامیده می شودزیرا آنها برای همه ناظران فاصله محدود دارند. در مقابل ، مسیر اتصال همیشه محور مسیر یک سیستم مختصات ممکن را نشان می دهد ، که ناظر آن دو رویداد به طور همزمان انجام می شود. با کمی تغییر سرعت این سیستم مختصات در هر دو جهت ، بنابراین می توان همیشه دو سیستم مختصات یافت ، ناظران از آنها ترتیب زمانی این دو رویداد را متفاوت ارزیابی می کنند.

براساس فرضیه سرعت ثابت نور ، سرعت فوق العاده فوق العاده بدین معنی است که برای هر ناظر که چنین جسمی از X به Y منتقل می شود ، می توان دیگری را پیدا کرد که بتواند از Y به X منتقل شود ، دوباره بدون سؤال کنید که چه کسی اوضاع را به درستی توصیف می کند ، منطقی است. این امر باعث نقض اصل علیت می شود .

علاوه بر این ، از نظریه نسبیت بدست می آید که سیگنال هایی که سریعتر از نور هستند می توانند برای ارسال اطلاعات به گذشته شخصی خود استفاده شوند. در نمودار مقابل ، ناظر سیستم x - ct با سرعت بیشتری از سرعت نور از O به A ارسال می کند.در نقطه A توسط یک ناظر در سیستم x ' - ct' دریافت می شود که به نوبه خود سیگنال پاسخ را با سرعت بیشتری از سرعت نور ارسال می کند ، به طوری که در B و بنابراین در گذشته Oمی رسد پوچی روند با این واقعیت روشن می شود که هر دو ناظر مجبور می شوند ادعا کنند که پاسخ پیام خود را قبل از ارسال دریافت کرده اند.

ناسازگاری تئوری نسبیت و احتمال تسریع یک ناظر با سرعت نور یا حتی فراتر از آن نیز در این واقعیت بیان شده است که با سرعت نور محور زمان و مسیر آن با بیسکتور همزمان می شود ، به گونه ای که سیستم مختصات به این ترتیب از بین می رود.

این ملاحظات با استفاده از نمودار مینکوفسکی به صورت گرافیکی نشان می دهد که شکست ناپذیری سرعت نور نتیجه ساختار نسبی گرایی فضا و زمان است و خاصیت چیزهایی مانند سفینه فضایی ناقص نیست.

رابطه فضا و زمان [ ویرایش | ویرایش منبع ]

چرخش یک سیستم مختصات با زاویه راست در فضا. این ارتباط به طور رسمی با برش فضا و مختصات زمان در نظریه نسبیت مرتبط است.

در معادلات اساسی نظریه نسبیت ، فضا و زمان به طور رسمی معادل ظاهر می شوند و بنابراین می توانند برای تشکیل یک فضای چهار بعدی - زمان ترکیب شوند . این رابطه نزدیک فضا و زمان در نمودار مینکوفسکی نیز نشان داده شده است.

معادل شناخته شده سه بعد فضا به ویژه در توانایی چرخش در فضا بیان شده است. بنابراین سه بعد ثابت نیستند ، اما با تعیین یک سیستم مختصات می توان آزادانه انتخاب کرد. در مقابل ، فضا و زمان در فیزیک نیوتنی کاملاً مجزا به نظر می رسند. اما در نظریه ویژه نسبیت ، حرکات نسبی ثابت می شود که با چرخش سیستم های مختصات با محورهای فضا و زمان در فضا-زمان ارتباط نزدیکی دارند : از آنجا که زاویه بین دو فضا و دو محور زمان در نمایش متقارن یکسان است ، محور x عمود است. CT، محور و همچنین X ' محور بر روی سی تی-محور. ترتیب چهار محور به همین ترتیب با دو سیستم مختصات زاویه دار راست که معمولاً با زاویه φ نسبت به یکدیگر و با تعویض بعدی دو محور زمان چرخانده می شوند ، یکسان است . این منجر به برش محورها به جای چرخش می شود. این واژگونی دو محور و تمام تفاوت های بین فضا و زمان در نهایت می تواند باشد بازمیگردد به یک نشانه در معادله که فضای لینک ها و زمان با تعریف متریک فضا-زمان است.

به همین دلیل ، اهمیت سرعت نور به عنوان یک ثابت طبیعی طبیعی در فیزیک در درجه اول ایجاد این ارتباط بین فضا و زمان است. واقعیت این است که فوتون ها با این سرعت حرکت می کنند ، بیشتر به عنوان نتیجه این رابطه نزدیک دیده می شود. در تئوری نسبیت نیز معمولاً محاسبه با x 1 تا x 4 به جای مختصات x ، y ، z و t ، جایی که x 4 = ct است.این باعث می شود همه فرمول ها بطور چشمگیری ساده شود و یک عدد بدون بعد c = 1 سرعت نور در این واحدها را نتیجه می دهد .

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Minkowski-Diagramm

ادامه نمودار مینکوفسکی

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 20:29

نمودار مینکوفسکی در نسبیت خاص [ ویرایش | ویرایش منبع ]

در تئوری نسبیت ، رویداد در زمانهای مختلف A به ct A > ct ' A اختصاص داده می شود .

مقیاس گذاری متفاوت محورها.

آلبرت انیشتین (1905) کشف کرد که توضیحات نیوتنی با واقعیت مطابقت ندارد. [1] هرچه سرعت مشاهده شده بیشتر باشد ، انحراف ها بیشتر می شود. فضا و زمان به گونه ای است که قوانین مختلفی در مورد ترجمه مختصات بین ناظران متحرک اعمال می شود. به طور خاص ، رویدادهایی که یک ناظر به عنوان همزمان ارزیابی می کند در سایر زمان ها برای ناظر دیگری که نسبت به او حرکت می کند اتفاق می افتد. این نسبیت همزمانی با ظرافت توسط هرمان مینکوفسکی نشان داده شد . [2]

در نمودار مینکوفسکی ، نسبیت به همزمانی بودن وجود محورهای مختلف مسیر برای دو ناظر مطابقت دارد. مطابق قانون فوق ، هر ناظر تمام وقایع را در یک خط مستقیم به موازات محور مسیر خود به صورت همزمان تفسیر می کند. توالی حوادث از دید یک مشاهده گر خاص می تواند با تغییر موازی چنین خط مستقیم از پایین به بالا به صورت گرافیکی ردیابی شود.

وقتی ct به جای t بر روی محور زمان ترسیم می شود ، زاویه α بین دو محور مسیر به همان اندازه بین دو محور زمان یکسان می شود. اصل ثبات سرعت نور را می توان دلیل این جهت یابی محورهای مسیر تفسیر کرد (به تصویر زیر مراجعه کنید). زاویه α از سرعت نسبی v zu حاصل می شود

$\ displaystyle \ برنز \ alpha = {\ frac {v} {c}} = \ beta$ .

ترجمه مرتبط مختصات x و t به x ' و t' یا بالعکس از طریق ریاضی با استفاده از تحول لورنتس انجام می شود . محورها به شرح زیر می باشند: اگر U طول گرافیکی انتخاب شده از واحد طول استفاده شده (مثلاً 1 Ls = 1 نور دوم ) در محورهای ct و x باشد ، این دو محور را طبق معمول در فاصله گرافیکی U از علامت گذاری می کنیم. مبدأ با عدد 1 (در گرافیک مجاور U ). فاصله گرافیکی U ′ از مبداء که در آن اولین علامت در ct′-و x'- محور نتایج در: [3]

$U '= U \ cdot {\ sqrt {{\ frac {1+ \ beta ^ {{2}}} {1- \ beta ^ {{{2}}}}}}$ .

توضیح: اگر محور ct خط جهانی یک ساعت در حالت استراحت در S را نشان می دهد ، U با مدت زمان ضرب شده توسط c بین دو واقعه رخ داده در این خط جهان مطابقت دارد ، که به آن زمان مناسب ساعت گفته می شود. طول U در محور x با طول استراحت یا طول مناسب مقیاس در حالت استراحت در S مطابقت دارد . همان روابط در مورد مسافتهای U ′ در محورهای ct ′ و x apply اعمال می شود . اولین علامت گذاری در محور ct ′ در سیستم Sمختصات ریاضی ( x ′ ، ct ′ ) = (0،1) و اولین علامت گذاری در محور x has مختصات ریاضی ( x ′ ، ct ′ ) = (1،0) را دارد. در سیستم مختصات unprimed S ، تحول لورنتس در اولین نشانگر در محور ct having دارای مختصات ریاضی ( x ، ct ) = ( γ v / c ، γ ) است. از آنجایی که سیستم مختصات unprimed از لحاظ گرافیکی یک سیستم مختصات دکارتی است ، فاصله گرافیکی نشانگر نتیجه از قضیه فیثاغورس و ساده سازی فرمول ذکر شده در بالا:

$\ displaystyle U '= U \ cdot {\ sqrt {{\ frac {\ beta ^ {2}} {1- \ beta ^ {2}}} + {\ frac {1} {1- \ beta ^ {2 }}}} = U \ cdot {\ sqrt {\ frac {1+ \ beta ^ {2}} {1- \ beta ^ 2}}}}}$

همان نتیجه با نگاه کردن به محور x 'به دست می آید.

نمودار متقارن مینکوفسکی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

تصویر 1: نمای در سیستم مرکزی

شکل 2: نمودار متقارن مینکوفسکی

شکل 3: نمودار مینکوفسکی متقارن مطابق با گروونر و ساوتر: اجزای کوواریانت و تضاد

اگر فقط دو سیستم اینرسی در نظر گرفته شود ، از مقیاس بندی متفاوت در محورها می توان جلوگیری کرد و بازنمایی متقارن حاصل می شود. از آنجا که بین دو سیستم بی حرکت نسبتاً متحرک همیشه یک سوم وجود دارد که دو حالت دیگر در جهتهای مخالف با همان سرعت حرکت می کنند ("سیستم میانی"). اگر $\ beta = v / c$ و $\ displaystyle \ textstyle \ gamma = 1 / {\ sqrt {1- \ beta ^ {2}}}}$ بین دو سیستم اینرسی $س$ و ' $S '$ داده می شود ، سپس آنها با مقادیر مربوطه در سیستم میانگین به شرح زیر می باشند $S_0$ متصل: [4] [5]

${\ displaystyle {\ شروع {تراز شده} (1) && \ beta & = {\ frac {2 \ beta _ {0}} + 1+ \ beta _ {0} ^ {2}} \ \\ (2) && \ beta _ {0} & = {\ frac {\ gamma -1} {\ beta \ gamma}} \ end {تراز وسط}$

به عنوان مثال ، اگر $\ displaystyle \ beta = 0 {، 5}$ بین S و S داده شده است ، سپس آنها طبق سیستم (2) در سیستم میانگین خود حرکت می کنند $S_0$ با حدود ± 0.268 ج در هر جهت مخالف است. یا چه موقع $\ displaystyle \ beta _ {0} = 0 {، 5}$ که در $S_0$ داده می شود ، سپس مطابق با (1) سرعت نسبی بین S و S ′ در سیستم های استراحت خود 0.8 c داده می شود. سپس ساخت محورهای مخالف جهت کارایی S و S then با استفاده از روش معمول انجام می شود $\ برنز \ alpha = \ بتا _ {0$ در رابطه با محورهای متعامد سیستم مرکزی (شکل 1 را ببینید).

با این وجود معلوم می شود که ساخت این نمودارهای متقارن مینکوفسکی با استفاده از سیستم متوسط نمی تواند به طور قابل توجهی ساده شود. $S_0$ هنوز $\ بتا _ {0$ باید لیست شود ، اما فقط $\ بتا$ S و S ′ : [6] اگر $\ واریفی$ زاویه بین محورهای ct ′ و ct (و بین محور x و x ′ ) ، و $\ تتا$ بین محورهای x ′ و ct ، ، می گیریم: [7] [8]

${\ شروع {تراز شده} \ sin \ varphi = \ cos \tata & = \ beta، \\\ cos \ varphi = \ sin \ theta & = 1 / \ gamma، \\\ tan \ varphi = \ cot \ theta & = \ beta \ cdot \ gamma. \ end {تراز شده}$

این به دو روش ساخت زیر منجر می شود (شکل 2): ابتدا x -axis عمود بر محور ct drawn کشیده می شود ، سپس محورهای x ′ و ct با زاویه ای کشیده می شوند $\ واریفی$ پیوست یا محور x ' در یک زاویه قرار دارد $\ تتا$ با توجه به محور ct ' رسم شده ، سپس x -axis عمود بر ct' -axis و ct -axis عمود بر x ' -axis متصل شده است. علاوه بر این (شکل 3) نتیجه می گیرد که پیش بینی های موازی بردار $ر$ اجزای متناقض آن (x، t؛ x ′، t ′) مطابقت دارند و پیش بینی های متعامد $(\ xi، \ tau؛ \، \ xi '، \ tau')$ اجزای کواریانس آن

تاریخ

ماکس بورن (1920) در کتاب خود از تئوری نسبیت انیشتین از نمودارهای مختلف مینکوفسکی با دو پرتوی عمود بر هم نور از نور به عنوان یک صلیب استفاده کرد. وی برای نشان دادن تقارن انقباض طول و اتساع زمان ، محورهای دو سیستم S و S added را اضافه کرد ، جایی که محور x تقریباً عمود بر محور ct and و محور x approximately تقریبا عمود بر محور ct بود . [9]
دیمیتری میریمانوف (1921) وجود "سیستمهای میانی" را کشف کرد که همیشه می توان در رابطه با دو سیستم اینرسی که نسبت به یکدیگر در حال حرکت هستند ، یافت. با این حال ، او هیچ تفسیری گرافیکی از این رابطه نشان نداد. [4]
پل گرونر (1921) به همراه ژوزف ساوتر نمودارهای متقارن را به روشی منظم توسعه دادند. اثرات نسبیتی مانند انقباض طول و اتساع زمان و همچنین ارتباط بین اجزای تقارن و کواریانس حاصل شد. [7] [8] گرونر این روش را در کارهای بعدی (1924-1922) گسترش داد و ادای احترام به کارهای میریمانوف. [10] [11] [12] [13] [14] [15]
ساخت چنین نمودارهای متقارن چند بار بعد دوباره کشف شد. به عنوان مثال ، Enrique Loedel Palumbo در آغاز کار اسپانیایی در سال 1948 چندین اثر را منتشر کرد که در آن وی این روش را توسعه داد. [16] [17] در سال 1955 توسط هنری عمار دوباره کشف شد . [18] [19] در برخی از کتاب های درسی ، از این رو چنین نمودارهایی "نمودارهای لودل" خوانده می شوند. [20] [6]

اتساع زمان [ ویرایش | ویرایش منبع ]

اتساع زمان: هر دو ناظر ساعت دیگر را کند می کنند.

→ نوشتار اصلی : اتساع زمان

به اصطلاح اتساع زمان به این معنی است که یک ساعت که زمان خود را نشان می دهد و نسبت به یک ناظر حرکت می کند ، با توجه به زمان هماهنگ بودن آن کندتر عمل می کند و به همین ترتیب هم زمان در خود این سیستم است.این واقعیت را می توان مستقیم از نمودار مینکوفسکی برعکس مطالعه کرد. مشاهده گر در فضا-زمان از مبدأ O در جهت A حرکت می کند و ساعت از O به جهت B حرکت می کند . کلیه وقایعی که این ناظر به صورت همزمان در A تفسیر می کند در موازی با محور مسیر خود ، یعنی خط مستقیم از A و B قرار دارد. به دلیل OB < OA ، با این حال، مقدار کمتری از زمان است در سازمان دیده بان که در حال حرکت نسبت به او از روی ساعت مچی است که ناظر در حال حمل به تصویب رسید.

ناظر دوم ، که با یک ساعت از O به B منتقل شده است ، ادعا می کند که ساعت دیگر در این لحظه فقط در C است و به همین دلیل است که کندتر حرکت می کند. تفسیرهای مختلف از آنچه که در همان زمان در یک مکان دیگر اتفاق می افتد ، علت این وضعیت به ظاهر پارادوکسیکال است. با توجه به اصل نسبیت ، به این سوال که چه کسی وضعیت را به درستی ارزیابی می کند ، نمی توان در اصل پاسخ داد و بنابراین بی معنی است.

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Minkowski-Diagramm

نمودار مینکوفسکی

توسط علی رضا نقش نیلچی | جمعه سی و یکم مرداد ۱۳۹۹ | 20:26

نمودار مینکوفسکی با سیستم استراحت (x ، t) ، سیستم متحرک (x '، t') ، با مخروط های نوری و ابرقابل تنظیم که فضا و زمان را با توجه به منشا مختصات تعیین می کند.

