ادامه فهرست معادلات الکترومغناطیس

توسط علی رضا نقش نیلچی | یکشنبه بیست و هشتم آذر ۱۴۰۰ | 17:55

مقادیر مغناطیسی [ ویرایش ]

حمل و نقل مغناطیسی

مقدار (نام/های رایج)	(متداول) نماد/ها	تعریف معادله	واحدهای SI	بعد، ابعاد، اندازه
خطی، سطحی، چگالی قطب حجمی	λ m برای خطی، σ m برای سطح، ρ m برای حجم.	$q_m = \int \lambda_m \mathrm{d}\ell$ $q_m = \iint \sigma_m \mathrm{d} S$ $q_m = \iiint \rho_m \mathrm{d}V$	Wb m − n A m (− n + 1) ، n = 1، 2، 3	[L] 2 [M][T] -2 [I] -1 (Wb) [I][L] (ام)
جریان تک قطبی	من م	$I_m = \mathrm{d}q_m/\mathrm{d}t \,\!$	Wb s -1 یک ms -1	[L] 2 [M][T] -3 [I] -1 (Wb) [I][L][T] -1 (Am)
چگالی جریان تک قطبی	J متر	$I = \iint \mathbf{J}_\mathrm{m} \cdot \mathrm{d} \mathbf{A}$	Wb s -1 m- 2 A m −1 s −1	[M][T] -3 [I] -1 (Wb) [I][L] -1 [T] -1 (Am)

مقدار (نام/های رایج)

(متداول) نماد/ها

تعریف معادله

واحدهای SI

بعد، ابعاد، اندازه

خطی، سطحی، چگالی قطب حجمی

λ m برای خطی، σ m برای سطح، ρ m برای حجم.

$q_m = \int \lambda_m \mathrm{d}\ell$

$q_m = \iint \sigma_m \mathrm{d} S$

$q_m = \iiint \rho_m \mathrm{d}V$

Wb m − n

A m (− n + 1) ،
n = 1، 2، 3

[L] 2 [M][T] -2 [I] -1 (Wb)

[I][L] (ام)

جریان تک قطبی

من م

$I_m = \mathrm{d}q_m/\mathrm{d}t \,\!$

Wb s -1

یک ms -1

[L] 2 [M][T] -3 [I] -1 (Wb)

[I][L][T] -1 (Am)

چگالی جریان تک قطبی

J متر

$I = \iint \mathbf{J}_\mathrm{m} \cdot \mathrm{d} \mathbf{A}$

Wb s -1 m- 2

A m −1 s −1

[M][T] -3 [I] -1 (Wb)

[I][L] -1 [T] -1 (Am)

میدانهای مغناطیسی

مقدار (نام/های رایج)	(متداول) نماد/ها	تعریف معادله	واحدهای SI	بعد، ابعاد، اندازه
میدان مغناطیسی ، قدرت میدان، چگالی شار، میدان القایی	ب	$\mathbf{F} =q_e \left ( \mathbf{v}\times\mathbf{B} \right ) \,\!$	T = NA -1 m -1 = Wb m -2	[M][T] -2 [I] -1
پتانسیل مغناطیسی ، پتانسیل بردار EM	آ	$\mathbf{B} = \nabla \times \mathbf{A}$	T m = NA -1 = Wb m 3	[M][L][T] -2 [I] -1
شار مغناطیسی	Φ B	$\Phi_B = \int_S \mathbf{B} \cdot \mathrm{d} \mathbf{A}\,\!$	Wb = T m 2	[L] 2 [M][T] -2 [I] -1
نفوذپذیری مغناطیسی	$\mu \,\!$	$\mu \ = \mu_r \,\mu_0 \,\!$	V·s·A -1 ·m -1 = N·A- 2 = T·m·A -1 = Wb·A -1 ·m -1	[M][L][T] -2 [I] -2
گشتاور مغناطیسی ، گشتاور دوقطبی مغناطیسی	m , μ B , Π	دو تعریف ممکن است: با استفاده از نقاط قوت قطب، $\mathbf{m} = q_m \mathbf{a}\,\!$ با استفاده از جریان ها: $\mathbf{m} = NIA\mathbf{\hat{n}}\,\!$ a = جدایی قطب N تعداد چرخش هادی است	A m 2	[I][L] 2
مغناطیس سازی	م	$\mathbf{M} = \mathrm{d} \langle \mathbf{m} \rangle /\mathrm{d} V \,\!$	A m −1	[I] [L] -1
شدت میدان مغناطیسی ، (قدرت میدان AKA)	اچ	دو تعریف ممکن است: رایج ترین: $\mathbf{B} = \mu \mathbf{H} = \mu_0 \چپ ( \mathbf{H} + \mathbf{M} \راست ) \,$ با استفاده از نقاط قوت قطب، [1] $\mathbf{H} = \mathbf{F} / q_m \,$	A m −1	[I] [L] -1
شدت مغناطیسی ، قطبش مغناطیسی	من ، جی	$\mathbf{I} = \mu \mathbf{M} \,\!$	T = NA -1 m -1 = Wb m -2	[M][T] -2 [I] -1
خود القایی	L	دو تعریف معادل ممکن است: $L=N\left ( \mathrm{d} \Phi/\mathrm{d} I \right )\,\!$ $L\left ( \mathrm{d} I/\mathrm{d} t \right )=-NV\,\!$	H = Wb A -1	[L] 2 [M] [T] -2 [I] -2
اندوکتانس متقابل	M	باز هم دو تعریف معادل ممکن است: $M_1=N\چپ ( \mathrm{d} \Phi_2/\mathrm{d} I_1 \راست )\,\!$ $M\left ( \mathrm{d} I_2/\mathrm{d} t \right )=-NV_1\,\!$ 1،2 زیرنویس به دو رسانا/سلف اشاره دارد که به طور متقابل ولتاژ را القا می کنند/ شار مغناطیسی را از طریق یکدیگر متصل می کنند. آنها را می توان برای هادی / سلف مورد نیاز تعویض کرد. $M_2=N\چپ ( \mathrm{d} \Phi_1/\mathrm{d} I_2 \راست )\,\!$ $M\left ( \mathrm{d} I_1/\mathrm{d} t \right )=-NV_2\,\!$	H = Wb A -1	[L] 2 [M] [T] -2 [I] -2
نسبت ژیرو مغناطیسی (برای ذرات باردار در میدان مغناطیسی)	γ	$\omega = \گاما B \,\!$	هرتز T -1	[M] -1 [T][I]

مشخصات وب

در این وبلاگ به ریاضیات و کاربردهای آن و تحقیقات در آنها پرداخته می شود. مطالب در این وبلاگ ترجمه سطحی و اولیه است و کامل نیست.در صورتی سوال یا نظری در زمینه ریاضیات دارید مطرح نمایید .در صورت امکان به آن می پردازم. من دوست دارم برای یافتن پاسخ به سوالات و حل پروژه های علمی با دیگران همکاری نمایم.در صورتی که شما هم بامن هم عقیده هستید با من تماس بگیرید.
09132003030

ریاضیات

آموزش ریاضی