نمودار مینکوفسکی بود توسعه یافته توسط هرمان مینکوفسکی در سال 1908 استفاده شده است و برای نشان دادن خواص فضا و زمان در نظریه نسبیت خاص . این امکان را می دهد تا درک کمی از پدیده های همراه مانند اتساع زمان و انقباض طول و بدون فرمول داشته باشیم .

نمودار مینکوفسکی یک نمودار فضا-زمان با تنها یک بعد فضا است . اضافه کردن سیستم های مختصات برای دو ناظر که با سرعت ثابت در برابر یکدیگر حرکت می کنند نشان داده شده است ، به طوری که برای مکان و زمان مختصات x و t را نشان می دهد ، که یک ناظر برای توصیف آنچه اتفاق می افتد ، موارد x و t دیگر را می توان مستقیماً خواند و برعکس از این انتساب گرافیکی نامشخص x و t به x ' و t'سازگاری بیانیه های متناقض متعدد بی نظیر نظریه نسبیت فوراً آشکار می شود . غیر قابل عبور بودن از سرعت نور نیز به عنوان یک نتیجه از خواص فضا و زمان به صورت گرافیکی آشکار می شود. شکل نمودار به طور مستقیم و بدون فرمول از فرضیه های نظریه ویژه نسبیت دنبال می شود و نشان از رابطه نزدیک فضا و زمان ناشی از نظریه نسبیت است. پسوند نمودار Penrose است ، که با استفاده از آن می توانید ساختار جهانی فضاهای عمومی تر و همچنین منحنی ، فضایی را نمایش دهید .

فهرست

مبانی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

با ct به جای t در محور زمان ، خط جهانی یک ذره سبک با شیب 45 درجه به یک خط مستقیم تبدیل می شود.

به نفع نمایندگی ، دو تا از سه بعد فضایی در نمودارهای مینکوفسکی پخش شده اند و فقط آنچه در یک دنیای یک بعدی اتفاق می افتد در نظر گرفته شده است. برخلاف نمودارهای معمول مسیر زمان ، مسیر بر روی محور x و زمان در محور y نشان داده شده است . در این روش می توان حوادث را مستقیماً در نمودار در یک مسیر افقی ترسیم کرد ، با گذشت زمان این مسیر از پایین به بالا از طریق نمودار حرکت می کند. هر شیء موجود در این مسیر مانند مشاهده گر یا وسیله نقلیه خطی را در نمودار توصیف می کند که به آن خط جهانی گفته می شود .

هر نقطه از این نمودار یک نقطه خاص از فضا و زمان را مشخص می کند. صرف نظر از اینکه آیا در این زمان و در این مکان اتفاق می افتد از چنین نقطه ای به عنوان یک رویداد یاد می شود.

به نظر می رسد به می تواند به نفع نیست رسم زمان تی مستقیم روی محور زمان ، بلکه اختصاص داده متغیر سی تی ، که در آن C = 299792.458 کیلومتر / ثانیه نشان دهنده سرعت نور . به این ترتیب ، یک ثانیه با بخشی از 299792.458 کیلومتر در لشکر مطابقت دارد. از آنجا که x = ct برای یک ذره سبک که منشأ مختصات را به سمت راست منتقل می کند ، خط جهانی آن یک خط مستقیم است که در نمودار 45 درجه تمایل دارد ، به شرط آنکه برای هر دو محور مختصات ، مقیاس یکسان انتخاب شود.

نمودار زمان مسیر در فیزیک نیوتن [ ویرایش | ویرایش منبع ]

در فیزیک نیوتنی ، رویداد در A توسط هر دو مشاهده کننده به همان زمان اختصاص می یابد.

نمودار سمت راست ، سیستم مختصات یک ناظر را نشان می دهد ، که به خاطر سادگی ، او را در حالت استراحت صدا می کنیم و کسی که در x = 0 قرار دارد. بنابراین خط جهانی ناظر با محور زمان یکسان است. هر موازی با این محور با یک جسم ثابت به طور مشابه در یک مکان متفاوت مطابقت دارد. از طرف دیگر خط مستقیم آبی مطابق با یک شی است که با سرعت ثابت به سمت راست در حال حرکت است ، به عنوان مثال یک مشاهده گر در حال حرکت.

این خط مستقیم آبی اکنون می تواند به عنوان محور زمانی این ناظر تعبیر شود که همراه با محور فضایی که برای هر دو مشاهده کننده یکسان است ، نمایانگر سیستم مختصات وی است. این به توافق بین دو ناظر مطابقت دارد تا نقطه x = 0 و t = 0 را نیز با x ′ = 0 و t ′ = 0 بیان کند. سیستم مختصات ناظر در حال حرکت خاموش است. برای خواندن مختصات یک نکته ، در این حالت دو موازی با توجه به محل وقوع محورها شکل گرفته و تقاطع آنها با محورها در نظر گرفته می شود.

مثال رویداد A در نمودار نشان می دهد ، همانطور که انتظار می رود مقادیر مختلفی برای مختصات مکان تعیین می شود ، زیرا ناظر در حال حرکت از زمان t = 0 به سمت مکان رویداد حرکت کرده است . از طرف دیگر ، در فیزیک نیوتنی ، رویدادی در همان مقطع زمانی از دیدگاه هر دو مشاهده کننده اتفاق می افتد. مقیاس در محور زمانی ناظر متحرک به گونه ای کشیده شده است که همان مقادیر در همان ارتفاع بالاتر از محور x در هر دو محور زمان قرار دارند.

به طور کلی ، تمام رویدادهایی که به موازات محور مسیر هستند ، به طور همزمان برای هر دو مشاهده کننده اتفاق می افتد. فقط یک زمان جهانی t = t ′ وجود دارد که در وجود یک محور مسیر مشترک تجلی می یابد. به طور مشابه ، وجود دو محور زمانی متفاوت با این واقعیت مرتبط است که هر دو ناظر مختصات مکانی مختلف را تعیین می کنند. این ترجمه گرافیکی مختصات x و t به x ' و t' یا برعکس از طریق تحول گالیله به صورت ریاضی صورت می گیرد .

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Minkowski-Diagramm

ادامه لیست ریاضیدانان برجسته

توسط علی رضا نقش نیلچی | پنجشنبه سی ام مرداد ۱۳۹۹ | 0:7

قرن بیستم [ ویرایش | ویرایش منبع ]

همچنین ببینید : رده: ریاضیدانان (قرن بیستم)

برای جلوگیری از افزونگی ، فقط آن دسته از ریاضیدانان در اینجا گنجانده شده اند که ثابت کرده اند برای پیشرفت بیشتر ریاضیات تأثیرگذار هستند. برای سایر ریاضیدانان مهم قرن بیستم نیز به مدال فیلدها و جایزه هابیل مراجعه کنید .

	نام (داده های زندگی)	منطقه تحقیقاتی
	دیوید هیلبرت * 23 ژانویه 1862 در كونیگزبرگ ، پروس شرقی 14 14 فوریه 1943 در گوتینگن	دیوید هیلبرت یکی از مهمترین ریاضیدانان بود. کار او در بیشتر شاخه های ریاضیات و فیزیک ریاضی اساسی است. بخش عمده ای از کارهای وی زمینه های تحقیق مستقل را ایجاد کرده است. در سال 1900 هیلبرت یک لیست تأثیرگذار از 23 مشکل ریاضی حل نشده ارائه داد . هیلبرت بنیانگذار و نماینده ترین نماینده جهت گرایی در ریاضیات به حساب می آید. وی خواستار این بود كه ریاضیات كاملاً مبتنی بر یك سیستم بدیهیات باشد كه به وضوح عاری از تضادها باشد. این تلاش به برنامه هیلبرت معروف شد .
	هرمان مینکوفسکی * 22 ژوئن 1864 در الکسوتاس ، سپس روسیه (اکنون کائوناس / لیتوانی) 12 12 ژانویه 1909 در گوتینگن	هرمان مینکوفسکی یک ریاضیدان و فیزیکدان آلمانی بود. مینکوفسکی هندسه اعداد را گسترش داد ، جایی که وی کارهای پیشگامانه را انجام داد. عمده کار او در سال 1896 و به طور کامل در سال 1910 ظاهر شد. این کار همچنین شامل کار روی بدنهای محدب است. در سال 1907 دومین اثر مهم نظری او با عنوان تقریبی Diophantine ظاهر شد ، که در آن برنامه هایی از هندسه اعداد خود ارائه داد. نمودار مینکوفسکی که او ایجاد کرد ، خواص فضا و زمان را در نظریه ویژه نسبیت نشان می دهد .
	فلیکس هاسدورف * 8 نوامبر 1868 در برسلاو - 26 ژانویه 1942 در بن	فلیکس هاسدورف ریاضیدان آلمانی بود. او از بنیانگذاران توپولوژی مدرن به حساب می آید و در تئوری مجموعه عمومی و توصیف مجموعه ، تئوری اندازه گیری ، تجزیه و تحلیل عملکردی و جبر نقش بسزایی داشته است. وی علاوه بر شغل خود ، به عنوان نویسنده فلسفی و مرد نامه ای با نام مستعار پل مونگره نیز فعالیت کرد. در توپولوژی ، منطقه هاسدورف نام او را گرفته است.
	Henri Léon Lebesgue * 28 ژوئن 1875 در Beauvais - 26 ژوئیه 1941 در پاریس	هنری لئون لسبز ریاضیدان فرانسوی بود. لسبز مفهوم انتگرال را گسترش داد و بنابراین تئوری اندازه گیری را پایه گذاری کرد . اقدامات Lebesgue و انتگرال Lebesgue به نام وی نامگذاری شده اند . اندازه گیری Lebesgue اقدامات قبلی را که قبلاً مورد استفاده قرار گرفت ، تعمیم داد و مانند انتگرال مربوط به Lebesgue ، یک ابزار استاندارد در تحلیل واقعی شد.
	Luitzen Egbertus Jan Brouwer * 27 فوریه 1881 در Overschie ، هلند † 2 دسامبر 1966 در Blaricum ، هلند	لویتزن اِبربرتوس جان بروو روشها و مفاهیم اساسی توپولوژیکی را ایجاد كرد و شهودگرایی را پایه گذاری كرد ، كه یك مفهوم ریاضی سخت تر از حقیقت را تعریف می كند. به گفته وی ، آیا قضیه نقطه ثابت بروو نامگذاری شده است.
	امی نوتر * 23 مارس 1882 در ارلانگن 14 14 آوریل 1935 در برایون ماور در پنسیلوانیا ، ایالات متحده	امی نوتر ریاضیدان و فیزیکدان آلمانی بود. او یکی از بنیانگذاران جبر مدرن است. حلقه ها و ماژول های نوتر به نام Emmy Noether نامگذاری شده است ، و قضیه عادی سازی نوتر نیز نام او را دارد. در آخرین ربع قرن بیستم ، قضیه نوتر به یکی از مهمترین مبانی فیزیک تبدیل شد.
	هرمان ویل * 9 نوامبر 1885 در المشرن 8 8 دسامبر سال 1955 در زوریخ	هرمان کلاوس هوگو ویل یک ریاضیدان ، فیزیکدان و فیلسوف آلمانی بود که به دلیل طیف گسترده ای از علاقه های خود از تئوری اعداد گرفته تا فیزیک نظری و فلسفه ، یکی از آخرین جهان بینی های ریاضی قلمداد می شود.
	س. رامانوجان * 22 دسامبر 1887 در اروود ، هند † 26 آوریل 1920 در کمبوناکام ، هند	S. Ramanujan یک ریاضیدان هند بود. Ramanujan عمدتاً به تئوری اعداد مربوط می شد و به بسیاری از فرمول های مبلغ که حاوی ثابت هایی مانند تعداد دایره ، شماره های اصلی و توابع پارتیشن است مشهور شده است .
	استفان باناک * 30 مارس 1892 در کراکوف - 31 آگوست 1945 در لمبرگ	استفان باناچ ریاضیدان لهستانی بود. او بنیانگذار تجزیه و تحلیل عملکردی مدرن به حساب می آید . وی در پایان نامه دکترا و در تک نگاری Théorie des opérations linéaires (تئوری عملیات خطی) ، به صورت محوری فضاهایی را که بعداً به نام وی نامگذاری شد ، فضاهای Banach را تعریف کرد . باناخ مبنای نهایی را برای تجزیه و تحلیل کارکردی قرار داد و بسیاری از گزاره های اساسی در مورد قضیه هان-باناخ ، قضیه نقطه ثابت Banach و اصل یکدست بودن یکنواخت را اثبات کرد .
	آندره نیکلایویچ کالموگورو * 25 آوریل 1903 در تامبوف 20 20 اکتبر 1987 در مسکو	آندره کلموگورو یکی از مهمترین ریاضیدانان قرن بیستم بود. وی سهم قابل توجهی در زمینه های نظریه احتمال و توپولوژی داشته است ، او بنیانگذار نظریه پیچیدگی الگوریتمی به حساب می آید . مشهورترین دستاورد ریاضی او بدیهی سازی نظریه احتمال بود.
	جان فون نویمان * 28 دسامبر 1903 در بوداپست - 8 فوریه 1957 در واشنگتن دی سی	جان فون نویمان ریاضیدان با منشاء اترو-مجارستان بود. جان فون نویمان در بسیاری از زمینه های ریاضیات کمکهای برجسته ای انجام داد. فون نویمن تئوری جبر اپراتورهای محدود را در فضاهای هیلبرت توسعه داد ، اشیاء که بعداً توسط وی جبر فون نویمان نامگذاری شد و امروزه در نظریه میدان کوانتومی و آمار کوانتومی مورد استفاده قرار می گیرد. فون نویمان برای مسائل بالستیک مشاور ارتش و نیروی دریایی ایالات متحده بود و در پروژه منهتن کار می کرد . وی سهم تعیین کننده ای در توسعه ماشین های حسابگر الکترونیکی داشت.
	Kurt Gödel * 28 آوریل 1906 در برنو - 14 ژانویه 1978 در پرینستون ، نیوجرسی	Kurt Gödel یک ریاضیدان و یکی از مهمترین منطق قرن بیستم بود. وی در زمینه منطق محمولات (مسئله تصمیم گیری) و همچنین حساب گزاره گزاره ای کلاسیک و شهودی کمکهای چشمگیری داشته است . قضایای اساسی منطق که گودل ثابت کرده است نام او قرار گرفته است: قضیه کامل بودن گودل و قضیه ناقص بودن گودل .
	آندره ویل * 6 مه 1906 در پاریس - 6 اوت 1998 در پرینستون	آندره ویل ریاضیدان فرانسوی بود. تمرکز کار او در زمینه های هندسه جبری و نظریه اعداد بود که بین آنها ارتباطات تعجب آور یافت. ویل فرضیه ریمان را برای توابع زتا در گونه های هابلی اثبات کرد . ویل فرضیه های ویل را به نام وی تدوین کرد . او همچنین نام حدس Taniyama-Shimura-Weil نام دارد که می گوید منحنی های بیضوی نسبت به اعداد منطقی توسط توابع مدولار پارامتر می شوند.
	Shiing-Shen Chern * 28 اکتبر 1911 در Jiaxing 3 3 دسامبر 2004 در تیانجین	Shiing-Shen Chern یک ریاضیدان آمریکایی تبار چینی بود که کارش نقش برجسته ای را در زمینه هندسه دیفرانسیل بازی می کرد . او قضیه گاوس-بنت را در دهه 1940 اثبات کرد. کلاس های چرن ( کلاس های مشخصه ویژه بسته های بردار پیچیده) و نظریه چرن سیمونز (از اثری با جیمز سیمونز 1974) که کاربردهای زیادی در فیزیک نیز دارد ، زیرا فرم ثابت و یکنواخت آسیاب یانگ که در آن شرح داده شده است ، نام او را برده می شود. نظریه سنج به عنوان یک عملکرد فعال یک نظریه میدان کوانتومی توپولوژیکی عمل می کند.
	آلن تورینگ * 23 ژوئن 1912 در لندن - 7 ژوئن 1954 در ویلمزلو	آلن تورینگ منطق ، ریاضیدان و رمزنگار انگلیسی بود. وی بخش بزرگی از مبانی نظری را برای اطلاعات مدرن و فناوری رایانه ایجاد کرد . مشارکت او در زیست شناسی نظری نیز اثبات گرایش به روند بود . امروزه تورینگ یکی از تأثیرگذارترین نظریه پردازان توسعه اولیه کامپیوتر و علوم رایانه به حساب می آید . مدل پیش بینی دستگاه تورینگ که او تولید کرده است یکی از مبانی علم نظری رایانه را تشکیل می دهد .
	Paul Erdős * 26 مارس 1913 در بوداپست - 20 سپتامبر 1996 در ورشو	پل اورد یکی از مهمترین ریاضیدانان قرن بیستم بود. پل Erdős با صدها نفر از همکاران ( شماره Erdős ) در زمینه های ترکیبی ، نظریه نمودار و نظریه اعداد همکاری کرد. Erdős حدس و گمان های بسیاری را ارائه داد و برای حل بسیاری از آنها جوایز نقدی ارائه داد. او به طور مستقل از سلبرگ ، بدون استفاده از تئوری عملکرد ، یعنی تنها با تجزیه و تحلیل واقعی ، توانست قضیه شماره اصلی را اثبات کند.
	Jean-Pierre Serre * 15 سپتامبر 1926 در Bages de Rosselló ، فرانسه	ژان پیر سر یکی از ریاضیدانان برجسته قرن بیستم و پیشگام هندسه جبری مدرن ، نظریه اعداد و توپولوژی و دریافت کننده مدال فیلدز و جایزه هابیل است .
	الكساندر گروتندیك * 28 مارس 1928 در برلین 13 13 نوامبر 2014 در سن ژیرون	الكساندر گروتندیك ریاضیدان فرانسوی تبار آلمانی بود. او بنیانگذار مکتب خود هندسه جبری بود ، توسعه ای که وی در دهه 1960 به طور قابل توجهی تحت تأثیر قرار داد. در سال 1966 به او مدال فیلدز اعطا شد ، که معمولاً به عنوان بالاترین افتخار در ریاضیات شناخته می شود . پس از آنکه حدوداً در سال 1970 از موقعیت اصلی خود در زندگی ریاضی پاریس خارج شد ، در سال 1991 کاملاً ناپدید شد. معدودی از دوستان از آخرین محل استقرار وی در پیرنه خبر داشتند.
	اندرو ویلز * 11 آوریل 1953 در کمبریج	اندرو ویلز یکی از مهمترین ریاضیدانان زمان ما محسوب می شود. در سال 1984 ، او به همراه ریاضی دان آمریکایی ، باری مازور ، حدس اصلی تئوری ایواسوا را در مورد اعداد منطقی اثبات کرد ، که وی سپس به اجسام کاملاً واقعی گسترش داد. در سال 1994 او و شاگردش ریچارد تیلور موفق به اثبات قضیه بزرگ فرما شدند .
	گریگوری Jakowlewitsch Perelman * 13 ژوئن 1966 در لنینگراد	گریگوری پرلمان ریاضیدان روس است که کارهای پیشگامانه ای را انجام داد ، به ویژه در زمینه توپولوژی . در سال 2002 او حدس Poincaré را ثابت کرد ، و او را به عنوان اولین و تا کنون ریاضی دان تنها یکی از مشکلات هزاره حل کرده است . در نتیجه ، او بسیار فراتر از محافل تخصصی شناخته شد زیرا او هم جایزه 1 میلیون دلاری اعطا شده برای آن را رد کرد و هم مدال فیلدز را در سال 2006 به وی اعطا کرد . پرلمن سالها در انزوا در سن پترزبورگ زندگی می کرده است .

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Liste_bedeutender_Mathematiker

ادامه لیست ریاضیدانان برجسته

توسط علی رضا نقش نیلچی | پنجشنبه سی ام مرداد ۱۳۹۹ | 0:3

قرن نوزدهم [ ویرایش | ویرایش منبع ]

همچنین ببینید : رده: ریاضیدانان (قرن نوزدهم)

در قرن نوزدهم ، ریاضیات به عنوان یک علم انتزاعی به عنوان مثال ، از فیزیک جدا شد و شروع به توسعه کرد. شاخه های جدید ریاضیاتی مانند B. تئوری عملکرد . ویژگی دیگر سختی جدید در استدلال ریاضی است. کاشی بی عیب و نقص را توجیه می کند\ displaystyle \ epsilon $\ اپسیلون$ -تعریف مقدار مجاز و بنابراین تجزیه و تحلیل را بر مبنای دقیق قرار داده است . با تشکر از اقتدار کارل فردریش گاوی ، اعداد پیچیده شناخت کامل خود را در ریاضیات پیدا کردند.

با توجه به نظریه مجموعه ای که توسط جورج کانتور تأسیس شده و توسعه مبانی منطق رسمی ، از جمله دیگران توسط جورج بول در انگلیس و توسط ارنست شرودر و گوتلوب فرگه از آلمان ، تحولات ریاضیات در قرن نوزدهم آغاز شد ، دامنه کامل آن فقط در قرن 19 آشکار شد. قرن بیستم شروع به تأثیر کرد.

	نام (داده های زندگی)	منطقه تحقیقاتی
	کارل فردریش گاو * 30 آوریل 1777 در براونشویگ † 23 فوریه 1855 در گوتینگن	کارل فردریش گائو ریاضیدان ، ستاره شناس ، زمین شناس و فیزیکدان آلمانی بود. گاوس یکی از بزرگترین ریاضیدانان تاریخ به حساب می آید و بخاطر کار علمی وی در طول زندگی مورد تقدیر قرار گرفت. او تقریباً با همه زیرمجموعه های ریاضیات سر و کار داشت و خیلی زود فواید اعداد پیچیده را شناخت . در جوانی او ساختگی هفده طرفه معمولی را با قطب نما و خط کش کشف کرد. تعداد زیادی از رویه ها ، اصطلاحات و جملات به نام های گاوس نامگذاری شده است ، به عنوان مثال ب) روش حذف گاوسی و هواپیمای شماره گاوسی . جایزه کارل فردریش گاوس نام او را گرفت هر چهار سال برای کار در زمینه ریاضیات کاربردی اعطا می شود.
	برنارد بولزانو * 5 اکتبر 1781 در پراگ - 18 دسامبر 1848 در آنجا	برنارد بولزانو فیلسوف ، متکلمان و ریاضیدان بوهمی بود. بولزانو تحقیقات اساسی را در زمینه تحلیل انجام داد . او احتمالاً اولین کسی بود که عملکردی را ایجاد کرد که در همه جا ثابت است اما هیچ جا قابل تفکیک نیست . جمله Bolzano-Weierstrasse نام او را گرفته است.
	آگوستین-لوئیس کوشی * 21 اوت 1789 در پاریس 23 23 مه 1857 در سوکس	آگوستین-لوئیس کوشی ریاضیدان فرانسوی بود. كوشی پیشگام تحلیلی است كه بنیانهای تأسیس شده توسط لایب نیتس و نیوتن را توسعه داده و همچنین اظهارات بنیادی را به طور رسمی اثبات كرده است. به طور خاص در نظریه عملکرد ، بسیاری از قضایای اصلی از او ناشی می شوند. تقریباً 800 انتشارات وی به طور کل ، کل طیف ریاضیات زمان را پوشش می دهد. توالی کوشی هستند بعد از او نام، و همچنین به عنوان معادلات دیفرانسیل کوشی ریمان، قضیه انتگرال کوشی و فرمول انتگرال کوشی.
	آگوست فردیناند مبیوس * 17 نوامبر 1790 در شولپورته در نزدیکی ناومبورگ (Saale) 26 26 سپتامبر 1868 در لایپزیگ	آگوست فردیناند مبیوس ریاضیدان و ستاره شناس آلمانی بود. مبیوس رساله ها و نوشتارهای فراوانی را درباره نجوم ، هندسه و استاتیک نوشت . او سهم ارزشمندی در هندسه تحلیلی از جمله آن داشت آ. با معرفی مختصات همگن و اصل دوگانگی ، و همچنین با هندسه روابط دایره ای. او از پیشگامان توپولوژی محسوب می شود . نوار مبیوس که به نام وی نامگذاری شده است ، خارج از ریاضیات نیز شناخته شده است.
	نیکولای ایوانوویچ لوباچفسکی * 1 دسامبر 1792 در نیژنی نوگورود 24 24 فوریه 1856 در کازان	نیکولای ایوانوویچ لوباچفسکی ریاضیدان روس بود. او اولین کسی بود که اثری را منتشر کرد که هندسه غیر اقلیدسی را تعریف می کند. در این او او همچنین یک مثلثات غیر اقلیدسی را توسعه داد. یکی دیگر از دستاوردهای مهم ریاضی لوباچفسکی روشی بود که وی برای تعیین تقریبی صفرهای چندجملهای درجه نهم توسعه داد.
	نیلز هنریک هابل * 5 آگوست 1802 در جزیره فینشی † 6 آوریل 1829 در فولاد	Niels Henrik Abel یک ریاضیدان نروژی بود. هابیل با استفاده از توابع معکوس خود نظریه انتگرال بیضوی را در نظریه توابع بیضوی تنظیم کرد . او این تئوری را به سطوح بالاتر ریمان جنسیت گسترش داد و انتگرالهای هابلیان را معرفی کرد . این امر نظریه ای را در مورد عملکردهای هابلیان به وجود آورد ، که خود هابیل هیچ سهمی از آن نداشت. در جبر ، گروههای هابلیایی از او نامگذاری می شوند . جایزه هابیل برای کارهای ریاضی خارق العاده نیز به افتخار وی اهدا می شود .
	کارل گوستاو جاکوب ژاکوبی * 10 دسامبر 1804 در پوتسدام 18 18 فوریه 1851 در برلین	کارل گوستاو جاکوب ژاکوبی ریاضیدان آلمانی بود. مهمترین اثر ژاکوبی تئوری وی در مورد عملکردهای بیضوی است. اینها توابع مورمورفی دو برابر یک متغیر پیچیده هستند. در این زمینه ، او توابع تتا را به صورت سری هایی درخشان و همگرا معرفی کرد و با کمک آنها قضایای جدیدی از تئوری اعداد را درمورد مبالغ مربعات به دست آورد. وی ادامه داد: با عملکردهای دوره ای به اصطلاح چهار برابری مقابله می کند و مطالعات مربوط به تقسیم حلقه ها و برنامه های کاربردی نظری را انجام می دهد. ماتریس ژاکوبی (همچنین به عنوان "عملگرا شناخته شده ماتریس ") است پس از نام ژاکوبی .
	پیتر گوستاو لژون دیریکلت * 13 فوریه 1805 در دورن 5 5 مه 1859 در گوتینگن	پیتر گوستاو لژون دیریکلت ریاضیدان آلمانی بود. دیرکلت عمدتاً در زمینه های تجزیه و تحلیل و تئوری اعداد کار می کرد. او همگرایی سری فوریه و وجود تعداد نامتناهی اعداد اصلی را در پیشرفت حسابی ثابت کرد. مجموعه Dirichlet از واحدهای واحد در زمینه های شماره جبری به نام وی نامگذاری شده است . دیریکلت پس از مرگ ، صندلی کارل فردریش گاو را در گوتینگن بر عهده گرفت.
	Évariste Galois * 25 اکتبر 1811 در Bourg-la-Reine 31 31 مه 1832 در پاریس	Évariste Galois یک ریاضیدان فرانسوی بود. علی رغم طول عمر کوتاه مدت 20 سال (او در یک دوئل سقوط کرد) ، گالوسی بخاطر کار خود در حل معادلات جبری ، معروف به نظریه گالوسی ، به رسمیت شناخته شد . گزاره های اساسی نظریه گروه - که از او شروع می شود - از او سرچشمه می گیرد.
	Karl Weierstrasse * 31 اکتبر 1815 در اوستنفلد در مونسترلند 19 19 فوریه 1897 در برلین	کارل وایرشتراس ریاضیدان آلمانی بود که سهم بسزایی در پردازش منطقی صدا از تحلیل ، مانند \ displaystyle \ epsilon $\ اپسیلون$ -\ displaystyle \ delta $\ دلتا$ -تعریف تداوم. او همچنین کمکهای مهمی در نظریه توابع بیضوی ، هندسه دیفرانسیل و حساب تغییرات انجام داد. در تجزیه و تحلیل ، قضیه Bolzano-Weierstrasse در توالی عدد محدود به نام او ، و همچنین توابع بیضوی Weierstrasse و قضیه تقریب Weierstrasse (بعداً Stone-Weierstrasse) نامگذاری شده است.
	Pafnuti Lwowitsch Tschebyschow * 16 مه 1821 در روستای اوكاتوو در نزدیك مسكو 8 8 دسامبر 1894 در سن پترزبورگ	Pafnuti Lwowitsch Tschebyschow (همچنین Tschebyshev را هجی کرد) یک ریاضیدان مهم روسی قرن نوزدهم بود. چبیشف در زمینه های درون یابی ، نظریه تقریب ، تئوری عملکرد ، نظریه احتمال ، نظریه اعداد ، مکانیک و بالستیک فعالیت داشت . نامهای چند جمله ای چبیشف از وی نامگذاری شده اند . وی هنگام تلاش برای اثبات قضیه شماره اصلی ، به یک نتیجه جزئی جزئی مهم دست یافت.
	آرتور کیلی * 16 اوت 1821 در ریچموند بر تیمز ، سورری - 26 ژانویه 1895 در کمبریج	آرتور کیلی یک ریاضیدان انگلیسی بود . او با بسیاری از زمینه های ریاضیات از تجزیه و تحلیل ، جبر ، هندسه گرفته تا نجوم و مکانیک سر و کار داشت ، اما بیشتر به خاطر نقش وی در معرفی مفهوم گروه انتزاعی شناخته شده است .
	چارلز هرمیت * 24 دسامبر 1822 در دیوز (لورن) 14 14 ژانویه 1901 در پاریس	چارلز هرمیتت یک ریاضیدان فرانسوی بود. هرمیت در تئوری اعداد و جبر ، در چند جملهای متعامد و عملکردهای بیضوی کار می کرد. هرمیت هنگامی که در سال 1873 ثابت کرد که شماره اویلر متعالی است ، به شهرت خاصی دست یافت . هرمیت در دانشگاه های مختلف پاریس تدریس کرده است. شاگردان وی شامل گاستا میتاگ-لفلر ، ژاک هادامارد و هنری پینکاره بودند . به افتخار هرمیتیت. آ. نام چند جملهای هرمیتی را گذاشت .
	لئوپولد کرونکر * 7 دسامبر 1823 در لیگنیتز - 29 دسامبر 1891 در برلین	لئوپولد کرونکر یکی از مهمترین ریاضیدانان آلمانی بود. تحقیقات او در جبر و نظریه اعداد ، بلکه به تحلیل و نظریه عملکرد کمکهای اساسی انجام داده است. با گذشت زمان او پیروی از فینیتیز شد و سعی کرد ریاضیات را فقط بر اساس اعداد طبیعی تعریف کند . گفته او مشهور شد: "خداوند عددها را ساخت ، همه چیز دیگر کارهای انسان است."
	برنارد ریمان * 17 سپتامبر 1826 در برسلنز در نزدیکی دننبرگ - 20 ژوئیه 1866 در سلاسکا در دریاچه مگیگور	برنارد ریمان ریاضیدان آلمانی بود. ریمان در زمینه های آنالیز ، هندسه دیفرانسیل ، فیزیک ریاضی و نظریه اعداد تحلیلی فعال بود . فرضیه ریمان به نام وی یکی از مهمترین مشکلات حل نشده در ریاضیات است . عملکرد ریمان جی با ارزش پیچیده نقش مهمی در نظریه اعداد تحلیلی ایفا می کند. پس از او سطوح ریمان ، هندسه ریمان و در این متریک ریمان نامگذاری شده اند . پس از درگذشت دیریکلت در سال 1859 ، ریمان همچنان به تصاحب صندلی از کارل فردریش گاو ادامه داد .
	ریچارد ددکیند * 6 اکتبر 1831 در براونشویگ - 12 فوریه 1916 در آنجا	ریچارد ددکیند ریاضیدان آلمانی بود. ددکیند ، که دکترای خود را تحت عنوان گاوس انجام داد ، با تجزیه واضح آرمانها در آرمانهای برتر سروکار داشت. مفهوم مهم ایده آل در حلقه ، قیاس کننده با تقسیم کننده عادی یک گروه ، از وی ناشی می شود. ددکیند برش تجزیه اعداد گویا به دو زیر مجموعه غیر تهی A و B است، به طوری که هر عنصر از یک کوچکتر از هر عنصر از B. با کمک این کاهش است، ددکیند یکی از معرفی دقیق رشته ای از اعداد واقعی ارائه شده است. او همچنین سهم تعیین کننده ای در اگزیمومیک اعداد طبیعی داشت که بعداً پنانو به آن اشاره کرد. به گفته وی ، تعریف نیز نامتناهی است مجموعه ای به نام مجموعه ای برای نقشه برداری زیبایی در زیر مجموعه واقعی نامگذاری شده است.
	جورج کانتور * 3 مارس 1845 در سن پترزبورگ 6 6 ژانویه 1918 در هاله (Saale)	جورج کانتور ریاضیدان آلمانی بود. کانتور کمکهای مهمی در ریاضیات مدرن کرد ، به ویژه که او بنیانگذار نظریه مجموعه است . کانتور پایه های اواخر سال 1870 را با مجموعه ای به اصطلاح " Benoît Mandelbrot" به اصطلاح فراکتال گذاشت . مجموعه نقطه کانتور از اصل تکرار نامحدود فرآیندهای مشابه خود پیروی می کند. مجموعه کانتور در نظر گرفته می شود قدیمی ترین فراکتال همیشه. به افتخار کانتور ، مدال جورج کانتور با همین نام برای کارهای برجسته ریاضی اهدا می شود .
	فلیکس کلین * 25 آوریل 1849 در دوسلدورف 22 22 ژوئن 1925 در گوتینگن	فلیکس کلاین یک ریاضیدان آلمانی بود. کلین در قرن 19 به نتایج چشمگیری در هندسه دست یافت . او همچنین سهم برجسته ای در کاربرد ریاضیات و ریاضیات ریاضیات داشته است . وی همچنین در زمینه نظریه عملکرد فعال بود. بطری کلاین ، گروه چهار نفره Klein و مهمتر از همه مدل Klein از هندسه غیر اقلیدسی (هایپربولیک) نامگذاری شده است .
	Sofja Wassiljewna Kowalewskaja 15 ژانویه 1850 در مسکو 10 10 فوریه 1891 در استکهلم	Sofja Kowalewskaja ریاضیدان روسی و اولین استاد ریاضیات زن (1889 استکهلم) بود. كوالالسكایا درس خصوصی را از وایرشتراس گذراند زیرا در آن زمان زنان مجاز به تحصیل نبودند. در سال 1886 او موفق به حل یک مورد خاص از مشکل چرخش اجساد جامد در اطراف یک نقطه ثابت شد.
	هنری پینکاره * 29 آوریل 1854 در نانسی 17 17 ژوئیه 1912 در پاریس	هنری پوانکاره ریاضیدان ، فیزیکدان نظری و فیلسوف فرانسه بود. او تئوری توابع اتومبیل را توسعه داد و بنیانگذار توپولوژی جبری به حساب می آید . زمینه های دیگر کار وی هندسه جبری و نظریه اعداد بود. حدس پوانکره است طولانی ترین مشکل حل نشده مهم در توپولوژی در نظر گرفته شده است. نام شما بعد از او است. آ. مدل Poincaré سازگار اما نه سازگار از هندسه غیر اقلیدسی - سایپرز ، باشگاه دانش

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Liste_bedeutender_Mathematiker

ادامه لیست ریاضیدانان برجسته

توسط علی رضا نقش نیلچی | پنجشنبه سی ام مرداد ۱۳۹۹ | 0:1

اوایل دوران مدرن [ ویرایش | ویرایش منبع ]

همچنین مشاهده کنید : رده: ریاضیدانان (دوره اوایل مدرن)

	نام (داده های زندگی)	منطقه تحقیقاتی
	مایکل استیفل * در حدود سال 1487 در Esslingen am Neckar 19 19 آوریل 1567 در Jena	مایکل استیفل یک متکلمان ، ریاضیدان و اصلاح طلب آلمانی بود. عدد انتزاعی Arithmetica ، که در سال 1554 منتشر شده است ، که به اعداد منفی ، نمایانگرها و توالی اعداد می پردازد ، به عنوان اصلی ترین کار ریاضیات Stifel در نظر گرفته شده است . او اولین کسی بود که با لگاریتم ها سر و کار داشت و چندین کتاب حسابی را برای استفاده روزمره نوشت.
	Gerolamo Cardano * 24 سپتامبر 1501 در پاویا - 21 سپتامبر 1576 در رم	Gerolamo Cardano پزشک ، فیلسوف و ریاضیدان ایتالیایی بود. Cardano اکتشافات مهمی را در رابطه با احتمال و تعداد پیچیده انجام داد . Cardano یک رویکرد کلی برای حل معادلات مکعب پیدا کرد ، فرمول Cardan نام او . مشترک مفصل همهکاره است بعد از او نام.
	François Viète * 1540 in Fontenay-le-Comte † 13 دسامبر [2] 1603 در پاریس	François Viète (ویتا) یک حقوقدان و ریاضیدان فرانسوی بود. استفاده از حروف به عنوان متغیر در نماد ریاضی به Viète برمی گردد . در واقع ، ریاضیات فقط برای او حاشیه بود ، اما او به یکی از مهمترین و تأثیرگذارترین ریاضیدانان زمان خود تبدیل شد. علاوه بر این ، وی در زمینه مثلثات عالی تعالی یافت و کارهای مقدماتی ارزشمندی را برای بررسی های بعدی حساب بی نهایت انجام داد. عبارت VIETA است بعد از او نام.
	یوهانس کپلر * 27 دسامبر 1571 در ویل در استاد - 15 نوامبر 1630 در رگنسبورگ	یوهانس کپلر فیلسوف ، ریاضیدان ، ستاره شناس ، اخترشناس و بینایی طبیعی آلمانی بود. او به تئوری عمومی چند ضلعی ها و چندضلعی ها پرداخت. او چندین ساختار مکانی ناشناخته را کشف کرد و آنها را از ابتدا ساخت ، از جمله ستاره معمولی چهار طرفه. یوهانس کپلر نیز تعریف ضد دین را ارائه داد . علاوه بر این ، او قانون بشکه Kepler را به نام خود تدوین کرد که امکان ادغام عددی تقریبی را فراهم می آورد. مهمترین دستاورد وی کشف قوانین حرکتی سیاره ای است که در بیضی با خورشید به عنوان نقطه کانونی از وی نام برده شده است.
	جان والیس * 3 دسامبر 1616 در اشفورد ، کنت 8 8 نوامبر 1703 در آکسفورد	جان والیس ریاضیدان انگلیسی بود. والیس در کارهای خود به پیشرفت حساب بی نهایت قبل از نیوتن کمک کرده است. وی در سال 1656 ویلیس محصول Arithmetica Infinitorum را رهبری کرد ، و در آنجا مطالعاتی در مورد سریال نامتناهی منتشر کرد .
	پیر د Fermat * در اواخر سال 1607 در Beaumont-de-Lomagne 12 12 ژانویه 1665 در Castres	پیر دو فرمت ریاضیدان و حقوقدان فرانسوی بود. فرات در تئوری اعداد ، نظریه احتمال ، حساب متغیر و افتراقی نقش مهمی داشت . بعد از او آ. نام های اعداد فرات و همچنین قضیه کوچک و بزرگ فرما را نام برد . دومی فقط در سال 1993 توسط اندرو وایلز بسیار دقیق و اثبات شده قابل اثبات بود.
	رنه دکارت * 31 مارس 1596 در لا هایه / تورین ، فرانسه - 11 فوریه 1650 در استکهلم ، سوئد	رنه دکارت فیلسوف ، ریاضیدان و دانشمند فرانسوی بود. او بیشتر به خاطر مشارکت در هندسه شناخته شده است. سیستم مختصات دکارتی نامگذاری شده توسط وی احتمالاً به سمت او برنمی گردد. در حدود سال 1640 ، او در حل مسئله مماسانه حساب دیفرانسیل سهمی داشت .
	بلیز پاسکال * 19 ژوئن 1623 در کلرمونت-فرند 19 19 اوت 1662 در پاریس	بلیز پاسکال ریاضیدان ، فیزیکدان فرانسوی ، مرد نامه و فیلسوف بود. پاسکال تعدادی از بینش های ابتدایی را ارائه داد. او به محاسبه احتمالی پرداخت و به ویژه بازی های تاس را مورد بررسی قرار داد . به گفته وی ، این مثلث پاسکال است به نام ، که ، اما توسط وی کشف نشده است. همچنین قضیه پاسکال ، شش گوشها بر روی یک قسمت مخروطی حک شده است.
	Seki Takakazu * 1637/1642؟ در فوجیوکا 24 24 اکتبر 1708	Seki Takakazu یک ریاضیدان ژاپنی بود. تاکاکازو بسیاری از قضایا و نظریه ها را کشف کرد که اندکی قبل یا فقط اندکی پس از آن به طور مستقل در اروپا کشف شد و مهمترین ریاضیدانان وان محسوب می شود . او سهم مهمی در کشف عوامل تعیین کننده داشت . در کار خود را Kaiindai هیچ هو ، در سال 1685 منتشر شده است، او برای توصیف یک روش قدیمی چینی محاسبه صفر از چند جمله ای و گسترش آن برای پیدا کردن همه صفر واقعی است. او همچنین قبل از برنولی اعداد برنولی را کشف کرد.
	Jakob I Bernoulli * 6 ژانویه 1655 در بازل - 16 اوت 1705 در آنجا	Jakob I Bernoulli یک ریاضیدان و فیزیکدان سوئیسی بود. وی به طور چشمگیری در توسعه تئوری احتمال و همچنین در حساب تغییرات و تحقیقات سری قدرت مؤثر بوده است . در میان چیزهای دیگر ، شماره های برنولی نام او قرار گرفته است. وی یکی از مشهورترین نمایندگان خانواده دانشمندان برنولی است .
	گوتفرید ویلهلم لایب نیتس * اول ژوئیه 1646 در لایپزیگ 14 14 نوامبر 1716 در هانوفر	گوتفرید ویلهلم لیبنیتس فیلسوف و دانشمند آلمانی ، ریاضیدان ، دیپلمات ، فیزیکدان ، مورخ و کتابدار بود. در سال 1672 لایب نیتس ماشین محاسبه ای ساخت که می تواند تکثیر ، تقسیم و ریشه مربع را بسازد. در سالهای 1672 تا 1676 لایبنیتس اصول حسابهای بینهایت را توسعه داد . موردی که امروز رایج است به لایب نیتز می رود\ displaystyle \ textstyle {\ frac {{\ text {d}} y} {{\ text {d}} x}}} $\ textstyle {\ frac {{\ متن {d}} y} {{\ متن {d}} x}$ در نماد دیفرانسیل و علامت انتگرال \ displaystyle \ textstyle \ int {\ text {d}} x} $\ textstyle \ int \ text {d}} x$ بازگشت. او همچنین معیار Leibniz را به نام خود یافت ، معیار همگرایی ریاضی برای سری بی نهایت و فرمول Leibniz که برای محاسبه تعیین کننده ماتریس استفاده می شود .
	اسحاق نیوتن * 4 ژانویه 1643 در Woolsthorpe-by-Colsterworth در لینکلنشر - 31 مارس 1727 در کنزینگتون	اسحاق نیوتن یک فیزیکدان ، ریاضیدان ، اخترشناس ، کیمیاگر ، فیلسوف و مدیر انگلیسی بود. به طور مستقل از لایب نیتس ، نیوتن محاسبه نامتناهی را پایه گذاری کرد و کمکهای مهمی به جبر کرد . بعد از نیوتن ، در ریاضیات ، از جمله موارد دیگر ، روش نیوتن نامگذاری شده است ، و در فیزیک مکانیک نیوتن ، که به کمک آن شما هستید. آ. قوانین کپلر را می توان به صورت ریاضی بدست آورد.
	یوهان اول برنولی * 6 اوت 1667 در بازل - اول ژانویه 1748 در آنجا	یوهان اول برنولی برادر کوچکتر یاکوب اول برنولی بود. حوزه های کاری وی شامل سری ، معادلات دیفرانسیل ، منحنی ها از منظر موضوعات هندسی و مکانیکی مانند مشکل براکیستوکرون ها بود . مشهورترین دانش آموز یوهان اول برنولی لئونارد اویلر بود.
	لئونارد اویلر * 15 آوریل 1707 در بازل - 18 سپتامبر 1783 در سن پترزبورگ	لئونارد اویلر یکی از مهمترین ریاضیدانان همه بود. وی در مجموع 866 نشریه نوشت و نتایج مبانی او زمینه های جدیدی را در ریاضیات ایجاد کرد. بیشتر نمادگرایی ریاضی امروز به اویل باز می گردد. وی علاوه بر حساب دیفرانسیل و انتگرال ، با معادلات دیفرانسیل ، هندسه دیفرانسیل ، معادلات دیفرانسیل ، انتگرال بیضوی و نظریه عملکرد گاما و بتا پرداخت . تعدادی از اصطلاحات و اصطلاحات ریاضی به نام او نامگذاری شده است اویلر تعداد الکترونیک = 2.7182818284590452 ... در میان بهترین شناخته شده است.
	جوزف-لوئیس لاگرانژ * 25 ژانویه 1736 در تورین † 10 آوریل 1813 در پاریس	جوزف-لوئیس لاگرانژ ریاضیدان و ستاره شناس ایتالیایی بود. او در مورد مشکل سه بدنه مکانیک آسمانی ، حساب تغییرات و نظریه عملکردهای پیچیده کار کرد. لاگرانژ به نظریه معادلات در جبر و نظریه اشکال درجه دوم در نظریه اعداد کمک کرده است. عملکرد لاگرانژی ، که در مکانیک از اهمیت ویژه ای برخوردار است ، در بین دیگران از وی ناشی می شود.
	گاسپارد مانه * 9 مه 1746 در Beaune 28 28 ژوئیه 1818 در پاریس	گاسپارد مونگ ریاضیدان و فیزیکدان فرانسوی بود. وی در انقلاب فرانسه شرکت کرد و در سال 1792 نقش سیاسی مهمی در این جمهوری ایفا کرد. Monge بنیانگذار پلی تکنیک olecole در پاریس است و در وهله اول با معرفی هندسه توصیفی نام خود را از لحاظ ریاضی به وجود آورده است .
	پیر-سیمون لاپلاس * 28 مارس 1749 در Beaumont-en-Auge در نورماندی - 5 مارس 1827 در پاریس	پیر-سیمون لاپلاس ریاضیدان و ستاره شناس فرانسوی بود. وی در بسیاری از زمینه های ریاضیات فعال بود. او به ویژه برای رساله های خود در مورد احتمال و تئوری بازی شناخته شده است . لاپلاس وزیر وقت فرانسه در زمان ناپلئون بود . علاوه بر چند جمله ، تبدیل Laplace و معادله Laplace نیز از وی نامگذاری شده اند.
	آدریان-ماری افسانه * 18 سپتامبر 1752 در پاریس - 9 ژانویه 1833 در آنجا	آدریان-ماری Legendre یک ریاضیدان فرانسوی بود. او روی انتگرالهای بیضوی کار کرد و مطالعاتی را در مورد اسفروئیدهای بیضوی انجام داد. او به طور مستقل از کارل فردریش گاو ، کمترین روش مربع را در سال 1806 کشف کرد . افسانه ساده اثبات غیر منطقی بودن π را بیان كرد و برای اولین بار ثابت كرد كه π² نیز غیر منطقی است. چندجمله ای لژاندر و نماد لژاندر برای باقیمانده مربع یا غیر باقی مانده در نظریه اعداد هستند بعد از او نام.
	ژان باپتیست جوزف فوریه * 21 مارس 1768 در اکسیر - 16 مه 1830 در پاریس	ژان باپتیست جوزف فوریه ریاضیدان و فیزیکدان فرانسوی بود. او با انتشار گرما در مواد جامد سر و کار داشت و سری به اصطلاح فوریه را پیدا کرد که به کمک آنها می توانست قانون فوریه را تأسیس کند . با تجزیه و تحلیل فوریه و یا تبدیل فوریه ، او پایه و اساس پیشرفت در فیزیک مدرن، آن است که در حال حاضر در دیجیتال بسیار مهم ارتباطات و مهندسی ارتباطات .

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Liste_bedeutender_Mathematiker

ادامه لیست ریاضیدانان برجسته

توسط علی رضا نقش نیلچی | چهارشنبه بیست و نهم مرداد ۱۳۹۹ | 23:59

باستان [ ویرایش | ویرایش منبع ]

همچنین ببینید : رده: ریاضیدانان باستان

	نام (داده های زندگی)	منطقه تحقیقاتی
	Thales of Miletus * حوالی سال 624 پیش از میلاد در میلتوس ، صغیر آسیا - حدود 546 سال قبل از میلاد مسیح Chr	تالس فیلسوف ، دولتمرد ، ریاضیدان ، ستاره شناس و مهندس طبیعی یونانی بود. طبق سنت ، گفته می شود که وی برای اولین بار قضایای هندسی را بر اساس تعاریف و مفروضات با کمک ملاحظات تقارن ثابت کرده است. تالس به دنبال توضیح منطقی در مورد جهان بود. جمله تالس است بعد از او نام.
	فیثاغورث ساموس * در حدود 570 پیش از میلاد پیش از میلاد مسیح پس از سال 510 قبل از میلاد Chr	فیثاغورس ریاضیدان ، فیلسوف و بنیانگذار جامعه پنهان فیثاغورسیان بود . قضیه فیثاغورس ، که از او توسط اقلیدس نامگذاری شده بود ، خیلی زودتر شناخته شده بود.
	Eudoxos از Knidos * 410 یا 408 قبل از میلاد سال قبل از میلاد مسیح 355 یا 347 سال قبل از میلاد Chr	اودوکسوس ریاضیدان ، ستاره شناس ، جغرافیدان و دکتر یونانی بود . وی مفاهیم تعداد ، طول ، گسترش فضایی و زمانی را تحت یک اصطلاح چتر خلاصه کرد و پایه و اساس دکترین اندازه ها را فراهم کرد. نظریه اندازه او قبلاً حاکی از اصل و رسم Archimedean و روابط غیر منطقی است. او روش فرسودگی را توسعه داد و حجم هرم و مخروط را تعیین كرد .
	اقلیدس اسکندریه * تقریباً 365 سال قبل از میلاد پیش از میلاد احتمالاً در اسکندریه یا آتن - تقریباً 300 سال قبل از میلاد Chr	اقلیدس سعی داشت ریاضیات و به ویژه هندسه را به صورت محوری بنا کند . وی در کتاب درسی 13 جلدی مهم خود با عنوان " عناصر " دانش ریاضیاتی را که در آن زمان شناخته شده بود خلاصه کرد. به گفته وی ، هندسه اقلیدسی و الگوریتم اقلیدسی نامگذاری شده اند.
	Archimedes of Siracuse در حدود سال 287 قبل از میلاد قبل از میلاد مسیح احتمالاً در سیراکوزه در سیسیل 212 سال قبل از میلاد Chr. همانجا	ارشمیدس ریاضیدان ، فیزیکدان و مهندس یونانی بود و مهمترین ریاضیدان دوران باستان محسوب می شد. وی ثابت کرد که دور یک دایره با قطر آن به همان شکلی که مساحت دایره به مربع شعاع است مرتبط است ، این نسبت اکنون به π (Pi) گفته می شود و او منطقه را تحت یک پارابولا محاسبه کرد. [1] بدیهیات Archimedean نام او است .
	آپولوونیوس پرگه * 262 پیش از میلاد در پرگ 190 پ.م. در اسکندریه	در مهمترین اثر خود کونیکا ("درباره بخش های مخروطی") ، آپولونیوس فون پرگ خود را به تحقیقات دقیق درباره مشکلات بخش های مخروطی ، تعیین مقدار محدود و مشکلات ارزش شدید اختصاص داد . از جمله موارد دیگر ، دایره آپولونیوس به نام وی نامگذاری شده است.
	Diophant of Alexandria تاریخ زندگی بین 100 سال قبل از میلاد و 350 میلادی نامشخص است	Diophantine of Alexandria یک ریاضیدان یونانی بود که درباره او بسیار اندک شناخته شده است. کسی آثار خود را می شناسد ، که Arithmetika چند جلدی از آنها شناخته شده است. او با حل معادلات جبری با چند ناشناخته سروکار داشت. امروزه ، معادلات جبری که برای آنها راه حلهای عدد صحیح جستجو می شود ، معادلات دیوفانتین نامیده می شوند .
	عمر پاپوس قدمت نامشخصی در قرن چهارم میلادی دارد	پاپوس در اسکندریه زندگی می کرد و یکی از آخرین ریاضیدانان مهم دوران باستان محسوب می شود ، که به خصوص به هندسه ( قضیه Pappos ) توجه داشت و یک مجموعه ریاضی را ترک کرد . او همچنین با قوانین گلدین آشنا بود . او همچنین یک ستاره شناس بود.

قرون وسطی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

همچنین مشاهده کنید : رده: ریاضیدانان قرون وسطی و رده: ریاضیدانان آسیای شرقی قبل از سال 1500

در دوره ای که از دیدگاه Eurocentric به قرون وسطا خوانده می شود ، دانشمندان منطقه عربی و فارسی بویژه دانش جدیدی را تحمل کردند و ریاضیات یونانی ها و هندی ها را بیشتر توسعه دادند. فقط در اواخر قرون وسطی بود که بخش هایی از ریاضیات اسلامی به تدریج در اروپا مسیحی پذیرش شدند. مهمترین دستاورد ریاضیات ریاضی دانان اسلامی در تأسیس جبر امروزی نهفته است .

	نام (داده های زندگی)	منطقه تحقیقاتی
	آریابهاتا * 476 در Ashmaka † حدود 550	Aryabhata یک پلیمات ، ریاضیدان ، و ستاره شناس هندی بود. فرض بر این است که مفهوم عدد 0 (صفر) به Aryabhata برمی گردد ، اگرچه تا زمان براهماگوتا نیست که صفر بدیهی است که به عنوان یک عدد جداگانه رفتار می شود. آریاباتا تعداد دایره Pi را دقیقاً معادل 3.1416 برای آن زمان تعیین کرد و به نظر می رسد قبلاً گمان می کرد که این یک عدد غیر منطقی باشد.
	برهماگوپتا * 598 † 668	براهماگوپتا همچنین به عنوان ستاره شناس در هندوستان فعالیت داشت. وی قوانینی برای حساب با اعداد منفی وضع کرد و از عدد 0 نیز برای محاسبه استفاده کرد. عبارت براهماگوپتا شد بعد از او نام.
	الخوارزمی * در حدود 780 † بین 835 و 850	الچوارزمی ریاضیدان ، ستاره شناس و جغرافیدان فارسی بود. او یکی از مهمترین ریاضیدانان محسوب می شود زیرا - به عنوان مثال ، بر خلاف دیوفانت - وی به تئوری اعداد مربوط نمی شد ، بلکه با جبر به عنوان یک شکل ابتدایی از تحقیق است. ال چوارزمی عدد صفر (عربی: sifr) را از هند به سیستم عربی عربی و در نتیجه در همه سیستمهای مدرن شماره معرفی کرد. وی در کتابهای خود رویکردهای منظم برای حل معادلات خطی و درجه دوم ارائه داد . اصطلاح "جبر" به ترجمه كتابش Hisab al-Jabr WA-l-Muqabala برمی گردد .
	ثبیت بن قوره * 826 در هران؛ 18 فوریه 901 در بغداد	تمیت بن قوره (تئبری لاتین) با عمومی سازی قضیه فیثاغوره ، بدیهیات موازی ، میادین جادویی و نظریه اعداد پرداخته است ، معروف است که قضیه او در مورد اعداد دوستانه است .
	التنانی * بین سالهای 850 تا 869 در هران 929 پوند در قصر الجیس نزدیک سامرا	البطانی ریاضیدان و ستاره شناس بزرگ قرون وسطای اسلامی به حساب می آید. او اصول ریاضیات هند و مفهوم صفر را به دنیای عرب آموخت . مهمتر از همه ، سهم البطنی در مثلثات قابل توجه است ، که در آن او اولین کسی بود که به جای تاندون ها از سینوس استفاده کرد . او اولین کسی بود که قضیه سینوس را پیدا و اثبات کرد ، و همچنین این که مماس بیانگر نسبت سینوس به کسین است .
	ابوعل وفا * 10 ژوئن 940 در بوزجان 15 15 ژوئیه 998 در بغداد	ابوال وفا سهم قابل توجهی در مثلثات داشت. او اولین کسی بود که عملکردهای سکاها و کیهانها را معرفی کرد و همچنین اولین کسی بود که از عملکرد مماس استفاده کرد . وی همچنین پیشنهاد كرد كه توابع مثلثاتی را با استفاده از دایره واحد تعریف كنید. علاوه بر این ، او روش های باستانی مثلثات کروی را ساده تر کرد و قانون سینوس ها را برای مثلث های کلی کروی اثبات کرد.
	الحازن * حدود 965 در بصره 1039/40 پوند در قاهره	الحسن بن الحیتم (Lat.Alhazen) یک ریاضیدان ، نوری و اخترشناس عرب بود ، او عمدتاً با مشکلات هندسه سر و کار داشت و با استفاده اولیه از القای کامل ، یک فرمول برای مجموع قدرتهای چهارم پیدا کرد و بدین ترتیب توانست برای اولین بار این کار را انجام دهد. حجم پارابولوئید را محاسبه کنید . علاوه بر این ، او توانست با محاسبه هندسی با مقاطع مخروطی در یک آینه کروی ، مسئله Alhazen را به نام خود حل کند ، نقطه ای که از آن یک جسم از فاصله مشخص تا یک تصویر مشخص پیش بینی می شود.
	عمر خیام * حدود 1048 در نیشابور ، استان خراسان 1123 پوند	عمر چاییم یک ریاضیدان و ستاره شناس ایرانی بود که راه حل معادلات مکعب و ریشه های آنها را از طریق نمایش هندسی پیدا کرد. او به طور عمده با شماره های موازی و غیر منطقی سروکار داشت . او همچنین یک اثر غالب طولانی از جبر ایجاد کرد .
	لئوناردو فیبوناچی * حدود سال 1180 † بعد از 1241	لئوناردو دا پیزا ، به نام فیبوناچی ، مهمترین ریاضیدان اروپایی قرون وسطی محسوب می شود. اعداد فیبوناچی به نام او که دنباله فیبوناچی را تشکیل می دهند ، امروزه بیشتر شناخته شده اند . فیبوناچی با مطالعه هندسه اقلیدس ، "summa" دانش ریاضی خود را در کار اصلی خود یعنی Liber abbaci گذاشته است .
	لی Ye * 1192 در Tahsing ، امروز پکن 1279 پوند در استان Hopeh	لی یه ریاضیدان چینی در سلسله آهنگ بود . او در پشت محاسبه حلقه ها و روش های محاسبه برای کاهش مشکلات هندسی و سایر وظایف به معادلات جبری ، دو کتاب مهم را پشت سر گذاشت. روش راه حل وی بسیار شبیه به رویکردی است که بعدا به عنوان طرح هورنر مشهور شد .
	زو Shijie * حدود 1260 † حدود سال 1320	زو شیجی یکی از مهمترین ریاضیدانان چینی بود. زو حدود 260 مشکل در زمینه های حساب و جبر را در بر می گیرد. کتاب دوم او " آینه گرانبها از چهار عنصر از 1303" جبر چینی را به بالاترین سطح رساند. این شامل توضیح در مورد روش چهار عنصر او است که می تواند برای نشان دادن معادلات جبری با چهار ناشناخته استفاده شود. زو همچنین توضیح داد که چگونه می توان ریشه های مربعی را پیدا کرد و درک سریال و دنباله را اضافه کرد. در ابتدای کتاب تصویری وجود دارد که نمایانگر ضرایب دوجمله ای است که اکنون به مثلث پاسکال معروف است .
	ال کاشی * حوالی سال 1380 در کاشان - 22 ژوئن 1429 در سمرقند	وی در کارنامه خود «الرساله المحیطیه» دور دایره واحد ( یعنی دو برابر تعداد دایره π) را از گوشه 3 * 228 تا 9 مکان جنسی تعیین کرد: 6 ؛ 16،59،28،01،34،51،46 ، 14.50 ، که او به 16 محل اعشار تبدیل کرده است. این یکی از قدیمی ترین اسناد مربوط به محاسبه با کسری اعشاری است. وی از جایگزینی کسری در سیستم جنسی با کسری اعشاری دفاع کرد. به آن را آسان تر برای پیش بینی سیاره مکان ، او ساخته شده یک نوع کامپیوتر آنالوگ از Tabaq-AL-Manateq ، که مثل یک ساخته شد اسطرلاب . در فرانسه اصطلاح کسینوس به افتخار او Thorème d'Al-Kashi نامیده می شود .
	Regiomontanus * 6 ژوئن 1436 در Königsberg در فرانکونیای تحتانی - 6 ژوئیه 1476 در رم	یوهانس مولر از Königsberg ، که بعدها Regiomontanus نامیده شد ، ریاضیدان ، ستاره شناس و ناشر اواخر قرون وسطی بود. Regiomontanus بنیانگذار مثلثات مدرن و اصلاح طلب اولیه تقویم جولیان به حساب می آید .

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Liste_bedeutender_Mathematiker

لیست ریاضیدانان برجسته

توسط علی رضا نقش نیلچی | چهارشنبه بیست و نهم مرداد ۱۳۹۹ | 23:57

لیست ریاضیدانان برجسته

پرش به ناوبری پرش به جستجو

این لیست از ریاضیدانان مهم نشان دهنده انتخاب ریاضیدانان از دوران باستان تا به امروز است.انتخاب ریاضیدانان بر اساس دستاوردهای علمی یا سطح آگاهی آنها صورت می گیرد ، بر اساس آنها به ملاحظات تاریخی ریاضی در مدارس یا دانشگاه ها علاقه نشان می دهند.

تا زمان رنسانس ، ریاضیدانان به عنوان دانشمندان بیشتر بر علوم متمرکز بودند ؛ آنها اغلب در همان زمان فیلسوف ، مهندس ، ستاره شناس و اخترشناس بودند . این پلی تاریخگر قرن ها جای خود را به وجود آورد ، به گونه ای که در زمان عقل گرایی ریاضیدانان اغلب فقط علم دوم را مطالعه و دنبال می کردند. الهیات یا فیزیک بیشتر به دلیل ارتباط موضوعی آنها مورد استفاده قرار گرفتبه عنوان یک حوزه فعالیت دیگر انتخاب شده است. این پیشرفت از قرن نوزدهم ادامه داشته است ، به گونه ای که ریاضیدانان امروزه اغلب فقط در چند زیر زمینه ریاضی تحقیق می کنند.

فهرست

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Liste_bedeutender_Mathematiker

حکیم عمر خیام

توسط علی رضا نقش نیلچی | چهارشنبه بیست و نهم مرداد ۱۳۹۹ | 23:55

عمر چایام

پرش به ناوبری پرش به جستجو

تصویربرداری عمر چایام

عمر چایام ( فارسی زندگی خیام، DMG - عمر Ḫayām یا Umar -i Ḫayām ؛ عربی عمر الخيام، DMG عمر الایایم ، متولد 18 مه 1048 در نیشابور ، خراسان ، امروز در ایران . در درگذشت دسامبر 4، 1131 همان) [1] یادآور شد فارسی ریاضیدان ، ستاره شناس ، ستاره شناس ، اصلاح طلب تقویم ، فیلسوف و در سراسر جهان معروف شاعر به ویژه از طریق رباعی خود را (، Rubā'īyāt ) .

فهرست

زندگی و کار [ ویرایش | ویرایش منبع ]

عمر چایم با تعیین ریشه های خود از طریق نمایش هندسی ، راه حل معادلات مکعب را پیدا کرد . دکارت تا قرنها بعد به راه خود ادامه نداد . عمر Chayyām به طور عمده با برخورد موازی ، جایی که او نیز نگاه برای یک اثبات برای اصل موازی از اقلیدس (نگاه کنید به ساکری-Viereck )، [2] و اعداد گنگ . او همچنین یک اثر طولانی از جبر ایجاد کرد که در آن معادله کلی جبر درجه سوم را با استفاده از منحنی های مخروطی حل کرد. [3]وی همچنین ترتیب ضرایب دوتایی را که اکنون به عنوان مثلث پاسکال شناخته می شود ، پوشانده است .

سلجوقی سلطان ملکشاه یکم عمر Chayyām در 1073 با ساخت و ساز از یک راه اندازی رصدخانه (که عمر نیز از 1074 به کارگردانی) و ایجاد یک تقویم خورشیدی برای مقاصد نجومی. 500 سال بعد تقویم عمر دقیق تر از تقویم گرگوری بود . تقویم مدرن ایران براساس محاسبات آن است.

عمر چایام ، پیرو فلسفه ابن سینا ، [4] همچنین در زمان خود به دلیل متون فلسفی خود ، اعتبار و منزلت زیادی کسب کرد ، که به تفصیل با موضوعات انتقادی در اسلام پرداخته بود. در سال 1080 رساله فلسفی او در مورد "هستی و تعهد" یا "هستی و مجبور" با موضوع اراده آزاد ظاهر شد. [5] [6] او در Robā'īyāt ( "رباعی") یکی او را از یک تردید آگاه جانبی بیشتری، که آن هم توسط برخی از خود نشان داده بیند آیات پر با Weltschmerz ، که "در برابر اعتقاد محمدی هستند تقدیر " [7]دور زدن. در صورت وجود تعداد کمی از این آیات در طول زندگی وی منتشر شد. منابع فارسی تا اواخر قرن دوازدهم ، پس از مرگ عمر چایام ، آیات وی را ذکر و نقل نمی کنند. آیات او به رسمیت شناختن شاعرانه توسط ایرانیان رد شد. او در میان "ستاره هفت" از شاعران فارسی (شمارش نیست فردوسی ، نظامی ، انوری ، حافظ ، مولانا ، سعدی ، Dschami ).

نگذشته بود كه ترجمه مادرزادی Rubai'yat توسط محقق خصوصی انگلیسی " ادوارد فیتز گرالد" در اواسط قرن نوزدهم میلادی انجام شود كه عمر چایام در غرب شناخته شد و در دنیای انگلو-آمریكا مشهور شد. شهرت وی در غرب بر شاعر وطن خود برگشت.

ترجمه های گسترده ای به آلمانی پس از حدود سال 1880 توسط آدولف فردریش گراف فون شاک و فردریش بودنشتد انجام شد و از سال 1912 به بعد ترجمه هایی از فردریش روزن با عنوان Die Zeitsprüche عمر-خیام - از فارسی توسط فردریش روزن ترجمه شد. . [8] در سال 1917 ، كلبوند نسخه آلمانی ای از شعر را با عنوان " مظهر سازنده چادر ایرانی" تهیه كرد و به نام چایام اشاره كرد ، كه برگرفته از چیمه عربی ("چادر") است. [9]

اقتباس های هنری [ ویرایش | ویرایش منبع ]

پس از نخستین ترجمه انگلیسی توسط ادوارد فیتزجرالد در سال 1859 ، تعداد زیادی نسخه مصور از کواترین با متن فیتزجرالد منتشر شد که برخی از آنها بسیار پیشرفته بودند. بسیاری از تصویرگران ، به ویژه در انگلستان از زمان هنر نوو ، در این مد رسمی از پذیرش عمر شرکت کردند که تا دهه 1940 ادامه یافت ، به عنوان مثال رونالد ادموند بالفور ، فرانک برنگوین ، ادموند دولاک ، آن هریت فیش ، جیمز گیلبرت ، جسی ماریون کینگ ، فلورانس لوندبورگ ، ویلی پوگنی ، چارلز ریکتز ، چارلز رابینسون ،ادموند جی. سالیوان ، آرتور سوزیک و بسیاری دیگر. [10]

زبان انگلیسی آهنگساز سر گرانویل Bantock تشکیل ORATORIO عمر خیام برای ارکستر، گروه کر و سه نوازندگان (آلتو، تنور، باریتون = عاشق، شاعر، فیلسوف) در سال 1906، با استفاده از ترجمه Rubai'yat توسط ادوارد فیتزجرالد.

آهنگساز اتریشی ، فردریش سرا ، آهنگسازی "ده رباعیات و عمر چاجام را برای گروه کر مختل یک کاپلا" در سال 1949 (55- 1949)

کنسرت "روایت" برای کلارینت و ارکستر op op 34 با عنوان خیام توسط آهنگساز ترکی Fazıl Say که در سال 2011 به نمایش درآمد ، عمدتا مربوط به زندگی عمر چایام است. [11]

در سال 1956 ، ویلیام دیترل زندگی فیلم عمر چایومز را در فیلم طوفان بر فرانسوی فیلمبرداری کرد .

در سال 2005 ، کیوان مشایخ داستان زندگی خود را در فیلم شاهزاده ایرانی ویرایش کرد. افسانه عمر .

زندگی عمر چایام همچنین موضوع اصلی رمان سمرقند (1988) توسط نویسنده فرانسوی-لبنانی امین معلوف است .

در رمان «تسلی آسمان شب" (2016)، نویسنده بوسنیایی اتریشی Dževad Karahasan توصیف زندگی عمر Chayyām در شهرستان اصفهان، هنگامی که امپراتوری سلجوقی توسط توطئه دادگاه، تنش های اجتماعی، ارتش های خارجی و فرقه گرایان خشونت تهدید می شد.

در نیمه دوم قرن بیستم ، چایم از طریق ترانه ای با عنوان عربی - انگلیسی رکعیات الخيام - Rubaiyat al- Khyam ("Quatrains of Chyām") توسط ام کلثوم ، سطح جدیدی از شهرت را در جهان عرب به دست آورد ، مانند او قبل از آنجا در این حد نیست.

تأیید (انتخاب) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

یكی از چهارراهی كه به عمر چایام نسبت داده شده است

گویند کسان بهشت با حور خوش است

من می گویم که آب انگور خوش است

این نقاشی را گرفته و از آن ناصح بدار استفاده می کنید

کآواز دهل شنیدن از دور خوش است

gūyand kasān behešt bā ḫr ḫoš ast

مرد mīgūyam ke āb-e angūr ḫoš ast

nn naqd begīr-o dast az ān nasiye be-dār

k'āwāz-e dohol īanīdan az dūr ḫoš ast [12]

گفته می شود بهشت باکره لذت بخش است ،

من آب انگور را به تنهایی دلربا می دانم!

این سنت را بگیرید و بگذارید گنج موعود برود ،

زیرا صدای طبل کریگ فقط از دور هیجان انگیز است.

بنابراین بلبل مست راه در بستان موقعیت

روى گل و جام باده را خندان موقعیت

می توانید به زبان حال خود گوش دهید

دریاب که عمر مجاز را دارد قادر نیست

در بولبول ماست ریو دار بوستان یفت

rū-ye gol-o -m-e bāde-rā ḫandān yāft

āmad be-zabān-e ḥāl dar gūšam goft

dar-yāb ke 'omr-e rafte-rā na-tawān yāft

چگونه بلبل مست [13] راه را به باغ پیدا کرد ،

صورت گل رز و جام شراب را که می خندید ،

او آمد و در گوشم خیلی خوشحال صحبت کرد:

"من درک می کنم که زندگی گذشته هیچ کس پیدا نکرده است."

آن قصر که جمشید در او جام گرفت

آھو بچه کرد و روبه آرام گرفت

بھرام که گور میگرفتى ھمه عمر

دیدی که مانند گور بھرام گرفتن

qn qaṣr ke ǧamšīd dar ū ǧām reft

ūhū bače kard-o rūbah ārām reft

bahrām ke gūr mīgereftī hame 'omr

dīdī ke če-gūne gūr bahrām reft

در آن قلعه ای که جمشید دستش را گرفت ،

گوزنها دلی به دنیا آوردند و روباه ساکت بود ،

آیا بهرام در تمام زندگی خود گور را شکار کرده است ،

اما یکی دید که چگونه گور بهرام خودش را گرفت. [14]

اى دوست بیا تا غم فردا نخوریم

وین یکدم عمر را غنیمه شمیم

فردا که از این دیر کھن در نظارتریم

با ھفت زار سالکان ھمسفریم

ey dūst biyā tā -amm-e fardā na-ḫorīm

w'īn yekdam-e 'omr-rā īanīmat šomorīm

fardā ke az īn deyr-e kohan dar-goarīm

bā haft hezār sālekān ham-safarīm

بیا ، دوست ، بیایید غم و اندوه فردا را ننوشیم ،

ما فقط این لحظات مختصر از خوشبختی در زندگی را حساب می کنیم.

فردا روزی است که ما این صومعه قدیمی را ترک خواهیم کرد [15] ،

با هفت هزار سرگردان کنارمان می رویم.

چندان بخورم شراب کاین بوى شراب

ایده ز تراب چون شدم زیر تراب

تا بر سر خاک من مشاهده مخمورى

از بوى شراب منصوب مست و خراب

čandān boḫorīm arāb k'īn bū-ye šarāb

adyad ze torāb šn šodam zīr-e torāb

tā bar sar-e ḫāk-e man resad maḫmūrī

az bū-ye šarāb-e man šawad mast-o āarāb

می خواهم شراب زیادی بنوشم ، آن عطر شراب

ممکن است هنگامی که من در دخمه خوابیده ام از تخته بیرون بیاید.

جایی که من به گرد و غبار روی می آورم ، یک بار مرد مسمومیت می آید

که مست و شراب شراب من است خرد.

این چرخ فلك كه ما در او حریانیم است

فانوس خيال از آن مثالى دانيم

خورشيد چراغ دان و عالم فانوس

ما چون صوريم كاندر آن حيرانيم

čn čarḫ-e falak ke mā dar 'ḥ āeyrān-īm

fānūs-e ḫiyāl az ān mes̱āl-ī dānīm

šīoršīd čerāġ-dān-o 'ālam fānūs

mā ṣn ṣowar-īm k'andar ḥn ḥeyrān-īm

این چرخ بخت در آسمان که ما را متحیر می کند

ما را به عنوان فانوس توهم در خواب می بیند.

خورشید منبع نور ، فانوس جهان -

ما شکل آنها هستیم که ما را متحیر می کند.

نسخه های آثار [ ویرایش | ویرایش منبع ]

مثل آب در یک جریان ، مانند باد بیابانی. اشعار یک عارف. ترجمه شده از دست نوشته های بدلی توسط والتر فون در Porten. نسخه دو زبانه. منتشر شده توسط خسرو نقد . نسخه شرقی ، میربوش 1992 ، ISBN 3-922825-49-4 .
پس از رونق گرفتن از "روبیاتات" ادوارد فیتزجرالد. منتقل شده از Salo Weindling. در: Castrum Peregrini 184-185 (1988) ، صص 94-98 ، ISSN 0008-7556 .
کتاب زندگی از طریق آن برگردانده شده است. کواترنرهای عمر چاجی. تولید پس از تولید مارتین رمانه. منتخب ، ترجمه شده از فارسی و حاشیه نویسی از بوذور علوی ، و پس از آن توسط جان ریپکا و بزور علوی ، راتن و لنینینگ ، برلین 1962 (چاپ دوم 1983).
Quatrains (Rubāʿīyāt) (ترجمه شده توسط فردریش روز با مینیاتورهای حسین بهزاد ). برلین 1925 (چاپ مجدد: Epubli ، Berlin 2010، ISBN 978-3-86931-622-2 ، نمونه خواندن در amazon.de).
گفته های عمر سازنده چادر . انتشارات آلمانی ، اشتوتگارت 1909.
- عمر خواجه: گفته ها. ترجمه از فارسی توسط فردریش روزن ، اینسل-ورلاگ ، چاپ 5. لایپزیگ 1973 (= اینسل-بچره ، 407).
رباعیات حکیم عمر خیام ، ویرایش صادق هدایت ، تهران 1923 (فارسی).
ترانه ها و گفته های عمر چاجی. فریدریش بودنشتد به آلمانی ترجمه شده است . وروكلاو 1882
روبیات توسط عمر خیام همراه با مینیاتورهای فارسی. ترجمه آدولف فردریش فون شاک . Parkland ، اشتوتگارت 1979 ، ISBN 3-88059-135-0 (در ابتدا در سال 1878 منتشر شد).
رباعیات . Authorhouse ، بلومینگتون 2005 ، ISBN 978-1-4209-2577-7 (ترجمه مشهور به انگلیسی توسط فیتزجرالد ، که در ابتدا در سال 1859 منتشر شد).
Quatrains Chajjam در پروژه Gutenberg-DE ، آلمانی توسط جوزف فن هامر-پورگستال ، 1818. [16]

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Omar_Chayy%C4%81m

الهازن

توسط علی رضا نقش نیلچی | چهارشنبه بیست و نهم مرداد ۱۳۹۹ | 23:53

پرش به ناوبری پرش به جستجو

الهازن در نگاه اوایل مدرن: پرتره در نسخه سلنوگرافی نوشته یوهانس هویلیوس (1647)

الهازن ( عربی أبو علي الحسن بن الهيثم ابوعلی الحسن بن الحیتم ، DMG ابو علی السانان بن الحیاء ، همچنین به ابن الحیاء [1] و ابن الهیتم ، فارسی نیز کوتاه شد. ابن هيثم، DMG ابن Haiṯam ، به لاتین Alhacen ، Avennathan یا Avenetan ، در حدود 965 در متولد بصره ؛ پس از 1040 فوت کرد در قاهره )، [2] [3] یادآور شد ریاضیدان ، چشم پزشک و ستاره شناس در اوج اسلام . او کمکهای اساسی به نوری ، نجوم ، ریاضیات و هواشناسی نوشت . [4]

فهرست

زندگی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

کمی در مورد زندگی ابن هیثم، شناخته شده [5] اما افسانه های متعددی در مورد او که راه خود را شرح حال بعد غربی پیدا شده است وجود دارد. وی در دره الحکیم در قاهره مشغول به کار شد و در آنجا پیشنهادی برای تنظیم سیل های نیل ارائه داد ، اما خلیفه آن را نپذیرفت. [2] طبق افسانه ، او اشتباه کرد ، یا برای رفع نارسایی های خود یا انجام وظایف اداری کمتر به عنوان علم ، از ترس خشم الحکیم ، یک بیماری روانی قبل از آن ، پس از آن او به بنیانگذاری خانه الحکیم نزدیک شد. حکمتکاملاً به علم روی آورد. پس از مرگ الحکیم در 1021 ، افسانه چنین می گوید که او ظاهراً "معجزه آسا" بهبود یافته است.

کار [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ریاضیات [ ویرایش | ویرایش منبع ]

در آثار ریاضی بیشمار وی به مشکلات نظریه اعداد و هندسه پرداخت .

اپتیک [ ویرایش | ویرایش منبع ]

از همه مهمتر ، آزمایش های نوری اوست : بیشتر دانشمندان باستان ، از جمله اقلیدس و بطلمیوس ، تصور می کردند که تصور بصری در مغز توسط "پرتوهای بینایی" که از چشم انسان سرچشمه می گیرد و محیط را اسکن می کند ، شبیه یک فرد نابینا است. که اطراف خود را با چوب اسکن می کند. ارسطواز طرف دیگر ، بر این عقیده بود كه نور به طور مستقل از چشم انسان وجود دارد و از طریق یك وسیله به روش خود از اشیاء به چشم عمل می كند. اما الهازن با تجزیه و تحلیل ساختار چشم به روش جدیدی نزدیک شد. وی اهمیت لنز را در چشم تشخیص داد و نظریه اشعه بینایی را در آزمایش های علمی رد کرد.

او همچنین با تکیه بر ابن سهل ، نظریه های بطلمیوس در مورد انکسار نور و بازتاب نور را تصحیح و گسترش داد . به طور خاص ، او مناسب بودن سطوح شیشه ای خمیده را برای بزرگنمایی نوری تشخیص داد و توصیف کرد. با این دانش او خواندن سنگ را از شیشه ساخت. او مخترع ذره بین تلقی می شود و احتمالاً از راجر بیکن نیز الهام گرفته تا عینک خود را با نوشته های خود اختراع کند . وی همچنین آزمایش هایی در زمینه اختلاط رنگ و مبهم شدن دوربین انجام داد .

حکاکی در صفحه عنوان Thesaurus opticus . این تصویر نشان می دهد که چگونه گفته می شود Archimedes of Siracuse کشتی های رومی را با کمک آینه های پارابولیکی آتش زده است.

حتی امروزه نام او با مشکل نوری همراه است ، مسئله Alhazensche : او از نظر هندسی با مقاطع مخروطی حل می شود وظیفه محاسبه نقطه را در یک آینه کروی که از آن یک جسم از فاصله معین تا یک تصویر معین پیش بینی می شود ، که بر روی یک معادله درجه چهار منجر به تعیین ریشه معادله درجه سوم می شود (بنابراین با قطب نما و خط کش قابل حل نیست). پیتر نیومن راه حل کامل جبری در یافت 1997. [6] مشکل بر می گردد به بطلمیوس و اشغال کریستین هویگنس ، برای مثال. در این زمینه ، خود الهازن فرمول اول برای جمع قدرتهای چهارم (که می توان آن را در کل قدرتهای عدد کلی نیز تعمیم داد) با استفاده اولیه از استقرا کامل ، ارائه داد و بدین ترتیب حجم پارابولوئید را پیدا کرد . بنابراین وی در تاریخ اولیه تحلیل نیز نقش دارد. [7]

آلهازن با استناد به یافته های خود در زمینه اپتیک ، کشف کرد که انکسار نور نیز در جو زمین اتفاق می افتد. وی دریافت که ماه هم در افق و هم در زینت به همان اندازه است. بنابراین او قطر ظاهراً بزرگتر ماه در نزدیکی افق را به عنوان یک توهم ادراکی ( توهم ماه ) تشخیص داد. او همچنین ارتفاع جو را از مشاهده غروب خورشید محاسبه کرد.

پس از اپتیک ، او همچنین به نجوم پرداخت و روشهای جدیدی از هندسه کروی را توسعه داد. او لیبر د موندو و همکاران coelo و مفهوم خود را از اپتیک هندسی-چشم انداز بودند گسترده در غرب مسیحی از سراسر 1200 [8] (و اساسا برای دیتریش فون فرایبرگ بیش از حد).

فلسفه علوم [ ویرایش | ویرایش منبع ]

وی همچنین سهم برجسته ای در نظریه علم داشت : وی اولین کسی بود که بطور سیستماتیک از روش علمی استقرایی - آزمایشی کار استفاده کرد ، که در آن ابتدا آزمایش ها انجام می شود و تنها پس از آن تئوری ها بر اساس نتایج تجربی تنظیم می شوند. تا آن زمان ، مرسوم بود كه دانش را فقط از طریق نتیجه گیری های منطقی بدست آوریم و آزمایش هایی را در بهترین حالت انجام دهیم تا تئوری های یافت شده از این طریق را نشان دهیم.

اثر [ ویرایش | ویرایش منبع ]

Kitāb al-Manāzir Alhazen ، احتمالاً توسط Gerhard von Kremona خود یا اطراف او به لاتین ترجمه شده است ، که تحت عنوان Perspectiva یا De aspibibus محبوبیت یافته است ، از اواخر قرن سیزدهم ، به ویژه در نظریه های نوری و فلسفی تأثیر پذیرفته است ، به ویژه آثار راجر. بیکن ، ویتلو و یوهانس پکهام با دیدگاه الهازن شکل گرفتند . این ترجمه در سال 1572 توسط فردریش ریزنر در بازل به همراه ویتلوس اپتیک منتشر شد ؛ Paralipomena Kepler's ad Vitellionem به آن اشاره دارد.

افتخارات [ ویرایش | ویرایش منبع ]

دهانه ماه ابن هیثم و سیارک (59239) ابن هیثم پس از هیثم نام برد.

به افتخار او ، دانشگاه آقاخان (پاکستان) صندلی خود را برای چشم پزشکی "استاد دانشیار ابن هیثم و رئیس چشم پزشکی" نامگذاری کرد .

تصویری تخیلی از Alhazen روی اسکناس 10،000 دیناری دینار عراق است که از سال 2003 در حال پخش است .

کار می کند [ ویرایش | ویرایش منبع ]

كتاب-المنازیر 1021. (ترجمه لاتین: Opticae Thesaurus یا De asporibus 1572). (آلمانی: کتاب دیدن یا گنج نوری ).
الشوکū و الā بتلامیū . (تردید درباره بطلمیوس)
درباره ساختار جهان ( Kitab fi hai at al alam ، ترجمه لاتین: Liber de mundo et coelo، motibus planetarum و غیره )
حرکات هر یک از هفت سیاره را الگوبرداری کنید
بر سر راه شیری

ادبیات [ ویرایش | ویرایش منبع ]

جیم الخلیلی: مسیرهای پیمایی: عصر طلایی علوم عربی. آلن لین ، لندن 2010 ، ISBN 978-1-84614-161-4 .
هانس Belting : فلورانس و بغداد. یک تاریخچه غربی- شرقی از نگاه. بک ، مونیخ 2008 ، ISBN 978-3-406-57092-6 .
کارل کوهل: درباره نور ماه. تحقیق ابن الهیثم. در: گزارش جلسات انجمن پزشکی پزشکی در ارلانگن. 56/57 ، 1926 ، ISSN 0371-2117 ، صص 305-398.
فریتز كرافت : ابوعلی علی الحسن بن الحسن بن الحیتم. در: فریتز کارفت (ویرایش): پیشرفت به ناشناخته ها. واژگان دانشمندان بزرگ طبیعی. وینهایم / نیویورک 1999 ، ص 187 f.
تزوی لانگرمان: ابن الهیتم . در: توماس هاکی و همکاران (ویرایش): دائرyclالمعارف بیوگرافی اخترشناسان. Springer ، نیویورک 2007 ، ISBN 978-0-387-31022-0 ، صفحه 556-557 ( آنلاین ).
دیوید سی لیندبرگ : چشم و نور در قرون وسطی. توسعه نوری از Alkindi تا Kepler. سهرکمپ ، فرانکفورت ، مینای 1987 ، ISBN 3-518-57835-9 ، صص 47-160.
روزدی راشد لس mathématiques infinitésimales du IXe au XIe siècle ، دوره 2 ابن الحیثم ، لندن 1993 ، جلد 3 ابن الهثم: Théorie des coniques، سازه géométriques et géométrie pratique ، 2000، دوره 4: ابن الثث ، تحولات ponctuelles et filosofia des mathématiques ، 2001 ، جلد 5: ابن هیثم: نجوم ، géométrie sphérique و trigonométrie ، 2006 (جلد 5 با چاپ اول به زبان عربی / فرانسوی از پنج کتاب منتشر شده توسط نجوم و هندسه مرتبط؛ در کل از کتاب حدود 25 اثر در زمینه نجوم منسوب به او
رشدی راشد سینمای شناسی آسمانی ابن الحیاثم ، علوم و فلسفه عرب ، دوره 17 ، 2007 ، صص 7-55.
رشدی راشد: ابن الهیتم (الهازن). در: هلئین سلین (ویرایش): دائرycl المعارف تاریخ علم ، فناوری و پزشکی در فرهنگ های غیر غربی. دوره 1: A-K. چاپ دوم ، اسپرینگر ، برلین - هایدلبرگ - نیویورک 2008 ، ISBN 978-1-4020-4559-2 ( آنلاین ).
AI صبرا : ابن الهیتام ، ابو ʿ علی السانان ابن ال--سان . در: چارلز Coulston Gillispie (ویرایش): فرهنگ نامه زندگینامه علمی . نوار 6 : ژان هاشت - جوزف هارتل . پسران چارلز نویسنده ، نیویورک 1972 ، ص. 189-210 ( آنلاین ).
AI صبرا: اپتیک ابن هیثم. کتابهای I-III: در دید مستقیم . 2 جلد. انستیتوی واربورگ ، لندن 1989 ، ISBN 0-85481-072-2 (= مطالعات مؤسسه واربورگ 40 ، 1-2).
ماتیاس شرام : مسیر ابن الهثم به فیزیک . اشتاینر، ویسبادن 1963، ( بوئتیوس 1، ISSN 0523-8226 ).
Gotthard Strohmaier: Alhazen - فیزیک در آستانه جنون. در: طیف علم . 12/2004 ، ISSN 0170-2971 ، صفحات 90-97.
Graziella Federici Vescovini: Le teorie della luce e della visuale ottica a dal IX al XV secolo. Studi sulla prospettiva medievale e altri saggi. Morlacchi ، Perugia 2003، ISBN 88-88778-61-6 ، ( Storia del pensiero filosofico e scienceo.) صص 155-185.
ایلهارد ویدمن: ابن الحیتم ، دانشمند عرب. در: Festschrift در پایان هفتادمین سال خود به J. Rosenthal اختصاص یافته است . تایمی ، لایپزیگ 1906 ، قسمت 1 ، صفحه 147-178.

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Alhazen

جمشید مسعود ال کاشی

توسط علی رضا نقش نیلچی | چهارشنبه بیست و نهم مرداد ۱۳۹۹ | 23:50

پرش به ناوبری پرش به جستجو

غیاث الدین جمشید بن مسعود بن محمد الكاشی ( عربی غیاث الدین جمشید بن مسعود بن محمد الكاشي، DMG Ġiyāṯ ad-Dīn Ǧamšīd بن مسعود بن محمد آل Kāšī ؛ فارسی غیاث جهانیدین جمشید کاشانی غیاث-ad-DǦn Ǧamšīd کنی ؛ * حدود سال 1380 در کاشان ، ایران ؛ † ژوئن 22، 1429 در سمرقند ، تیموری امپراتوری ، امروز در ازبکستان ) یک بود فارسی پزشک، ریاضیدان و ستاره شناس از قرون وسطی بالا.

در فرانسه ، قضیه کسین به Théorème d'Al-Kashi معروف است .

فهرست

زندگی و کار [ ویرایش | ویرایش منبع ]

در سنین جوانی مجبور شد زندگی خود را به عنوان پزشک بدست آورد و فقط می توانست از کنار آن به تحصیل ریاضیات و نجوم بپردازد. علی رغم همه سختی ها ، او کاتالوگ جدیدی از ستاره ها را بر اساس Zij-i Ilchani (جدول ایلچان ها ) از Atus Tusi ، که همچنین شامل مجموعه ای از معادلات ریاضی برای نجوم مانند فرمول برای تبدیل التقاطی به مختصات استوایی و جداول از توابع مثلثاتی است. . او به عنوان Chagani Zij ، قرص های خان معروف است ، زیرا او یا شاهزاده تیموری بود تقدیم به شاه روچ یا پسرش اولگ بیگ . الغ بیگ توانایی فوق العاده ای از القرآن کاشی رسمیت شناخته شده و در 1420 او را به خود تازه تاسیس منصوب Madresse در سمرقند . وی مهمترین مشاور در زمینه طراحی و ساخت رصدخانه گورکانی زیدش بود که به مادرس متصل بود .

نتایج بی نظیر طولانی با راه حل های عددی بدست آمده است. در AR-رساله AL-Muhitiya ( درس از دور)، برای مثال، او مصمم دور از دایره واحد ( به عنوان مثال دو برابر تعداد دایره {\ صفحه نمایش \ pi $\ pi$ ) از گوشه 3 * 2 28 به 9 مکان جنسی : 6؛ 16،59،28،01،34،51،46،14،50 ، که او با 16 مکان اعشار صحیح به رقم های هند 6.2831853071795865 تبدیل کرد . این یکی از قدیمی ترین اسناد مربوط به محاسبه با کسری اعشاری است. با که او بهبود یافته در نتیجه از ریاضی دان چینی زو Chongzhi از{\ صفحه نمایش \ pi $\ pi$ دقیقاً به 7 رقم محاسبه می شود. الوداکی تا سال 1596 توسط لودولف ون تولن که بیش از 30 سال کار 35 مکان اعشاری را محاسبه کرده بود ، پیشی نگرفت .

این که آیا او یا Ulug Beg سینوس 1 درجه را با دقت بالایی محاسبه کرده است ، مورد بحث و جدال در بین مورخین است (به مادراسای Ulugbek مراجعه کنید ) نکته قابل توجه این است که قادی زاده ، همکار وی در مدرسا ، با روشی متفاوت به همان نتیجه دست یافت. وی از جایگزینی کسری در سیستم جنسی با کسری اعشاری دفاع کرد. به آن را آسان تر برای پیش بینی سیاره مکان ، او ساخته شده یک نوع کامپیوتر آنالوگ از Tabaq AL-Manateq ، که شبیه به یک اسطرلابساخته شده. اطلاعات شامل جداول سیاره ای بود که در کتب نجوم مانند Chagani Zij وی وجود داشت. این وسیله مربوط به فریادهایی است که غالباً در کتابهای نجوم اواخر قرون وسطای اروپا درج شده بودند.

وی کتاب درسی پنج جلدی میتفا الحساب را که مدت ها در جهان اسلام مورد استفاده گسترده قرار می گرفت ، برای آموزش دانش آموزان مدرس در ریاضیات و برنامه های کاربردی در نجوم ، نقشه برداری زمین و معماری نوشت . در زمان مرگ وی ، مشاهدات نجومی در این رصدخانه تازه آغاز شده بود. جانشین وی به عنوان رهبر ، قادی زاده بود . خلاصه ای از کار، زیج-I-سلطانی ، در القاعده بود Chagani زیج Kaschi است .

نامه هایی که ال کاشی برای پدرش در کاشان نوشت ، یکی از مهمترین منابع زندگی در دربار و در مادره شهر سمرقند است.

نسخه خطی از کتابخانه مرکزی آستان قدس رضوی

کار می کند [ ویرایش | ویرایش منبع ]

خاگانی زیج . (جداول نجومی خان) 1413
ar-Risala al-Muhitiya. (درس در اطراف) 1424.
مفتاح الحساب. (کلید محاسبه) 1427.

ادبیات [ ویرایش | ویرایش منبع ]

کندی: رایانه سیاره ای قرن پانزدهم: "Ṭabaq al-Manāṭeq" الکوشی. I. حرکت خورشید و ماه در طول. در: داعش . 1950 ، جلد 41 (124: 2) ، صفحات 180-183.
پل لاکی: هنر حسابی در گامسید b. مسعود a-Kasi . رساله ها برای مشتری شرق XXXI ، 1. ویسبادن 1951.
پل لاکی: درس درمورد حاشیه گامسید b. مسعود الکاسی . رساله های آکادمی علوم آلمان در برلین ، کلاس ریاضیات ، متولد 1950 ، شماره 6. برلین 1953.
جواد همدانانی زاده: جداول مثلثاتی ال کاشی در ضیاخ خاقانی. Historia ریاضیات ، 7: 38-45 (1980).

منبع

https://de.wikipedia.org/wiki/Dschamschid_Mas%CA%BFud_al-Kaschi

جوزف کورسچاک

توسط علی رضا نقش نیلچی | چهارشنبه بیست و نهم مرداد ۱۳۹۹ | 23:43

József Kürschák
از چپ به راست، ایستاده: Frigyes Riesz به ، بلا Kerékjártó ، آلفرد هار ، بازی، Gyula KONIG ، رودولف Ortvay [ هو ] ، بر روی صندلی: بازی، József Kürschák، جورج دیوید Birkhoff ، OD Kellog به، به Lipot فجر ، نشسته بر روی زمین: تیبور RADO ، ایستوان LIPKA [ hu ] ، László Kalmár ، Pál Szász [ hu ]
بدنیا آمدن	14 مارس 1864 بودا ، پادشاهی مجارستان
فوت کرد	26 مارس 1933 (69 سالگی) بوداپست ، پادشاهی مجارستان
ملیت	پادشاهی مجارستان
آلما ماده	دانشگاه فنی بوداپست
حرفه علمی
زمینه های	ریاضیات
موسسات	دانشگاه فنی بوداپست
دانشجویان دکترا	دنس کونیگ

József Kürschák (14 مارس 1864 - 26 مارس 1933) یک ریاضیدان مجار برای کار خود در مثلثات و برای ایجاد تئوری ارزش گذاری بود . [1] وی ثابت كرد كه هر زمینه ارزشمند را می توان در یك میدان با ارزش كامل كه از نظر جبری بسته است ، جاسازی كرد. در سال 1918 او ثابت کرد که مبلغ متقابل اعداد طبیعی متوالی هرگز عدد صحیحی نیست. [2] توسعه هیلبرت استدلال، او ثابت کرد که همه چیز است که می تواند ساخته با استفاده از یک خط کش و یک قطب نما، می توان با استفاده از یک خط کش و توانایی کپی کردن یک بخش ثابت ساخته شده است. وی به عنوان عضو آکادمی علوم مجارستان انتخاب شددر سال 1897. او یکی از اصلی ترین برگزار کنندگان مسابقات ریاضیات ، به عنوان مثال ، مسابقات ریاضیات اتوو لوراند بود. [3]

زندگینامه [ ویرایش ]

وی در بودا در آندریس كورشك و تلر جوزفا متولد شد. وی پس از اتمام دوره دبیرستان ، از سال 1881 تا 1886 در دانشگاه رویال آفت ، در رشته فیزیک و ریاضیات تحصیل کرد ، جایی که شاگرد Gyula Kőnig و Jenő Hunyady بود . در عین حال ، به عنوان عضو مؤسسه آموزش معلمان دوره متوسطه بوداپست ، وی همچنین از اجراهای فلسفی و ادبی در این دانشگاه بازدید کرد. در سال 1886 ، وی فعالیت خود را به عنوان معاون معلم در Fazekas Mihály Gimnázium در Debrecen آغاز کرداما در همان سال با بهره گیری از فرصت ، وی کاندیدای مشروط در گرامر مؤسسه آموزش معلمان مدارس متوسطه بوداپست بود. وی تا سال 1888 در Gimnázium تدریس کرد و در آن زمان نیز با مدرک ریاضیات-فیزیک از دانشگاه علوم بوداپست فارغ التحصیل شد. او یک معلم در مدرسه دستور زبان اولیه در Rozsnyó (امروز شد رژنیاوا ، اسلواکی ). در سال 1890 درجه دکترای خود را به دست آورد و در 1890-1981 معاون دبیرستان در دبیرستان عمومی خیابان Markó شد.

وی در سال 1891 درجه ای در ریاضیات را در دانشگاه رویال جوزف بوداپست بدست آورد ، جایی که تا زمان مرگ تدریس کرد. در ابتدا او از آموزش دبیرستان چشم پوشی نکرد ، و همچنان از 1893 تا 1896 به تدریس ادامه داد. در 1891-1892 ، او به عنوان استادیار هندسه کار کرد. از سال 1904 به عنوان مدرس عمومی ریاضیات در دانشگاه تدریس کرد. از سال 1906-1909 وی معاون دانشکده مهندسی شیمی و عمومی بود و بین سالهای 1916 تا 1918 ریاست دانشگاه هنر و طراحی بود.

منابع

https://en.wikipedia.org/wiki/J%C3%B3zsef_K%C3%BCrsch%C3%A1k

لیپت (لئوپولد) فیجر

توسط علی رضا نقش نیلچی | چهارشنبه بیست و نهم مرداد ۱۳۹۹ | 23:41

لیپت (لئوپولد) فیجر
از چپ به راست، ایستاده: Frigyes Riesz به ، بلا Kerékjártó ، آلفرد هار ، بازی، Gyula KONIG ، رودولف Ortvay [ هو ] ، بر روی صندلی: بازی، József Kürschák ، جورج دیوید Birkhoff ، OD Kellog به، به Lipot فجر، نشسته بر روی زمین: تیبور RADO ، ایستوان LIPKA [ hu ] ، Lószló Kalmár ، Pál Szász [ hu ]
بدنیا آمدن	9 فوریه 1880 پیس ، اتریش-مجارستان
فوت کرد	15 اکتبر 1959 (در سن 79 سالگی) بوداپست ، مجارستان
ملیت	مجارستانی
آلما ماده	دانشگاه بوداپست
شناخته شده برای	تحلیل هارمونیک سری فوریه .
حرفه علمی
زمینه های	ریاضیات
موسسات	دانشگاه بوداپست (که بعدها به دانشگاه پازمیونی پتر تغییر نام داد) دانشگاه برلین
مشاور دکترا	هرمان شوارتز
دانشجویان دکترا	Paul Erdős John von Neumann Pál Turán George Pólya Tibor Radó László Kalmár Marcel Riesz Gábor Szegő Michael Fekete
سایر دانشجویان قابل توجه	کرنلیوس لانچوس

لیپت (لئوپولد) فیجر(یا لئوپولد فجر ، مجارستانی تلفظ: [fɛjeːr] ؛ 1880 فوریه 9 - 15 اکتبر 1959) یک مجارستانی بود ریاضیدان از یهودی میراث. فیجر متولد ویس لئوپولد بود و در حدود سال 1900 به نام مجارستانی Fejér [1] تغییر یافت .

فهرست

زندگینامه [ ویرایش ]

فیجر ریاضیات و فیزیک را در دانشگاه بوداپست و در دانشگاه برلین تحصیل کرد ، جایی که توسط هرمن شوارتز به تدریس پرداخت . در سال 1902 دکترای خود را از دانشگاه بوداپست (امروز دانشگاه اتروی لوروند ) به دست آورد. از سال 1902 تا 1905 فیجر در آنجا تدریس کرد و از 1905 تا 1911 در دانشگاه Franz Joseph در Kolozsvár در اتریش-مجارستان تدریس کرد (اکنون Cluj-Napoca در رومانی ). در سال 1911 فیجر به صندلی ریاضیات در دانشگاه بوداپست منصوب شد و او تا زمان مرگ او این پست را نگه داشت. وی به عنوان عضو مربوطه (1908) ، عضو (1930) عضو انتخاب شدآکادمی علوم مجارستان .

در دوره وی در صندلی در بوداپست فجر یک مدرسه عالی تجزیه و تحلیل مجارستان را رهبری کرد. او مشاور پایان نامه ریاضیدانان مانند جان فون نویمان ، پل ادرس ، جورج پولیا و پال توران بود .

لیپت فیجر در گورستان کرپسی در بوداپست دفن می شود .

تحقیقات فیجر متمرکز بر آنالیز هارمونیک و به ویژه سریال فوریه بود .

Fejér برای تولید مقالات مهم ، یکی با Carathéodory در مورد کلیه کارکردها در سال 1907 و یک کار مهم دیگر با Frigyes Riesz در سال 1922 در نگاشت های کنفورال (به طور خاص ، اثبات کوتاه از قضیه نقشه برداری ریمان ) همکاری کرد.

Pólya در Fejér [ ویرایش ]

این بخش شامل نقل قول های خیلی زیاد یا خیلی طولانی برای ورود به دائره المعارف است . لطفاً با ارائه حقایق به عنوان یک خلاصه متن بی طرف با استناد مناسب ، به بهبود مقاله کمک کنید . در نظر بگیرید نقل قول های مستقیم را به ویکی پیوند منتقل کنید . ( نوامبر 2008 )

اگر می توانید او را در لباس نسبتاً Bohemian (که گمان می کنم با دقت انتخاب شده باشد) ببینید ، او را بسیار غیر عادی خواهید یافت. با این وجود او در زیستگاه طبیعی خود ، در یک بخش مشخص از جامعه طبقه متوسط بوداپست ، چنین ظاهر نمی شود ، بسیاری از اعضای آن رفتارهای یکسانی داشتند ، اگر نه به همان شیوه ها ، مانند Fejér - در آنجا او تقریباً نیمه خارج از مرکز ظاهر می شود.
- جورج پولیا ، جورج پولیا ، "بعضی از ریاضیدانان را می شناسم" ، عامر. ریاضی. ماهانه 76 (1969) ، 746-753

پولیا موارد زیر را در مورد فیجر می نویسد ، و در مورد شخصیت او چیزهای زیادی به ما می گوید: [2]

او ذائقه هنری داشت. او عمیقاً عاشق موسیقی بود و پیانیست خوبی بود. او عبارتی خوب و دوست داشتنی را دوست داشت. وی گفت: "درمورد درآمد زندگی" ، حقوق یك استاد شرط لازم ، اما كافی نیست. یک بار او از یک همکار که یک توپولوژیست بود عصبانی شد و با اعلام اینکه "... و آنچه او می گوید نقشه برداری توپولوژیکی از حقیقت است" در مورد این پرونده را توضیح داد.

او چشم سریع برای مسخره کردن و بدبختی ها داشت. در موقعیت های به ظاهر کسل کننده ، او متوجه نکاتی شد که به طور غیر منتظره خنده دار یا غیر منتظره بودند. او با دقت استعداد خود را در مورد راتونتور پرورش داد. وقتی که او با ژست های مشخصه اش ، از کمبودهای کمی ریاضیدان بزرگ معین گفت ، مقاومت ناپذیر بود. ساعاتی که در قهوه خانه های قاره ای با فجر در مورد بحث درباره ریاضیات و گفتن داستانها می گذرد ، یادآوری گرامی برای بسیاری از ما است. Fejér اظهارات ریاضی خود را با همان verve به عنوان داستان های خود ارائه کرد ، و این ممکن است به او در جلب علاقه پایدار بسیاری از افراد جوانتر در مشکلاتش کمک کرده باشد.

لیپت فیجر ، (ایستاده در سمت راست) با ریاضیدان یونانی کنستانتین کاراتودوری (1980-1950) (چپ)

در همان مقاله ، پولیا در مورد سبک ریاضی فیجر می نویسد:

فیجر در مورد مقاله ای که قرار بود آن را بنویسد صحبت کرد. او گفت: "هنگامی که من یک مقاله می نویسم ، باید قوانین تمایز و حتی گاه قانون متقابل ضرب را برای خودم اعمال کنم." این سخنان در حافظه من گیر افتاده و سالها بعد به این فکر افتادم که آنها جنبه اساسی استعداد ریاضی فیجر را بیان کردند. عشق او به جزئیات کاملاً واضح

برای حل مشکلات بسیار دشوار یا ساختن ساختارهای گسترده مفهومی به او داده نشد. با این وجود او می تواند اهمیت ، زیبایی ، و قول مسأله بسیار مشخص و نه خیلی بزرگ را درک کند ، امکان یک راه حل را پیش بینی کرده و با شدت کار می کند. و هنگامی که راه حل را پیدا کرد ، با مراقبت از عشق به کار خود ادامه داد تا اینکه هر جزئیات کاملاً شفاف شود.

به همین دلیل است که مقالات فیجر بسیار واضح نوشته شده و خواندن آن آسان است و بیشتر ادله وی بسیار واضح و ساده به نظر می رسد. با این وجود فقط خیلی ساده لوح می توانند تصور کنند که نوشتن مقاله ای که به راحتی قابل خواندن است ، آسان است یا اینکه یک مسئله ساده برای اشاره به یک مسئله مهم که قادر به یک راه حل ساده است ، ساده است.

همچنین مشاهده کنید [ ویرایش ]

منبع

https://en.wikipedia.org/wiki/Lip%C3%B3t_Fej%C3%A9r

مانو بیک

توسط علی رضا نقش نیلچی | چهارشنبه بیست و نهم مرداد ۱۳۹۹ | 23:37

مانو بیک

بدنیا آمدن	1862 . 24 آوریل. پاپ
فوت شده	1946 . 27 ژوئن (در سن 84 سالگی) بوداپست
شهروندی	مجارستانی
شغلش	ریاضی دان ، استاد دانشگاه
مدارس او	دانشگاه بوداپست (-1883)
ویکیانبار موجود شامل Beke مانو فایل های رسانه ای مضمون.

مانو بیک ( پاپ ، 1862 . آوریل 24 - بوداپست ، 1946 . ژوئن 27 ) [1] ریاضیدان، استاد، آکادمی علوم عضو.

فهرست

شغل [ ویرایش ]

نام خانوادگی اصلی بک. فرزند نانوایی لیپت بک و فانی هرتزوگ ، [2] برادر جوزف بیک ، مهندس پل. وی تحصیلات خود را در دبیرستان پپا و سپس در دبیرستان ایالتی پایتخت آغاز کرد. در سال 1883 وی دیپلم معلم ریاضیات و فیزیک را در دانشگاه بوداپست بدست آورد . از سال فارغ التحصیلی خود ، بین سالهای 1883 و 1895 ، وی به عنوان اولین شغل خود به عنوان معلم ریاضیات در دانشکده سابق آلما ، دبیرستان 5 ایالتی ایالتی منطقه فعالیت کرد. در سال 1884 او به مدت یک سال به بورس تحصیلی به دانشگاه گوتینگن رفت ، جایی که ، در میان دیگران ، بهترین ریاضیدان سن استاد فلیکس کریستین کلین بود . 1884او دکترای خود را در آنجا انجام داد. بین سالهای 1895 و 1895 او معلم ریاضیات در مدرسه گرامر مدل پایتخت و به موازات اولین مدرسه گرامر دختران بود. در سال 1896 به عنوان معلم خصوصی و در سال 1900 معلم دانشگاه منصوب شد. استاد دانشگاه بوداپست (1900-1922) ، در حالی که در سال 1911به عنوان رئیس دانشکده هنر منصوب شده است. او نه در دوران کمون بازنشسته شد و نه می خواست کار آموزشی دانشگاه را به قدرت جدید واگذار کند. وی با انتصاب شورای-دولت به همراه چند تن دیگر از همكاران دانشگاه ادامه داد و حتی در حسن نیت در مدیریت دانشگاه شركت كرد تا از اجرای صاف این عملیات اطمینان حاصل شود. به دلیل رفتار خود در دوران اتحاد جماهیر شوروی ، وی از سمت خود برداشته شد ، از عضویت در مکاتبات دانشگاهی محروم شد و سپس در سال 1922 بازنشسته شد. پس از سال 1945 ، عضویت در مکاتبات دانشگاهی خود را دوباره بدست آورد. وی رساله ها و کتاب های درسی در زمینه ریاضیات ، تدریس ، آموزش و پرورش و علوم را به رشته تحریر در آورده است. او یکی از پیشگامان آموزش متوسطه و عالی زنان بود. شهادت معلمی پیر و خلاصه ای عالی از کار وی نیز این است:تمام زندگی من سرشار از خوشبختی بود زیرا توانستم به صورت شفاهی و نوشتن تدریس کنم ، پایان نامه های ریاضی و کتابچه های علمی را بنویسم ، در بیشتر خلاقیت های فرهنگی ، ویرایش واژگان و سایر کارها شرکت کنم بدون اینکه به چیزی غیر از علم و تدریس اهمیت دهم. من اعتقاد داشتم كه نه برای خودم بلكه برای دیگران ، برای آینده كار می كنم ... [3] در دوره سوسیالیستی بین سال های 1945 تا 1990 ، كار او بیشتر روی كشیدن او پس از دولت اتحاد جماهیر شوروی متمرکز بود ، كار علمی و آموزشی او ثانویه شد.

زمینه تحقیق [ ویرایش ]

او با جبر ، معادلات دیفرانسیل و هندسه بولیایی سر و کار داشت.

منبع

https://hu.wikipedia.org/wiki/Beke_Man%C3%B3

مطالب قدیمی تر

مشخصات وب

در این وبلاگ به ریاضیات و کاربردهای آن و تحقیقات در آنها پرداخته می شود. مطالب در این وبلاگ ترجمه سطحی و اولیه است و کامل نیست.در صورتی سوال یا نظری در زمینه ریاضیات دارید مطرح نمایید .در صورت امکان به آن می پردازم. من دوست دارم برای یافتن پاسخ به سوالات و حل پروژه های علمی با دیگران همکاری نمایم.در صورتی که شما هم بامن هم عقیده هستید با من تماس بگیرید.
09132003030

ریاضیات

آموزش ریاضی

ژول هنری پوانکار

فهرست

خانواده و کودکی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

مطالعات و زمان به عنوان مهندس معدن [ ویرایش | ویرایش منبع ]

استاد دانشگاه ریاضیات ، نجوم و فیزیک [ ویرایش | ویرایش منبع ]

مرگ [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

پوانکاره[ ویرایش | ویرایش منبع ]

انیشتین [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

نظریه های نسبی گرایی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

آزمایش [ ویرایش | ویرایش منبع ]

انتقاد [ ویرایش | ویرایش منبع ]

اولویت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

لورنتز [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

فیزیک فضایی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

نظریه ویژه نسبیت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

انیشتین 1905 [ ویرایش | ویرایش منبع ]

پذیرش اولیه [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

اصل حرکت نسبی و هماهنگ سازی ساعت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

نظریه لورنتز در سال 1904 [ ویرایش | ویرایش منبع ]

پویایی الکترون پوینکار [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ادامه تاریخ نظریه نسبیت خاص

غیرقابل اطمینان بودن اتر [ ویرایش | ویرایش منبع ]

نظریه 1895 توسط لورنتس [ ویرایش | ویرایش منبع ]

جرم الکترومغناطیسی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

فضای مطلق و زمان مطلق [ ویرایش | ویرایش منبع ]

1-تاریخ نظریه نسبیت خاص

فهرست

بررسی اجمالی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

اتر و الکترودینامیک بدنهای متحرک [ ویرایش | ویرایش منبع ]

مدل های اتر و معادلات ماکسول [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ادامه تاریخچه تحولات لورنتس

انیشتین (1905) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

مینکوفسکی (1907-1908) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ایگناتوفسکی (1910) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ادامه تاریخچه تحولات لورنتس

لارور (1897 ، 1900) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

لورنتس (1899 ، 1904) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

Poincaré (1900 ، 1905) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

تاریخچه تحولات لورنتس

Voigt (1887) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

هویزید ، تامسون ، سرل (1888 ، 1889 ، 1896) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

لورنتس (1892 ، 1895) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

تاریخچه تحولات لورنتس

فهرست

هندسه کروی در قرن نوزدهم [ ویرایش | ویرایش منبع ]

مدال لورنتس

برندگان جوایز [ ویرایش | ویرایش منبع ]

منبع

هندریک آنتون لورنتز

فهرست

زندگی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

خدمات [ ویرایش | ویرایش منبع ]

تئوری نسبیت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

از لورنتز تا انیشتین [ ویرایش | ویرایش منبع ]

موقعیت در نظریه ویژه نسبیت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

موقعیت در نظریه عمومی نسبیت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

لورنتز و انیشتین [ ویرایش | ویرایش منبع ]

کار می کند [ ویرایش | ویرایش منبع ]

فضای مینکوفسکی

فهرست

تعریف واقعی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

تعریف با زمان خیالی [ ویرایش | ویرایش منبع ]

تحولات لورنتس [ ویرایش | ویرایش منبع ]

ساختار علت (بردارهای شبیه به فضا ، زمان مانند و سبک) [ ویرایش | ویرایش منبع ]

فضاهای مینکوفسکی در ریاضیات [ ویرایش | ویرایش منبع ]

منبع

ادامه نمودار مینکوفسکی

انقباض طول [ ویرایش | ویرایش منبع ]

اصل ثبات سرعت نور [ ویرایش | ویرایش منبع ]

سرعت نور و علیت [ ویرایش | ویرایش منبع ]

سرعت نور به عنوان مرز [ ویرایش | ویرایش منبع ]

رابطه فضا و زمان [ ویرایش | ویرایش منبع ]